Как найти вектор момента силы – Сайт, где вы сможете решить свои вопросы

Момент силы
$vec{M}=left[vec{r}timesvec{F}right]$
Размерность	L²MT⁻²
Единицы измерения
СИ	Н·м
СГС	Дина-сантиметр
Примечания
Псевдовектор

Моме́нт си́лы (момент силы относительно точки) — векторная физическая величина, характеризующая действие силы на механический объект, которое может вызвать его вращательное движение. Определяется как векторное произведение радиус-вектора точки приложения силы ${vec {r}}$ и вектора силы $vec{F}$ . Моменты сил, образующиеся в разных условиях, в технике могут иметь названия: кру́тящий момент, враща́тельный момент, вертя́щий момент, враща́ющий момент, скру́чивающий момент.

Момент силы обозначается символом ${vec {M}}$ или, реже, ${displaystyle {vec {tau }}}$ (тау).

Единица измерения в СИ: Н⋅м. Величина момента силы зависит от выбора начала отсчёта радиус-векторов O.

Понятие момента силы используется, в основном, в области задач статики и задач, связанных с вращением деталей (рычагов и др.) в технической механике. Особенно важен случай вращения твёрдого тела вокруг фиксированной оси — тогда O выбирают на этой оси, а вместо самого момента рассматривают его проекцию на ось ${displaystyle M_{parallel }}$ ; такая проекция называется моментом силы относительно оси.

Наличие момента силы влечёт изменение момента импульса тела $vec{L}$ относительно того же начала O со временем $t$ : имеет место соотношение ${displaystyle d{vec {L}}/dt={vec {M}}}$ . В статике равенство нулю суммы моментов всех приложенных к телу сил является одним из условий (наряду с равенством нулю суммы сил) реализации состояния покоя.

Определение, общие сведения[править | править код]

В физике момент силы играет роль вращающего воздействия на тело.

Видеоурок: вращающий момент

В простейшем случае, если сила $vec{F}$ приложена к рычагу перпендикулярно ему и оси вращения, то момент силы определяется как произведение величины $F$ на расстояние $x$ от места приложения силы до оси вращения рычага, называемое «плечом силы»:

${displaystyle M=Fx}$ .

Например, сила в 3 ньютона, приложенная на расстоянии 2 м от оси, создаёт такой же момент, что и сила в 1 ньютон с плечом 6 м.

Если действуют две силы, говорят о моменте пары сил (такая формулировка восходит к трудам Архимеда). При этом равновесие достигается в ситуации ${displaystyle F_{1}x_{1}=F_{2}x_{2}}$ .

Для случаев более сложных движений и более сложных объектов определение момента как произведения ${displaystyle Fx}$ требует универсализации.

Момент силы иногда называют вращающим или крутящим моментом. «Вращающий» момент понимается в технике как внешнее усилие, прикладываемое к объекту, а «крутящий» — как внутреннее, возникающее в самом объекте под действием приложенных нагрузок (этим понятием оперируют в сопромате).

Момент силы относительно точки[править | править код]

Момент силы, приложенный к гаечному ключу. Направлен от зрителя

В общем случае момент силы $vec{F}$ , приложенной к телу, определяется как векторное произведение

${displaystyle {vec {M}}=left[{vec {r}}times {vec {F}}right]}$ ,

где ${vec {r}}$ — радиус-вектор точки приложения силы. Вектор ${vec {M}}$ перпендикулярен векторам ${vec {r}}$ и $vec{F}$ .

Начало отсчета радиус-векторов O может быть любым. Обычно O выбирают в чем-либо выделенной точке: в месте закрепления подвеса, в центре масс, на оси вращения и т.д.. Если одновременно анализируется момент импульса тела $vec{L}$ , то начало O всегда выбирается одинаковым для $vec{L}$ и ${vec {M}}$ .

Если не оговорено иное, то «момент силы» — это момент силы относительно точки (O), а не некоей оси.

В случае нескольких приложенных сосредоточенных сил их моменты векторно суммируются:

${displaystyle {vec {M}}=sum _{i}left[{vec {r}}_{i}times {vec {F}}_{i}right]}$ ,

где ${displaystyle {vec {r}}_{i}}$ — радиус-вектор точки приложения $i$ -й силы ${displaystyle {vec {F}}_{i}}$ . В случае силы, распределённой с плотностью ${displaystyle d{vec {F}}/dV}$ ,

${displaystyle {vec {M}}=int limits _{V}left[{vec {r}}times {frac {d{vec {F}}}{dV}}right]dV}$ .

Если ${displaystyle d{vec {F}}/dV}$ (Н/м³) — обобщённая функция, которая может содержать и дельтаобразные члены, то последней формулой охватываются и две предыдущие.

Момент силы относительно оси[править | править код]

Моментом силы относительно оси называется алгебраическое значение проекции момента ${vec {M}}$ на ось, то есть

${displaystyle M_{parallel }={vec {M}}cdot {vec {e}}_{o}}$ ,

где ${displaystyle {vec {e}}_{o}}$ — единичный вектор вдоль оси, а начало отсчёта O выбрано на оси. Момент силы относительно оси может быть рассчитан как

${displaystyle M_{parallel }=pm left|{vec {r}}_{perp }times {vec {F}}_{perp }right|}$ ,

где через ${displaystyle {vec {r}}_{perp }}$ и ${displaystyle {vec {F}}_{perp }}$ обозначены составляющие радиус-вектора и силы в плоскости, перпендикулярной оси.

В отличие от момента силы ${vec {M}}$ , величина момента силы относительно оси ${displaystyle M_{parallel }}$ не претерпевает изменения при сдвиге точки O вдоль оси.

Для краткости символ параллельности и знак могут опускаться, а ${displaystyle M_{parallel }}$ (как и ${vec {M}}$ ) именоваться «моментом силы».

Единицы измерения[править | править код]

Момент силы имеет размерность «сила, умноженная на расстояние» и единицу измерения ньютон-метр в системе СИ. 1 Н·м — это момент, который производит сила 1 Н на рычаг длиной 1 м, приложенная к концу рычага и направленная перпендикулярно ему.

Формально, размерность ${vec {M}}$ (Н·м) совпадает с размерностями энергии и механической работы.

Некоторые примеры[править | править код]

Формула момента рычага[править | править код]

Момент, действующий на рычаг

Момент силы, действующей на рычаг, равен

${displaystyle {vec {M}}=rFsin alpha cdot {vec {e}}_{o}}$

или, если записать момент силы относительно оси,

${displaystyle M_{parallel }=rFsin alpha }$ ,

где $alpha$ — угол между направлением силы и рычагом. Плечо силы равно ${displaystyle rsin alpha }$ . Максимальное значение момента достигается при перпендикулярности рычага и силы, то есть при ${displaystyle alpha =pi /2}$ . При сонаправленности $vec{F}$ и рычага момент равен нулю.

