Как найти энтальпию пара по давлению

Свойства пара

СВОЙСТВА НАСЫЩЕННОГО ПАРА

Что это такое и как им пользоваться

Численные значения параметров теплоты, а также взаимосвязь между температурой и давлением, приведенные в настоящем Руководстве, взять из Таблицы “Свойства насыщенного пара”.

Определение применяемых терминов:

Насыщенный пар

Чистый пар, температура которого соответствует температуре кипения воды при данном давлении.

Абсолютное давление

Абсолютное давления пара в барах (избыточное плюс атмосферное).

Зависимость между температурой и давлением

Каждому значению давления чистого пара соответствует определенная температура. Например: температура чистого пара при давлении 10 бар всегда равна 180°С.

Удельный объём пара

Масса пара, приходящаяся на единицу его объёма, кг/м3.

Теплота кипящей жидкости

Количество тепла, которое требуется чтобы повысить температуру килограмма воды от 0°С до точки кипения при давлении и температуре, указанных в Таблице. Выражается в ккал/кг.

Скрытая температура парообразования

Количество тепла в ккал/кг, необходимое для превращения одного килограмма воды при температуре кипения в килограмм пара. При конденсации одного килограмма пара в килограмм воды высвобождает такое же самое количество теплоты. Как видно из Таблицы, для каждого сочетания давления и температуры величина этой теплоты будет разной.

Полная теплота насыщенного пара

Сумма теплоты кипящей жидкости и скрытой теплоты парообразования в ккал/кг. Она соответствует полной теплоте, содержащейся в паре с температурой выше 0°С.

Как пользоваться таблицей

 Кроме определения зависимости между давлением и температурой пара, Вы, также, можете вычислить количество пара, которое превратится в конденсат в любом теплообменнике, если известно передаваемое им количество теплоты в ккал. И наоборот, Таблицу можно использовать для определения количества переданной теплообменником теплоты если известен расход образующегося конденсата.

1	2	3	4	5	6	7
Абсолют. Давление бар	Температ пара °C	Уд.объем пара м3/кг	Плотность пара кг/м3	Теплота жидкости ккал/кг	Скрытая теплота парообра- зования ккал/кг	Полная теплота пара
P	t	V	7	q	r	X=q+r
0,010	7,0	129,20	0,007739	7,0	593,5	600,5
0,020	17,5	67,01	0,01492	17,5	587,6	605,1
0,030	24,1	45,67	0,02190	24,1	583,9	608,0
0,040	29,0	34,80	0,02873	28,9	581,2	610,1
0,050	32,9	28,19	0,03547	32,9	578,9	611,8
0,060	36,2	23,47	0,04212	36,2	577,0	613,2
0,070	39,0	20,53	0,04871	39,0	575,5	614,5
0,080	41,5	18,10	0,05523	41,5	574,0	615,5
0,090	43,8	16,20	0,06171	43,7	572,8	616,5
0,10	45,8	14,67	0,06814	45,8	571,8	617,6
0,20	60,1	7,650	0,1307	60,1	563,3	623,4
0,30	69,1	5,229	0,1912	69,1	558,0	627.1
0,40	75,9	3,993	0,2504	75,8	554,0	629,8
0,50	81,3	3,240	0,3086	81,3	550,7	632,0
0,60	86,0	2,732	0,3661	85,9	547,9	633,8
0,70	90,0	2,365	0,4229	89,9	545,5	635,4
0,80	93,5	2,087	0,4792	93,5	543,2	636,7
0,90	96,7	1,869	0,5350	96,7	541,2	637,9
1,00	99,6	1,694	0,5904	99,7	539,3	639,0
1,5	111,4	1,159	0,8628	111,5	531,8	643,3
2,0	120,2	0,8854	1,129	120,5	525,9	646,4
2,5	127,4	0,7184	1,392	127,8	521,0	648,8
3,0	133,5	0,6056	1,651	134,1	516,7	650,8
3,5	138,9	0,5240	1,908	139,5	512,9	652,4
4,0	143,6	0,4622	2,163	144,4	509,5	653,9
4,5	147,9	0,4138	2,417	148,8	506,3	655,1
5,0	151,8	0,3747	2,669	152,8	503,4	656,2
6,0	158,8	0,3155	3,170	160,1	498,0	658,1
7,0	164,9	0,2727	3,667	166,4	493,3	659,7
8,0	170,4	0,2403	4,162	172,2	488,8	661,0
9,0	175,4	0,2148	4,655	177,3	484,8	662,1
10	179,9	0,1943	5,147	182,1	481,0	663,1
11	184,1	0,1774	5,637	186,5	477,4	663,9
12	188,0	0,1632	6,127	190,7	473,9	664,6
13	191,6	0,1511	6,617	194,5	470,8	665,3
14	195,0	0,1407	7,106	198,2	467,7	665,9
15	198,3	0,1317	7,596	201,7	464,7	666,4
16	201,4	0,1237	8,085	205,1	461,7	666,8
17	204,3	0,1166	8,575	208,2	459,0	667,2
18	207,1	0,1103	9,065	211,2	456,3	667,5
19	209,8	0,1047	9,555	214,2	453,6	667,8
20	212,4	0,09954	10,05	217,0	451,1	668,1
25	223,9	0,07991	12,51	229,7	439,3	669,0
30	233,8	0,06663	15,01	240,8	428,5	669,3
40	250,3	0,04975	20,10	259,7	409,1	668,8
50	263,9	0,03943	25,36	275,7	391,7	667,4
60	275,6	0,03244	30,83	289,8	375,4	665,2
70	285,8	0,02737	36,53	302,7	359,7	662,4
80	295,0	0,02353	42,51	314,6	344,6	659,2
90	303,3	0,02050	48,79	325,7	329,8	655,5
100	311,0	0,01804	55,43	336,3	315,2	651,5
110	318,1	0,01601	62,48	346,5	300,6	647,1
120	324,7	0,01428	70,01	356,3	286,0	642,3
130	330,8	0,01280	78,14	365,9	271,1	637,0
140	336,6	0,01150	86,99	375,4	255,7	631,1
150	342,1	0,01034	96,71	384,7	239,9	624,6
200	365,7	0,005877	170,2	436,2	141,4	577,6