Статическое равновесие[править | править код]

Для того чтобы объект находился в равновесии, должна равняться нулю не только сумма всех сил, но и сумма моментов всех сил вокруг любой точки.

Для двумерного случая с горизонтальными и вертикальными силами требование сводится к тому, чтобы нулевыми были сумма сил в двух измерениях: ${displaystyle Sigma F_{horizontal}=0,,Sigma F_{vertical}=0}$ и момент силы в третьем измерении: ${displaystyle Sigma M=0}$ .

Движение твёрдого тела[править | править код]

Движение твёрдого тела можно представить как движение конкретной точки и вращения вокруг неё.

Момент импульса относительно точки O твёрдого тела может быть описан через произведение момента инерции и угловой скорости относительно центра масс и линейного движения центра масс.

${displaystyle {vec {L_{o}}}=I_{c},{vec {omega }}+[M({vec {r_{o}}}-{vec {r_{c}}}),{vec {v_{c}}}].}$

Будем рассматривать вращающиеся движения в системе координат Кёнига, так как описывать движение твёрдого тела в мировой системе координат гораздо сложнее.

Продифференцируем это выражение по времени. И если $I$ — постоянная величина во времени, то

${displaystyle {vec {M}}=I{frac {d{vec {omega }}}{dt}}=I{vec {alpha }},}$

где ${displaystyle {vec {alpha }}}$ — угловое ускорение, измеряемое в радианах в секунду за секунду (рад/с²). Пример: вращается однородный диск.

Если тензор инерции меняется со временем, то движение относительно центра масс описывается с помощью динамического уравнения Эйлера:

${displaystyle {vec {M_{c}}}=I_{c}{frac {d{vec {omega }}}{dt}}+[{vec {w}},I_{c}{vec {w}}].}$

Связь с другими величинами[править | править код]

С моментом импульса[править | править код]

Момент силы — производная момента импульса ${displaystyle {vec {L}}={vec {r}}times {vec {p}}}$ относительно точки O по времени:

${displaystyle {vec {M}}={frac {d{vec {L}}}{dt}}}$ ,

Аналогичную формулу можно записать для моментов относительно оси:

${displaystyle M_{parallel }={frac {dL_{parallel }}{dt}}}$ .

Если момент силы ${vec {M}}$ или ${displaystyle M_{parallel }}$ равен нулю, момент импульса относительно соответствующей точки или оси сохраняется.

С мощностью[править | править код]

Если сила совершает действие на каком-либо расстоянии, то она совершает механическую работу и развивает мощность ${displaystyle {vec {F}}cdot {vec {v}}}$ (где $vec{v}$ — скорость материальной точки). Так же и в случае момента силы: если он совершает действие через «угловое расстояние», развивается мощность

${displaystyle P={vec {M}}cdot {vec {omega }}}$ .

В системе СИ мощность $P$ измеряется в ваттах, угловая скорость $vec{omega}$ — в радианах в секунду.

С механической работой[править | править код]

Если под действием момента силы ${vec {M}}$ происходит поворот тела на угол $dvarphi$ , то совершается механическая работа

${displaystyle dA=left|{vec {M}}right|dvarphi }$ .

Для поворота, скажем, рычага вокруг фиксированной оси на угол ${displaystyle varphi _{2}-varphi _{1}}$ получим

${displaystyle A=int _{varphi _{1}}^{varphi _{2}}left|{vec {M}}right|dvarphi =left|{vec {M}}right|(varphi _{2}-varphi _{1})=left|{vec {M}}right|int _{t_{1}}^{t_{2}}omega (t)dt}$ .

В системе СИ работа $A$ измеряется в джоулях, угол — в радианах.

Размерность работы (и энергии) совпадает с размерностью момента силы («ньютон-метр» и джоуль — это одни и те же единицы). Момент силы 1 Н·м, при повороте рычага или вала на 1 радиан совершает работу в 1 Дж, а при повороте на один оборот совершает механическую работу и сообщает энергию $2pi$ джоуля.

Измерение момента силы[править | править код]

Измерение момента силы осуществляется с помощью специальных приборов — торсиометров. Принцип их действия обычно основан на измерении угла закручивания упругого вала, передающего крутящий момент, либо на измерении деформации некоторого упругого рычага. Измерения деформации и угла закручивания производится различными датчиками деформации — тензометрическими, магнитоупругими, а также измерителями малых перемещений — оптическими, ёмкостными, индуктивными, ультразвуковыми, механическими.

Существуют специальные динамометрические ключи для измерения крутящего момента затягивания резьбовых соединений и регулируемые и нерегулируемые ограничители крутящего момента, так называемые «трещотки», применяемые в гаечных ключах, шуруповёртах, винтовых микрометрах и др.

Из истории понятия[править | править код]

Для того чтобы понять, откуда появилось понятие момента сил и как к нему пришли, стоит рассмотреть действие силы на рычаг, поворачивающийся относительно неподвижной оси. Работа, совершаемая при действии силы ${vec {F}}$ на рычаг ${vec {r}}$ , совершающий вращательное движение вокруг неподвижной оси, может быть рассчитана исходя из следующих соображений.

Пусть под действием силы конец рычага смещается на бесконечно малый отрезок $dl$ , которому соответствует бесконечно малый угол $dvarphi$ . Обозначим через ${displaystyle d{vec {l}}}$ вектор, который направлен вдоль бесконечно малого отрезка $dl$ и равен ему по модулю. Угол между векторами ${vec {F}}$ и ${displaystyle d{vec {l}}}$ равен $beta$ , а угол между векторами ${vec {r}}$ и ${vec {F}}$ равен $alpha$ .

Следовательно, бесконечно малая работа $dA$ , совершаемая силой ${vec {F}}$ на бесконечно малом участке $dl$ , равна скалярному произведению вектора ${displaystyle d{vec {l}}}$ и вектора силы, то есть ${displaystyle dA={vec {F}}cdot d{vec {l}}}$ .

Теперь попытаемся выразить модуль вектора ${displaystyle d{vec {l}}}$ через радиус-вектор ${vec {r}}$ , а проекцию вектора силы ${vec {F}}$ на вектор ${displaystyle d{vec {l}}}$ — через угол $alpha$ .

Так как для бесконечно малого перемещения рычага $dl$ можно считать, что траектория перемещения перпендикулярна рычагу ${vec {r}}$ , используя соотношения для прямоугольного треугольника, можно записать следующее равенство: ${displaystyle dl=rmathrm {tg} ,dvarphi }$ , где в случае малого угла справедливо ${displaystyle mathrm {tg} ,dvarphi =dvarphi }$ и, следовательно, ${displaystyle left|d{vec {l}}right|=left|{vec {r}}right|dvarphi }$ .

Для проекции вектора силы ${vec {F}}$ на вектор ${displaystyle d{vec {l}}}$ видно, что угол ${displaystyle beta ={frac {pi }{2}}-alpha }$ , а так как ${displaystyle cos {left({frac {pi }{2}}-alpha right)}=sin alpha }$ , получаем, что ${displaystyle left|{vec {F}}right|cos beta =left|{vec {F}}right|sin alpha }$ .

Теперь запишем бесконечно малую работу через новые равенства: ${displaystyle dA=left|{vec {r}}right|dvarphi left|{vec {F}}right|sin alpha }$ , или ${displaystyle dA=left|{vec {r}}right|left|{vec {F}}right|sin alpha ,dvarphi }$ .

Видно, что произведение ${displaystyle left|{vec {r}}right|left|{vec {F}}right|sin alpha }$ есть не что иное, как модуль векторного произведения векторов ${vec {r}}$ и ${vec {F}}$ , то есть ${displaystyle left|{vec {r}}times {vec {F}}right|}$ , которое и было принято обозначить за момент силы $M$ , или модуль вектора момента силы ${displaystyle left|{vec {M}}right|}$ .

Теперь полная работа записывается просто: ${displaystyle A=int limits _{0}^{varphi }left|{vec {r}}times {vec {F}}right|dvarphi }$ , или ${displaystyle A=int limits _{0}^{varphi }left|{vec {M}}right|dvarphi }$ .

См. также[править | править код]

Момент инерции
Момент импульса
Теорема Вариньона

Источник

Сила: что это за величина

В повседневной жизни мы часто встречаем, как любое тело деформируется (меняет форму или размер), ускоряется или замедляется, падает. В общем, чего только с разными телами в реальной жизни не происходит. Причиной любого действия или взаимодействия является сила.

Сила — это физическая векторная величина, является мерой действия тела на другое тело.

Она измеряется в ньютонах — это единица измерения названа в честь Исаака Ньютона.

в чем измеряется сила

Сила — величина векторная. Это значит, что, помимо модуля, у нее есть направление. От того, куда направлена сила, зависит результат.

Вот стоите вы на лонгборде: можете оттолкнуться вправо, а можете влево — в зависимости от того, в какую сторону оттолкнетесь, результат будет разный. В данном случае результат выражается в направлении движения.

сила - векторная величина

Получай лайфхаки, статьи, видео и чек-листы по обучению на почту

Узнай, какие профессии будущего тебе подойдут

Пройди тест — и мы покажем, кем ты можешь стать, а ещё пришлём подробный гайд, как реализовать себя уже сейчас

Узнай, какие профессии будущего тебе подойдут

Плечо силы

Для начала давайте разберемся, что такое плечо силы — оно нам сегодня очень пригодится.

Представьте человека. Совершенно обычного. Если он совершенно обычный, у него точно будут плечи — без них получится уже какой-то инопланетянин. Если мы прочертим прямую вдоль линии плеча, а потом еще одну — вдоль линии руки — мы получим две пересекающиеся прямые. Угол между такими прямыми будет равен 90 градусов, а значит эти линии перпендикулярны.

Как анатомическое плечо перпендикулярно руке, так и в физике плечо перпендикулярно, только уже линии действия силы.

пример рычага

То есть перпендикуляр, проведенный от точки опоры до линии, вдоль которой действует сила — это плечо силы.

Попробуйте курсы подготовки к ЕГЭ по физике с опытным преподавателем в онлайн-школе Skysmart!

Рычаг

В каждом дворе есть качели, для которых нужны два качающихся (если в вашем дворе таких нет, посмотрите в соседнем). Большая доска ставится посередине на точку опоры. По сути своей, качели — это рычаг.

Рычаг — простейший механизм, представляющий собой балку, вращающуюся вокруг точки опоры.

что такое рычаг

Хорошо, теперь давайте найдем плечо этой конструкции. Возьмем правую часть качелей. На качели действует сила тяжести правого качающегося, проведем перпендикуляр от линии действия силы до точки опоры. Получилась, что плечо совпадает с рычагом, разве что рычаг — это вся конструкция, а плечо — половина.

Давайте попробуем опустить качели справа, тогда что получим: рычаг остался тем же самым по длине, но вот сместился на некоторый угол, а вот плечо осталось на том же месте. Если направление действия силы не меняется, как и точка опоры, то перпендикуляр между ними невозможно изменить.

Как действует рычаг

Правило равновесия рычага

Рычаг находится в равновесии тогда, когда силы, действующие на него, обратно пропорциональны плечам этих сил.

F₁, F₂ — силы, действующие на рычаг

l₁, l₂ — плечи этих сил

Момент силы

При решении задач на различные силы нам обычно хватало просто сил. Сила действует всегда линейно (ну в худшем случае под углом), поэтому очень удобно пользоваться законами Ньютона, приравнивать разные силы. Это работало с материальными точками, но не будет так просто применяться к телам, у которых есть форма и размер.

Вот мы приложили силу к краю палки, но при этом не можем сказать, что на другом ее конце будут то же самое ускорение и та же самая сила. Для этого мы вводим такое понятие, как момент силы.

Момент силы — это произведение силы на плечо. Для определения физического смысла можно сказать, что момент — это вращательное действие.

Момент силы

M = Fl

M — момент силы [Н*м]
F — сила [Н]
l — плечо [м]

Для примера представьте, что вы забыли, как открывать двери. Стоите перед дверью и раздумываете, как легче это сделать.

Для начала приложим силу к краю двери — туда, где самый длинный рычаг. Открылась!

А что если толкнуть дверь ближе к креплению — там, где плечо намного короче? Для этого придется приложить силу большего значения.

Вывод: чтобы повернуть дверь, нужен крутящий момент определенного значения. Чем больше плечо силы, тем меньше значение силы, которую нужно приложить — и наоборот. Поэтому нам легче толкать дверь там, где плечо силы больше.

чем больше момент, тем легче вращение

Похожая история с гаечным ключом. Чтобы закрутить гайку, нужно взяться за ручку подальше от гайки. За счет увеличения плеча мы уменьшаем значение силы, которую нужно приложить.

гаечный ключ - рычаг

Расчет момента силы

Сейчас рассмотрим несколько вариантов того, как момент может рассчитываться. По идее просто нужно умножить силу на плечо, но поскольку мы имеем дело с векторами, все не так просто.

Если сила расположена перпендикулярно оси стержня, мы просто умножаем модуль силы на плечо.

Расстояние между точками A и B — 3 метра.