1 ккал = 4,186 кдж

1 кдж  = 0,24 ккал

1 бар  = 0,102 МПа

ПАР ВТОРИЧНОГО ВСКИПАНИЯ

Что такое пар вторичного вскипания:

Когда горячий конденсат или вода
из котла, находящиеся под определенным давлением, выпускают в пространство, где
действует меньшее давление, часть жидкости вскипает и превращается в так
называемый пар вторичного вскипания.

Почему он имеет важное значение :

Этот пар важен потому, что в нем
содержится определенное количество теплоты, которая может быть использована для
повышения экономичности работы предприятия, т.к. в противном случае она будет
безвозвратно потеряна. Однако, чтобы получить пользу от пара вторичного
вскипания, нужно знать как в каком количестве он образуется в конкретных
условиях.

Как он образуется :

Если воду нагревать при атмосферном давлении, ее
температура будет повышаться пока не достигнет 100°С – самой высокой
температуры, при которой вода может существовать при данном давлении в виде
жидкости. Дальнейшее добавление теплоты не повышает температуру воды, а
превращает ее в пар.

Теплота, поглощенная водой в
процессе повышения температуры до точки кипения, называется физической теплотой
или тепло-содержанием. Теплота, необходимая для превращения воды в пар, при
температуре точки кипения, называется скрытой теплотой парообразования.
Единицей теплоты, в общем случае, является килокалория (ккал), которая равна
количеству тепла, необходимому для повышения температуры одного килограмма воды
на 1°С при атмосферном давлении.

Однако, если воду нагревать при
давлении выше атмосферного, ее точка кипения будет выше 100°С, в силу чего
увеличится также и количество требуемой физической теплоты. Чем выше давление,
тем выше температура кипения воды и ее теплосодержание. Если давление
понижается, то теплосодержание также уменьшается и температура кипения воды
падает до температуры, соответствующей новому значению давления. Это значит,
что определенное количество физической теплоты высвобождается. Эта избыточная
теплота будет поглощаться в форме скрытой теплоты парообразования, вызывая
вскипание части воды и превращение ее в пар. Примером может служить выпуск
конденсата из конденсатоотводчика или выпуск воды из котла при продувке.
Количество образующегося при этом пара можно вычислить.

Конденсат при температуре пара 179,9
°C
и
давлении 10 бар обладает теплотой в количестве 182, 1ккал/кг. См. Колонку 5
таблицы параметров пара. Если его выпускать в атмосферу, т.е. при абсолютном
давлении 1 бар, теплосодержание конденсата сразу же упадет до 99,7 ккал/кг.
Избыток теплоты в количестве 82,3 ккал/кг вызовет вторичное вскипание части
конденсата. Величину части конденсата в %, которая превратится в пар вторичного
вскипания, определяют следующим образом :

Разделите разницу между
теплосодержанием конденсата при большем и при меньшем давлениях на величину
скрытой теплоты парообразования при меньшем давлением значении давления и
умножьте результат на 100.

Выразив это в виде формулы,
получим :

% пар вторичного вскипания

q1 = теплота конденсата при
большем значении  давления до его выпуска

q2 = теплота конденсата при
меньшем значении давления, т.е. в пространстве, куда производится выпуск

r   = 
скрытая теплота парообразования пара при меньшем значении давления, при
котором производится выпуск конденсата

% пара вторичного вскипания =

График 1.

График 2.                                                                                                    

Объем пара вторичного вскипания при выпуске
одного кубического метра конденсата в систему с атмосферным давлением.

 Для упрощения
расчетов, на графике показано количество пара вторичного вскипания, которое
будет образовываться, если выпуск конденсата будет производится при разных
давлениях на выходе

Пар… основные понятия

Влияние присутствия воздуха на температуру пара

Рис. 1 поясняет, к чему приводит
присутствие  воздуха в паропроводах, а в
Таблице 1 и на Графике 1 показана зависимость снижения температуры пара от
процентного содержания в нем воздуха при различных давлениях.

Влияние присутствия воздуха на теплопередачу

Воздух, обладая отличными
изоляционными свойствами, может образовать, по мере конденсации пара,
своеобразное “покрытие” на поверхностях теплопередачи и значительно
понизить ее эффективность.

При определенных условиях, даже
такое незначительное количество воздуха в паре как 0,5% по объему может
уменьшить  эффективность тепло – передачи
на 50%. См. Рис.1

СО₂ в газообразной
форме, образовавшись в котле и перемещаясь вместе с паром, может растворится в
конденсате, охлажденном ниже температуры пара, и образовать угольную кислоту.
Эта кислота весьма агрессивна и, в конечном итоге “проест”
трубопроводы и теплообменное оборудование. См. Рис.2. Если в систему попадает
кислород, он может вызвать питтинговую 
коррозию чугунных и стальных поверхностей. См. Рис. 3.

Паровая камера со 100%
содержанием пара. Общее давление 10 бар. 
Давления пара 10 бар температура пара 180°С

Рис.1. Камера, в которой
находится смесь пара и воздуха, передает только ту часть теплоты, которая
соответствует парциальному давлению пара, а не полному давлению в ее полости.

Паровая камера с содержанием
пара 90%

И воздуха 10%. Полное давление
10 бар. Давление

 Пара 9 бар, температура пара 175,4°С

Таблица 1.

Снижение температуры паро-воздушной смеси в зависимости  от содержания воздуха
Давление	Температура насыщ. пара	Температура паро-воздушной смеси от к-ва воздуха в объему,°С
бар	°C	10%	20%	30%
2	120,2	116.7	113.0	110.0
4	143.6	140.0	135.5	131.1
6	158.8	154.5	150.3	145.1
8	170.4	165.9	161.3	155.9
10	179.9	175.4	170.4	165.0

Свойства пара

Теплофизические свойства воды и водяного пара (программа расчета)

Методические указания по очистке и контролю возвратного конденсата (РД 34.37.515-93)

В табл. III
приведены термодинамические свойства
воды и перегретого пара. По этим таблицам
для заданных давлений и температур
можно найти удельный объем, энтальпию
и энтропию однофазной среды – воды и
перегретого пара.