расчет момента силы

Момент силы относительно точки A:

МА=F×AB=F×3м

Если сила расположена под углом к оси стержня, умножаем проекцию силы на плечо.

Обратите внимание, что такие задания могут встретиться только у учеников не раньше 9 класса!

расчет момента силы рис 2

Момент силы относительно точки B:

MB=F×cos30×AB=F×cos30×3м

Если известно самое короткое расстояние от точки до линии действия силы, момент рассчитывается как произведение силы на это расстояние (плечо).

расчет момента силы рис 3

Момент силы относительно точки B:

MB=F×3м

Правило моментов

Вернемся к нашим баранам качелям. Силы, с которыми мы действуем на разные стороны этих качелей могут быть разными, но вот моменты должны быть одинаковыми.

Правило моментов говорит о том, что если рычаг не вращается, то сумма моментов сил, поворачивающих рычаг против часовой стрелки, равна сумме моментов сил, поворачивающих рычаг по часовой стрелке.

Это условие выполняется относительно любой точки.

Правило моментов

M₁ + M₂ +…+ M_n = M’₁ + M’₂ +…+ M’_n

M₁ + M₂ +…+ M_n — сумма моментов сил, поворачивающих рычаг по часовой стрелке [Н*м]

M’₁ + M’₂ +…+ M’_n — сумма моментов сил, поворачивающих рычаг против часовой стрелке [Н*м]

Давайте рассмотрим этот закон на примере задач.

Задача 1

К левому концу невесомого стержня прикреплен груз массой 3 кг.

задача для самопроверки

Стержень расположили на опоре, отстоящей от его левого конца на 0,2 длины стержня. Чему равна масса груза, который надо подвесить к правому концу стержня, чтобы он находился в равновесии?

Решение:

Одним из условий равновесия стержня является то, что полный момент всех внешних сил относительно любой точки равен нулю. Рассмотрим моменты сил относительно точки опоры. Момент, создаваемый левым грузом равен

он вращает стержень против часовой стрелки. Момент, создаваемый правым грузом:

— он вращает по часовой.

решение задачи

Приравнивая моменты, получаем, что для равновесия к правому концу стержня необходимо подвесить груз массой

M = m : 4 = 3 : 4 = 0,75 кг

Ответ: для равновесия к правому концу стержня необходимо подвесить груз массой 0,75 кг

Задача 2

Путешественник несёт мешок с вещами на лёгкой палке. Чтобы удержать в равновесии груз весом 80 Н, он прикладывает к концу B палки вертикальную силу 30 Н. OB = 80 см. Чему равно OA?

задача рис 2

Решение:

По правилу рычага:

где FA и FB — силы, приложенные соответственно к точкам A и B. Выразим длину OA:

Ответ: расстояние ОА равно 30 см

Задача 3

Тело массой 0,2 кг подвешено к правому плечу невесомого рычага (см. рисунок). Груз какой массы надо подвесить ко второму делению левого плеча рычага для достижения равновесия?

решение задачи рис 2

Решение:

По правилу рычага

Отсюда

Ответ: Масса груза равна 0,3 кг

Задача 4 — a.k.a самая сложная задачка

Под действием силы тяжести mg груза и силы F рычаг, представленный на рисунке, находится в равновесии. Вектор силы F перпендикулярен рычагу, груз на плоскость не давит. Расстояния между точками приложения сил и точкой опоры, а также проекции этих расстояний на вертикальную и горизонтальную оси указаны на рисунке.

задача рис4

Если модуль силы F равен 120 Н, то каков модуль силы тяжести, действующей на груз?

Решение:

Одним из условий равновесия рычага является то, что полный момент всех внешних сил относительно любой точки равен нулю. Рассмотрим моменты сил относительно опоры рычага. Момент, создаваемый силой F, равен F*5 м и он вращает рычаг по часовой стрелке. Момент, создаваемый грузом относительно этой точки — mg*0,8 м, он вращает против часовой. Уточним, что 0,8 м — это расстояние от центра тяжести груза до опоры, т. е. перпендикуляр до оси вращения. Приравнивая моменты, получаем выражение для модуля силы тяжести

Ответ: модуль силы тяжести, действующей на груз равен 750 Н

Источник

Векторный момент силы относительно точки

Рис. 2

екторным моментом силы относительно
точки

называют вектор, приложенный в этой
точке и равный по модулю произведению
силы на плечо силы относительно этой
точки. Векторный момент силы направлен
перпендикулярно плоскости, в которой
лежат сила и моментная точка, таким
образом, что с его конца можно видеть
стремление силы вращать тело против
движения часовой стрелки
(рис. 2). Согласно определению,

Справедлива формула

,
(2)

где
– радиус-вектор, проведенный из моментной
точкив точку приложения силы или любую другую
точку линии действия силы.

Рис. 3

сли
силадана своими проекциямина оси координат и даны координатыточки приложения этой силы (рис. 3), то
векторный момент относительно начала
координат, согласно формуле (9), после
разложения по осям координат вычисляется
по формуле

, (3)

где
– единичные векторы, направленные по
осям координат, т.е. орты данной системы.

Используя формулу
(3), можно выделить проекции
на оси координат:

(4)

Момент силы относительно оси

Моментом силы
относительно оси называют алгебраический
момент проекции этой силы на плоскость,
перпендикулярную оси, относительно
точки пересечения оси с этой плоскостью
(рис. 4). Момент силы относительно оси
считается положительным, если проекция
силы на плоскость, перпендикулярную
оси (проекция силы на плоскость является
вектором), стремится вращать тело вокруг
положительного направления оси против
часовой стрелки, и отрицательным, если
она стремится вращать тело по часовой
стрелке. Момент силы, например, относительно
оси
обозначим.
По определению,

Рис. 4

де– вектор проекции силына плоскость,
перпендикулярную оси,
а точка– точка пересечения осис плоскостью.

Момент силы
относительно оси равен нулю, если сила
параллельна оси (в этом случае равна
нулю проекция силы на плоскость,
перпендикулярную оси); если линия
действия силы пересекает эту ось (в этом
случае линия действия проекции силы на
плоскость, перпендикулярную оси, проходит
через точку пересечения оси с плоскостью,
соответственно, равно нулю плечо силы
относительно точки).

Связь между моментом
силы относительно оси и векторными
моментами силы относительно точек,
лежащих на этой оси: момент
силы относительно оси равен проекции
на эту ось векторного момента силы
относительно любой точки на оси.

Используя эту
связь можно вычислить моменты силы
относительно прямоугольных осей
координат:

. (5)

1.1.2. Пара сил Пара сил и алгебраический момент пары сил

Парой
сил называют систему двух равных по
модулю параллельных сил, направленных
в противоположные стороны
(рис. 5).

Плоскостью
действия пары сил
называют плоскость, в которой расположены
силы пары.

Рис. 5

лгебраическим моментом пары сил
называют взятое со знаком плюс или минус
произведение одной из сил пары на плечо
пары сил.

Плечом пары сил
называют кратчайшее расстояние между
линиями действия сил пары.

Алгебраический
момент пары обозначим
или.
Согласно определению,

. (6)

Алгебраический
момент пары сил имеет знак плюс, если
пара сил стремится вращать тело против
часовой стрелки, и знак минус, если пара
сил стремится вращать тело по часовой
стрелке.

Две пары сил
называют эквивалентными, если их действие
на твердое тело одинаково при прочих
равных условиях.

Теорема об
эквивалентности двух пар сил:
пару сил,
действующую на твердое тело, можно
заменить другой парой сил, расположенной
в той же плоскости действия и имеющей
одинаковый с первой парой алгебраический
момент.

Следствия теоремы:

а) пару сил как
жесткую фигуру можно как угодно
поворачивать и переносить в ее плоскости
действия;

б) у пары сил
можно изменять плечо и силы, сохраняя
при этом алгебраический момент пары и
плоскость действия.

Теорема об
эквивалентности двух пар сил, расположенных
в одной плоскости:
действие пары сил на твердое тело не
изменяется от переноса этой пары сил в
параллельную плоскость.

Рис. 6

екторным моментом
пары сил
назовем вектор, числовое
значение которого равно произведению
силы пары на ее плечо. Векторный момент
пары сил направлен перпендикулярно
плоскости действия пары сил так, чтобы
с его направления можно было видеть
стремление пары сил вращать тело против
часовой стрелки (рис. 6).

где
– плечо пары сил.

Теорема об
эквивалентности пар сил:
две пары сил, действующие на одно и то
же твердое тело, эквивалентны, если они
имеют одинаковые по модулю и направлению
векторные моменты.

Теорема о сумме
моментов сил пары
сумма векторных моментов сил, входящих
в состав пары, относительно любой точки
не зависит от выбора точки и равна
векторному моменту этой пары сил, т.е.
для пары сил

,
(7)

где
–
любая точка.

Теорема о
сложении пар:
две пары сил, действующие на одно и то
же тело и лежащие в пересекающихся
плоскостях, можно заменить одной
эквивалентной парой сил, векторный
момент которой равен сумме векторных
моментов заданных пар сил.

Для
пар сил, расположенных в одной плоскости,
теорема об их сложении формулируется
так: пары
сил, действующие на твердое тело и
расположенные в одной плоскости, можно
привести к одной паре сил, алгебраический
момент которой равен сумме алгебраических
моментов составляющих пар сил,
т. е.

. (8)

Источник

Содержание:

Моменты силы относительно точки и оси:

Для рассмотрения различных систем сил необходимо ввести понятия алгебраического и векторного моментов силы относительно точки и момента силы относительно оси. Введем эти характеристики действия силы на твердое тело и рассмотрим их свойства.

Алгебраический момент силы относительно точки

При рассмотрении плоской системы сил, приложенных к твердому телу, используется понятие алгебраического момента силы относительно точки.

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Рис. 19

Алгебраическим моментом силы относительно точки называют произведение модуля силы на плечо силы относительно этой точки (рис. 19), взятое со знаком плюс или минус.

Плечом Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике относительно точки называют кратчайшее расстояние между этой точкой и линией действия силы, т. е. длину отрезка перпендикуляра, опущенного из точки Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике на линию действия силы .

Обозначим Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике или алгебраический момент силы относительно точки . Тогда

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Если сила стремится вращать тело вокруг моментной точки (точки, относительно которой вычисляют алгебраический момент силы) против часовой стрелки, то берем знак плюс, если по часовой стрелке — знак минус.

Алгебраический момент силы представляет собой произведение силы на длину (в Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике ).

Из определения алгебраического момента силы относительно точки следует, что он не зависит от переноса силы вдоль ее линии действия. Алгебраический момент силы относительно точки равен нулю, если линия действия силы проходит через моментную точку. Сумма алгебраических моментов относительно точки двух равных по модулю, но противоположных по направлению сил, действующих вдоль одной прямой, равна нулю. Численно алгебраический момент относительно точки равен удвоенной площади треугольника, построенного на силе Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и моментной точке:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Векторный момент силы относительно точки

При рассмотрении пространственной системы сил, приложенных к твердому телу, применяется понятие векторного момента силы относительно точки.

Векторным моментом силы относительно точки называют вектор, приложенный в этой точке и равный по модулю произведению силы на плечо силы относительно этой точки. Векторный момент силы направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат сила и моментная точка, таким образом, что с его конца можно видеть стремление силы вращать тело против движения часовой стрелки (рис. 20).

Плечом силы относительно точки Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике называют кратчайшее расстояние от этой точки до линии действия силы.

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Рис. 20

Условимся векторный момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике относительно точки обозначать , а его числовую величину — . Тогда, согласно определению,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Как и для алгебраического момента, векторный момент силы относительно точки равен удвоенной площади треугольника, построенного на силе и моментной точке:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Справедлива формула

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

где Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике —радиус-вектор, проведенный из моментной точки в точку приложения силы или любую другую точку линии действия силы.

Чтобы убедиться в справедливости формулы (3), достаточно показать, что Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике по величине и направлению выражает векторный момент силы относительно точки . По определению векторного произведения двух векторов известно, что

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Как показано на рис. 20, Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике , причем это равенство справедливо для любой точки линии действия, куда проведен радиус-вектор . Итак,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

что совпадает с векторным моментом силы относительно точки Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике . Вектор , как известно, перпендикулярен плоскости, в которой расположены векторы и , т. е. плоскости треугольника Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике , которой перпендикулярен и векторный момент .

Направление Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике тоже совпадает с направлением . Заметим, что векторный момент силы относительно точки считается вектором, приложенным к этой точке.

Векторный момент силы относительно точки не изменяется от переноса силы вдоль ее линии действия. Он станет равным

нулю, если линия действия силы пройдет через моментную точку.

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Рис. 21

Если сила Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике дана своими проекциями на оси координат и даны координаты точки приложения этой силы (рис. 21), то векторный момент относительно начала координат, согласно формуле (3), после разложения по осям координат вычисляем по формуле

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

где Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике — единичные векторы, направленные по осям координат.

Используя формулу (4), можно выделить проекции Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике на оси координат:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Модуль векторного момента Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и косинусы углов его с осями координат определяем по формулам

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

В формулах (6) числовую величину Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике берем со знаком плюс.