В первом столбце
указаны температуры перегретого пара,
расположенные в порядке их возрастания,
начиная от 0^о
С до 1000^о
С. Для каждой температуры даются значения
v,
i
и s,
расположенные в последующих столбцах
при различных давлениях перегретого
пара. В
строках по горизонтали указаны давления
начиная от 1 кПа до 100 МПа. Таким образом,
эта таблица дает возможность непосредственно
или интерполяцией найти значения
указанных в ней параметров, не прибегая
к вычислениям.

По таблице IV
можно определить истинную массовую
изобарную теплоемкость воды и водяного
пара
в зависимости от давления и температуры.
В таблицеV
определяется скорость звука в воде и
водяном паре. Пользуясь таблицей VI,
можно определить поверхностное натяжение
воды σ, изобарную теплоемкость
,
теплопроводность λ, динамическую
вязкость µ, число ПрандтляPr
для воды и пара в состоянии насыщения.
В таблицах VII
– IX
определяется динамическая вязкость µ,
теплопроводность λ и число Прандтля Pr
воды и водяного пара.

Рис. 6.4. Термодинамические
свойства воды и перегретого пара

6.3. sT–
диаграмма

Для изображения
в системе sT–координат
процесса парообразования необходимо
пользоваться такими соотношениями для
этого процесса, которые были бы выражены
через параметры s
и Т.
При построении sT–диаграммы
для первой стадии парообразования –
нагрева 1 кг
воды от 0 ^оС
до температуры кипения
– пользуются уравнением:

(6.1)

,

в котором Т
≤

и s
≤
.

Если Т
равно 273 К
(т.е. 0 ^оС),
как видно из уравнения, s
= 0 и, следовательно точка, определяющая
это состояние воды, должна лежать на
оси ординат. Обозначим эту точку через
А (рис. 6.1).

Рис. 6.1. Изображение
процесса парообразования при постоянном
давлении

в осях sТ.

Если воду подогреть
до температуры, положим, Т₁,
то энтропия, увеличиваясь, станет равной
s₁,
и состояние воды будет определяться
точкой 1. Если подогреть воду больше, то
температура ее будет возрастать, принимая
значения Т₂,
Т₃
и т. д. до температуры
,
когда вода начнет кипеть. При этом
энтропия воды будет также все время
увеличиваться и принимать значения
соответственноs₂,
s₃
и, наконец,
s’
(при температуре, равной
).

Состояние пара
при указанных значениях температуры и
энтропии будет на диаграмме определяться
точками 2, 3 и т.д. точкой В.
Если через все эти точки провести плавную
кривую, то она будет графически изображать
характер изменения энтропии при
нагревании воды от 0 ^оС
до
.

При дальнейшем
подводе теплоты вода начнет превращаться
в пар, энтропия будет продолжать
увеличиваться, но температура не будет
изменяться, поэтому линия процесса для
этой стадии парообразования изобразится
в виде прямой ВС,
параллельной оси абсцисс. Точка С
определяет состояние, в котором вся
вода превратилась в пар (состояние
сухого пара). Изменение энтропии в
процессе парообразования, т.е. от точки
В
до точки С,
может быть подсчитано по уравнению

(6.2)

.

При дальнейшем
подводе теплоты пар перейдет в область
перегрева, при этом будут возрастать
энтропия и температура его. Линия
процесса для данной стадии парообразования
CD
строится по уравнению

(6.3)

= 2,3
lg

.

Таким образом,
весь процесс получения перегретого
пара изобразится ломаной линией ABCD.

Значение энтропии
пара в точке С
может быть подсчитано по уравнению

(6.4)

.

И

(6.5)

зменение энтропии изобразится на
диаграмме суммой отрезковиВС;
следовательно,

ВС,

откуда следует,
что

В

(6.6)

С =.

Если процесс
парообразования не доводить до конца,
т.е. остановиться на какой-нибудь точке
Е,
которая будет определять состояние
влажного пара степени сухости х,
то изменение энтропии можно подсчитать
по уравнению

(6.7)

.

На диаграмме

(6.8)

ВЕ,

откуда следует,
что

В

(6.9)

Е =
.

Деля уравнение
(6.9) на уравнение (6.6), получим

=
х.