Момент силы относительно оси

Моментом силы относительно оси называют алгебраический момент проекции этой силы на плоскость, перпендикулярную оси, относительно точки пересечения оси с этой плоскостью (рис. 22). Момент силы относительно оси считается положительным, если проекция силы на плоскость, перпендикулярную оси (проекция силы на плоскость является вектором), стремится вращать тело вокруг положительного направления оси против часовой стрелки, и отрицательным, если она стремится вращать тело по часовой стрелке. Момент силы, например, относительно оси Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике обозначим .

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Рис. 22

По определению,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

где Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике — вектор проекции силы на плоскость , перпендикулярную оси , а точка — точка пересечения оси с плоскостью Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике .

Из определения момента силы относительно оси следует, что введенный выше алгебраический момент силы относительно точки можно считать моментом силы относительно оси, проходящей через эту точку, перпендикулярно плоскости, в которой лежат сила и моментная точка. Момент силы относительно оси можно выразить через площадь треугольника, построенного на проекции силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и точке пересечения оси с плоскостью:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Из формулы (8) можно получить следующие важные свойства момента силы относительно оси:

Момент силы относительно оси равен нулю, если сила параллельна оси. В этом случае равна нулю проекция силы на плоскость, перпендикулярную оси.
Момент силы относительно оси равен нулю, если линия действия силы пересекает эту ось. В этом случае линия действия проекции силы на плоскость, перпендикулярную оси, проходит через точку пересечения оси с плоскостью и, следовательно, равно нулю плечо силы относительно точки .

В обоих этих случаях ось и сила лежат в одной плоскости. Объединяя их, можно сказать, что момент силы относительно оси равен нулю, если сила и ось лежат в одной плоскости.

Связь момента силы относительно оси с векторным моментом силы относительно точки на оси

Используя формулу (8), имеем (рис. 23)

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Векторный момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике относительно точки , взятой на пересечении оси с перпендикулярной плоскостью , выражается в виде

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Векторный момент Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике направлен перпендикулярно плоскости треугольника . Аналогично, для другой точки оси

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

причем векторный момент Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике направлен перпендикулярно плоскости треугольника . Треугольник является проекцией треугольников Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и на плоскость . Из геометрии известно, что площадь проекции плоской фигуры равна площади проецируемой фигуры, умноженной на косинус угла между плоскостями, в которых расположены эти фигуры. Угол между плоскостями измеряется углом между перпендикулярами к этим плоскостям. Перпендикуляром к плоскости треугольника Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике является ось , а перпендикулярами к плоскостям треугольников и —соответственно векторные моменты Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и . Таким образом, , где — угол между вектором и осью . Отсюда по формулам (8′) и (9) имеем

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

причем знак Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике полностью определяется знаком .

Аналогично,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

т. е.

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

где Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике — любая точка на оси .

Формулы (11) и (12) отражают искомую связь между моментом силы относительно оси и векторными моментами силы относительно точек, лежащих на этой оси: момент силы относительно оси равен проекции на эту ось векторного момента силы относительно любой точки на оси.

Эту зависимость между моментом силы относительно оси и векторным моментом силы относительно точки на оси можно принять за определение момента силы относительно оси.

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Рис. 23

Формулы для моментов силы относительно осей координат

Используя связь момента силы относительно оси с векторным моментом силы относительно точки на оси, можно получить формулы для вычисления моментов относительно осей координат, если даны проекции силы на оси координат и координаты точки приложения силы. Для оси Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике имеем

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Согласно (5),

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Аналогично, для осей Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Окончательно

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

По формулам (13) можно вычислить моменты силы относительно прямоугольных осей координат.

По этим формулам получаются необходимые знаки для Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике , если проекции силы на оси координат и координаты точки приложения силы подставлять в них со знаками этих величин.

При решении задач момент силы относительно какой-либо оси часто получают, используя его определение, т. е. проецируя силу на плоскость, перпендикулярную оси, и вычисляя затем алгебраический момент этой проекции относительно точки пересечения оси с этой плоскостью.

Момент пары сил. Сложение пар сил. Равновесие пар сил

При изучении теоретической механики необходимо совершенно отчетливо уяснить, что в статике рассматриваются два простейших элемента: сила и пара сил. Любые две силы, кроме сил, образующих пару, всегда можно заменить одной —сложить их (найти равнодействующую). Пара сил нс поддается дальнейшему упрощению, она не имеет равнодействующей и является простейшим элементом.

Действие пары сил на тело характеризуется ее моментом — произведением одной из сил пары на ее плечо (на кратчайшее расстояние между линиями действия сил, образующих пару).

Единицей момента пары сил в Международной системе служит 1 нм (ньютон-метр = 1 н-1ж), а в системе МКГСС (технической)— 1 кГ-м.

Несколько пар сил, действующих на тело в одной плоскости, можно заменить одной парой сил (равнодействующей парой), момент которой равен алгебраической сумме моментов данных пар:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

При равновесии пар сил

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике
Если пары сил действуют в одной плоскости, то при решении задач достаточно рассматривать моменты пар как алгебраические величины. Причем знак момента определяется в зависимости от направления вращающего действия пары сил.

Дальнейшее изложение основано на правиле, т. е. считается момент положительным, если пара сил действует против хода часовой стрелки, если же пара сил действует на тело но ходу часовой стрелки, то момент считается отрицательным.

В том случае когда пары сил действуют на тело будучи расположенными в различных плоскостях, гораздо удобнее рассматривать пару сил как вектор, направленный перпендикулярно
Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

к плоскости действия пары сил (рис. 62). Направление вектора в зависимости от направления вращательного действия пары определяется по направлению движения винта с правой нарезкой.

Задача 1.

Определить момент пары сил (рис. 63), если Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике н, АВ — 0,5 м и а = 30°.

Решение.

1. При определении момента пары сил нужно прежде всего правильно определить плечо пары. При этом необходимо различать следующие понятия: плечо пары сил и расстояние между точками приложения сил нары.

Так как в механике твердого тела сила—скользящий вектор, то действие силы не изменяется при переносе точки ее приложения вдоль линии ее действия. Значит расстояние между точками приложения сил, образующих пару, можно изменять неограниченно. Но плечо пары при этом переносе остается неизменным.

В частном случае расстояние между точками приложения сил, образующих пару, может быть равно плечу.

Чтобы определить плечо данной пары из точки приложения одной из сил, например из точки В, восставим перпендикуляр ВС к линии действия другой силы. Расстояние ВС и есть плечо данной пары сил. Расстояние между точками приложения сил, образующих пару, АВ=0,5 м.

Легко видеть, что

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике
2. Найдем момент пары сил:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Задача 2.

Как изменится момент пары сил Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике показанной на рис. 64, а (P = 50 н, AВ=0,4 м и а=135), если

повернуть силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике так, чтобы они стали перпендикулярными АВ? Решение.