Следовательно,
отношение
равно степени сухости пара. Если повысить
давление воды, из которой был получен
перегретый пар, то очевидно, что при
температуре, соответствующей точкеВ,
кипение еще не наступит; для того чтобы
вода закипела, ее необходимо подогреть
до более высокой температуры, при этом
увеличится и энтропия. Момент начала
кипения определится точкой
,
расположенной на продолжении линииАВ,
а состояние сухого пара –
(рис.
6.2).

Если же давление
воды понизить, то момент начала кипения
изобразится какой-нибудь точкой В₁,
лежащей также на прямой АВ,
но ниже точки В.
При этом давлении состояние сухого пара
изобразится точкой С₁.

Беря разные значения
давлений воды, получим ряд точек: В₁,
В₂,
В₃
и т.д., соответствующих началу кипения
воды, и ряд точек: С₁,
С₂,
С₃
и т.д., соответствующих состоянию сухого
пара. Если через эти точки провести
плавные линии, то на диаграмме получатся
две кривые АК
и DК:
первая из них будет являться кривой
жидкости, разделяющей области жидкости
и влажного насыщенного пара, разделяющей
области влажного и перегретого паров.
Как видно на чертеже, эти линии сходятся
и точка пересечения их, очевидно,
является критической точкой К,
о которой уже говорилось раньше.

Если на линиях ВС,
В₁
С₁,
В₂
С₂
и т.д. нанести точки Е,
Е₁,
Е₂,
Е₃
и т.д., соответствующие какому-нибудь
значению степени сухости, и провести
через них плавную кривую, то получим
так называемую линию
постоянной степени сухости
(или постоянного паросодержания) КЕ₄
.

Рис. 6.2. sT
– диаграмма водяного пара (схема)

Таких линий для
различных значений степени сухости
можно нанести на диаграмме несколько;
тогда получим ряд кривых, также сходящихся
в критической точке.

В sT
– диаграмме площадь, ограниченная
линией процесса, осью абсцисс и крайними
ординатами, определяет количество
теплоты, участвующей в процессе. Применим
это свойство sT
– диаграммы к процессу парообразования,
который изобразим линией Ааbс
(рис. 6.3).

Процесс превращения
кипящей воды в пар при этом изобразится
линией ab.
Согласно указанному свойству площадь
прямоугольника abmn
должна определять теплоту парообразования
r.
Действительно, для конечной точки этого
процесса – точки b,
когда пар превратится в сухой, значение
энтропии находят по уравнению:

.

Откуда

.

Рис. 6.3. Изображение
в осях sT
теплоты в процессе парообразования

На рис. 6.3. значение
температуры
определяется отрезкомan,
т.е. высотой прямоугольника abmn,
а
–
отрезкомnm,
равным основанию этого прямоугольника.

Для других стадий
парообразования площадь 0Aan
определяет количество теплоты
,
которое требуется подвести к воде,
взятой при 0^оС,
чтобы довести ее до кипения, а площадь
mbcf
– количество теплоты, затрачиваемый
на перегрев.

Понятно, что сумма
площадей 0Aan
и nabm
представляет величину полной теплоты
сухого пара
.
Если же к эти двум площадям прибавить
еще и площадьmbcf,
то получим графическое изображение
величины полной теплоты перегретого
пара λ. Для влажного пара, состояние
которого определяется, например, точкой
е,
теплота

будет равна
сумме площадей 0Aan
и naet.
Обратное протекание процесса от точки
с
к точке А
связано с уменьшением энтропии, а
следовательно, и с отводом теплоты от
рабочего тела. При этом указанные площади
будут представлять собой количества
отведенной теплоты.

6.3.

s
i
– диаграмма

sT
– диаграмма
является очень наглядной при различных
исследованиях, связанных с теплотой.
Однако в расчетной работе эта диаграмма
неудобна тем, что для нахождения по ней
количества теплоты, участвующей в
процессе, нужно измерять площадь. В тех
случаях, когда линия процесса является
кривой, это представляет некоторые
затруднения. Поэтому в теплотехнических
расчетах часто пользуются диаграммой,
в которой по оси ординат отложены
величины энтальпии, а по оси абсцисс –
изменение энтропии. Для того чтобы найти
величину энтальпии по такой диаграмме,
а следовательно, и количество теплоты,
необходимо измерить лишь длину
соответствующего отрезка по оси ординат,
что, конечно, гораздо проще, чем измерять
площадь. Эта диаграмма получила название
s
i – диаграммы.