1. Найдем момент пары при заданном положении ее сил (рис. 64, а).

Из точки В восставим перпендикуляр ВС к линиям действия сил Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике и найдем его длину:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Момент пары при заданном положении сил

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике
2. Повернем силы из заданного положения на угол =а°— 90э в направлении против хода часовой стрелки (рис. 64, б). При таком положении сил относительно АВ плечом пары сил является расстояние между точками их приложения, поэтому

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике
3. Сравнивая полученные результаты, видим, что после поворота сил момент пары увеличивается на 20—14,5 = 5,85 н-м.

4. Легко заметить, что силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике могут достичь перпендикулярного положения к АВ после их поворота на угол у в направлении по ходу часовой стрелки (рис. 64, в). В том случае плечом пары является тот же отрезок АВ, но момент пары

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике
Момент пары сил изменяет свой знак.

Задача 3.

К точкам А, С и В, D, образующим вершины квадрата со стороной 0,5 м (рис. 65, а), приложены равные по модулю силы (Р = 12н) таким образом, что они образуют две пары сил

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Определить момент равнодействующей пары сил

Решение 1.

Плечи у обеих пар сил равны стороне квадрата поэтому

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Решение 2.
1. Перенесем силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике из точек в точки В и D (рис. 65, б). В точках В и D получаются системы сходящихся сил и одинаковыми модулями.

2. Сложим попарно эти силы у каждой из точек В и D. В обоих случаях

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

3. Силы R, модули которых теперь известны, направлены перпендикулярно к диагонали BD квадрата. Значит эта диагональ является плечом вновь образовавшейся пары сил Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике заменяющей собой две данные.

4. Найдем момент пары Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

и, следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Эту пару в соответствии со вторым решением можно представить в виде пары Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике с плечом BD (диагональю данного квадрата).

Но можно равнодействующую пару представить и в любом другом виде, например в виде сил Q = 24 и, приложенных к двум любым вершинам квадрата ABCD (рис. 65, в)

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Заказать решение задач по теоретической механике

Задача 4.

На прямоугольник ABCD (рис. 67) вдоль его длинных сторон действует пара сил Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Какую пару сил нужно приложить к прямоугольнику, направив силы вдоль его коротких сторон, чтобы уравновесить пару Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Решение.

1. Момент данной пары сил

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

необходимо уравновесить парой, момент которой обозначим Л1м. Тогда, согласно условию равновесия,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Откуда

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

2. Обозначив силы, образующие искомую пару Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике замечая, что ее плечо равно ВС, получим
Отсюда

•Значит к прямоугольнику необходимо приложить пару сил с положительным (направленным против хода часовой стрелки) моментом, равным 48 н м. Силы, образующие эту пару, равняются

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

20 н каждая и одна из них должна действовать вдоль стороны АВ от А к В, вторая — вдоль стороны CD от С к D.

Задача 5.

Прямолинейный стержень АВ должен находиться в равновесии в положении, показанном на рис. 68, а (угол а = Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике При этом в точках А и В на стержень действуют вертикальные силы образующие пару Какие две равные силы нужно приложить к стержню в точках С и D, направив их перпендикулярно к стержню, чтобы обеспечить равновесие. АВ = 3 м, CD— 1 м, Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Решение.

1. Пару сил можно уравновесить только парой сил. Поэтому в точках С и D к стержню необходимо приложить две равные силы так, чтобы они образовали пару сил с моментом, равным моменту пары Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике но имеющим противоположный знак.

Так как пара Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике поворачивает стержень на ходу часовой стрелки, искомые силы должны поворачивать его против хода часовой стрелки (рис. 68, б).

2. Применяем условие равновесия:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Или, подставив значения моментов,
где Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Отсюда Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Следовательно, в точках С и D необходимо приложить силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике по 150 н каждая, как показано на рис. 68, б.

Момент силы относительно точки

Момент силы относительно точки при решении задач по статике, а затем и по динамике имеет не менее важное значение, чем проекции сил. Поэтому нужно уметь определять эту величину безошибочно. Обычно его числовое значение находят неправильно из-за ошибок, допускаемых при определении плеча.

Чтобы не допускать ошибок при определении моментов сил относительно точки, рекомендуется придерживаться следующего порядка:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Прежде всего нужно научиться «видеть» силу, момент которой определяем, и центр моментов – точку, относительно которой определяем момент (рис. 70 – сила и центр моментов – точка В).
Затем из центра момента проводим прямую ВЬ перпендикулярно к линии действия силы DF. Длина перпендикуляра ВС от центра момента до линии действия силы и есть плечо.
Потом находим знак момента. При этом если сила стремится повернуть плечо вокруг центра момента против хода часовой стрелки, то считаем момент положительным; если по ходу часовой стрелки, то отрицательным (тоже правило, что и при определении знака момента пары сил).
Находим числовое значение момента силы относительно точки, умножив модуль силы на плечо.

По рис. 70

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

В частном случае момент силы может равняться нулю. Это происходит тогда, когда центр моментов лежит на линии действия силы, при этом плечо равняется нулю. По рис. 70 момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике относительно точки А (или С) равен нулю.

Задача 6.

Определить моменты шести заданных сил (рис. 71) относительно точек А, В и С, если Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Решение 1 — определение моментов гнести заданных сил относительно точки А (рис. 71, а).

1. Центр моментов в точке А. Через точку А проходят линии действия трех сил Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Значит для этих сил плечи равны нулю. Следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

2. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Опустив из точки А на линию действия

силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике перпендикуляр AD, получим плечо силы Длину AD легко найти, так как это катет треугольника ABD:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

3. Величина момента отрицательная (сила Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике поворачивает плечо AD вокруг точки А но ходу часовой стрелки), следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

4. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Плечом силы является перпендикуляр АЕ к СЕ – линии действия силы Из треугольника АСЕ

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Величина момента положительная (плечо АЕ поворачивается около точки А силой Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике против хода часовой стрелки). Следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

5. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Плечом силы относительно точки А является отрезок АС, так как сила направлена к АС перпендикулярно. Величина момента отрицательная:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Решение 2 — определение моментов сил относительно точки В (рис. 71, б).

1. Центр моментов в точке В.

2. Через точку В проходят линии действия двух сил: Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

3. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Плечо силы

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Величина момента отрицательная:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

4. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Плечо силы

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Момент отрицательный:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

5. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Плечо силы

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Величина момента положительная:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

6. Находим момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике Плечом силыявляется отрезок ВС. Момент положительный:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Решение 3 — определение моментов сил относительно точки С (рис. 71, в) рекомендуется выполнить самостоятельно.

Ответ. Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

В задаче силы расположены так, что либо их плечи определяются очень просто – как катеты прямоугольных треугольников, в которых даны гипотенузы, либо плечи заданы в условии задачи (ВС и АС).

Но иногда некоторые силы заданной системы оказываются расположенными относительно выбранного центра моментов так, что определить длину плеча трудно и требуется, например, предварительно вычислить длины еще одного-двух отрезков. В таких случаях целесообразно силу разложить на две составляющие и применить для определения ее момента теорему Вариньона.

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Задача 7.

Определить моменты относительно точки Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике я, приложенных в точках А, В и С, как показано на рис. 72, а. Углы ВС =1,5 м.

Решение.

1. Относительно точки А моменты сил Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике определяются аналогично

2. Находим момент силы Вариант 1-й (рис. 72, а). Плечо АЕ силы в данном случае определяем из Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике в котором известен только . Значит нужно предварительно определить одну из сторон. Найдем AF:

AF = AB – FB.
Величину FB находим из Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике в котором

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

следовательно,

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

И теперь можем определить плечо АЕ:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Раскрываем скобки и заменяем Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Момент положительный, следовательно:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Вариант 2-й. Чтобы избежать определения плеча АЕ, которое в данном случае находится после предварительного вычисления двух отрезков (FB и AF), необходимо момент силы Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике относительно точки А найти по теореме Вариньона: момент равнодействующей плоской системы сил относительно любой точки, лежащей в той же плоскости, равен алгебраической сумме моментов составляющих сил относительно той же точки.

Разложим силу Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике на две составляющие: одну, направленную вдоль отрезка ВС, и другую — перпендикулярно к нему (рис. 72, б).

Модуль первой составляющей Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике а ее плечо — отрезок АВ, длина которого задана. Модуль второй составляющей а ее плечо АК = ВС =1,5 м.

Применяя теорему Вариньона, получаем

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Как видно, получено точно такое же значение момента, что и в первом варианте решения:

Моменты силы относительно точки и оси в теоретической механике

Теория пар сил
Приведение системы сил к простейшей системе
Условия равновесия системы сил
Плоская система сил
Аксиомы и теоремы статики
Система сходящихся сил
Плоское движение тела
Принцип виртуальных перемещений

Источник

Момент силы M(F)

Моментом силы называют вращательное усилие создаваемое вектором силы относительно твердого тела, оси или точки.
Момент силы
Обозначение: M, m или M(F).

Размерность — [Н∙м] (Ньютон на метр) либо кратные значения [кН∙м]

Аналогом момента силы является момент пары сил.

Обязательным условием возникновения момента является то, что точка, относительно которой создается момент не должна лежать на линии действия силы.

Определение

Момент определяется как произведение силы F на плечо h:

M(F)=F×h

Момент как произведение силы на плечо

Плечо силы h, определяется как кратчайшее расстояние от точки до линии действия силы.

Наш короткий видеоурок про момент силы с примерами:

Другие видео

Например, сила величиной 7 кН приложенная на расстоянии 35см от рассматриваемой точки вращения создает момент M=7×0,35=2,45 кНм.

Пример момента силы

Наиболее наглядным примером момента силы может служить поворачивание гайки гаечным ключом.

Гайки заворачиваются вращением, для этого к ним прикладывается момент, но сам момент возникает при воздействии нашей силы на гаечный ключ.

Вы конечно интуитивно понимаете — для того чтобы посильнее закрутить гайку надо взяться за ключ как можно дальше от нее.

Пример момента силы - заворачивание гайки гаечным ключом

В этом случае, прикладывая ту же силу, мы получаем большую величину момента за счет увеличения её плеча (h2>h1).

Плечом при этом служит расстояние от центра гайки до точки приложения силы.

Плечо момента силы

Рассмотрим порядок определения плеча h момента:

Пусть заданы точка A и некоторая произвольная сила F, линия действия которой не проходит через эту точку. Требуется определить момент силы.

Сила и точка

Покажем линию действия силы F (штриховая линия)

Линия действия силы

Проведем из точки A перпендикуляр h к линии действия силы

Плечо момента силы

Длина отрезка h есть плечо момента силы F относительно точки A.

Момент принимается положительным, если его вращение происходит против хода часовой стрелки (как на рисунке).

Так принято для того, чтобы совпадали знаки момента и создаваемого им углового перемещения.

Примеры расчета момента силы

Сила расположена перпендикулярно оси стержня

Если сила F приложена перпендикулярно к оси бруса и известно расстояние между точками A и B.

Момент силы перпендикулярной стержню

То момент силы F относительно точки A:

М_A=F×AB

Сила расположена под углом к оси стержня

В случае, если сила F приложена под углом α к оси балки
Момент силы расположенной под углом к стержню

Момент силы относительно точки B:

M_B=F×cosα×AB

Известно расстояние от точки до линии действия силы

Если известно расстояние от точки где определяется момент до линии действия силы (плечо h)
Момент силы для произвольно расположенного стержня

Момент силы относительно точки B:

M_B=F×h

См. также:

Примеры решения задач >
Момент силы относительно точки
Момент силы относительно оси

Сохранить или поделиться с друзьями

Вы находитесь тут:

На нашем сайте Вы можете получить решение задач и онлайн помощь

Подробнее

Источник

Определение, общие сведения[править | править код]

Момент силы относительно точки[править | править код]

Момент силы относительно оси[править | править код]

Единицы измерения[править | править код]

Некоторые примеры[править | править код]

Формула момента рычага[править | править код]

Статическое равновесие[править | править код]

Движение твёрдого тела[править | править код]

Связь с другими величинами[править | править код]

С моментом импульса[править | править код]

С мощностью[править | править код]

С механической работой[править | править код]

Измерение момента силы[править | править код]

Из истории понятия[править | править код]

См. также[править | править код]

Сила: что это за величина

Плечо силы

Рычаг

Момент силы

Расчет момента силы

Правило моментов

Векторный момент силы относительно точки

Момент силы относительно оси

1.1.2. Пара сил Пара сил и алгебраический момент пары сил

Алгебраический момент силы относительно точки

Векторный момент силы относительно точки

Момент силы относительно оси

Связь момента силы относительно оси с векторным моментом силы относительно точки на оси

Формулы для моментов силы относительно осей координат

Момент пары сил. Сложение пар сил. Равновесие пар сил

Задача 1.

Задача 2.

Задача 3.

Задача 4.

Задача 5.

Момент силы относительно точки

Задача 6.

Задача 7.

Определение

Пример момента силы

Плечо момента силы

Примеры расчета момента силы

Сила расположена перпендикулярно оси стержня

Сила расположена под углом к оси стержня

Известно расстояние от точки до линии действия силы

Вам также может понравиться

Как найти заявку на грузоперевозку

Как найти ответы на логические

Как составить электронную формулу атома магния

Добавить комментарий Отменить ответ