Рис. 6.4. s
i
– диаграмма
водяного пара (схема)

На нее наносятся
обычно те же линии, что и в sT
– диаграмме, т.е. кривые жидкости и
сухого насыщенного пара, линии постоянных
давлений и линии постоянных степеней
сухости. Кроме того, на s
i
– диаграмме
наносятся линии постоянных температур,
которые в sT
– диаграмме имеют вид горизонтальных
линий. АК –
линия жидкости, КВ
– линия
сухого пара.

На практике обычно
не приходится иметь дела с очень влажными
парами, область которых находится в
нижней части s
i
– диаграммы.
Поэтому для практических целей пользуются
только правой верхней ее частью, что
дает возможность выполнить ее в более
крупном масштабе и сделать более
подробной и удобной для пользования.
Такая диаграмма построена профессором
Вукаловичем.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #

Как правильно определять основные физико-химические характеристики водяного пара

Расчет степени насыщенности и удельного объёма водяного пара

Задача 37. 
Водяной пар при атмосферном давлении имеет температуру t = 126,09 ⁰С. Определить степень его насыщенности и удельный объем.
Решение: 
По таблицам теплофизических свойств водяного пара находим, что температуре t = 126,09 ⁰С соответствует давление насыщения Р_н = 2,4 ^. 10^-5 Па. По формуле:
  = Р_i/Р_н, где

= (1,01325 . 10-5)/(2,4 . 10-5) = 0,422.

Удельный объем пара рассчитаем по формуле:

Рi ^. v_i = R_i ^. T, где

Ri – газовая постоянная водяного пара, равная 461,58 Дж/(кг ^. К); T – температура пара, К.

Тогда

v_i = (R_i ^. T)/Р_i = [461,58 ^. (126,09 + 273)]/(1,01325 . 10-5) = 1,818 м³/кг.

Ответ: = 0,422; v_i = 1,818 м³/кг.
 

---

Определение удельной энтальпии водяного пара

Задача 38. 
Пар при температуре t = 85,95 ⁰С имеет удельный объем vп = 2,732 м³/кг. Определить удельную энтальпию пара.
Решение:
1. Находим плотность пара по формуле: 

Р_п = 1/vi = 1/2,732 = 0,366 кг/м³.    

2. Расчет степени сухости пара

Согласно таблличным данным, температуре t = 85,95 ⁰С соответствует плотность насыщенного пара рн = 0,366 кг/м³. Поскольку рп = рн, то в задаче задан сухой пар. По формуле = Р_п/Р_н ) находим степень сухости пара:

= 0,366/0,366 = 1.

  = 1, что соответствует сухому насыщенному пару. 

3. Расчет энтальпии пара 

Расчет энтальпии пара проводим по формуле:

i_x = i’ * r * , где

i’ – удельная энтальпия кипящей воды; r – удельная теплота парообразования; – степень сухости влажного пара; ix – энтальпия пара.   

По таблице приложения для t = 85,95 0С определяем удельную энтальпию кипящей воды и удельную теплоту парообразования i_x = 359,93 кДж/кг, r = 2293,64 кДж/кг. 

Тогда

i_x = 359,93 ^. 2293,64 ^. 1 = 825549,8452 кДж/кг.

Ответ: i_x = 825549,8452 кДж/кг.

---

Относительная упругость, плотность и давление перегретого пара

Задача 39.
Относительная упругость пара при температуре t = 150 ⁰С составляет ф = 80%. Определить плотность и удельную энтальпию пара.
Решение:
Пар, заданный в задаче, – перегретый. По таблице приложения для температуры t = 150 ⁰С определяем давление насыщения и плотность насыщенного пара: Р_н = 476000 Па, Р_п = 2,547 кг/м³.

1. Расчет плотности заданного пара

Плотности заданного пара находим по формуле:

= Р_i/Р_н, где

Р_i – плотность заданного пара; рн = плотность насыщенного пара.

Тогда

Р_i = ^. Р_н = 0,8 ^. 2,547 = 2,0376 кг/м³.

2. Расчет давления перегретого пара

Давления перегретого пара рассчитаем по формуле:

= Р_t/Р_н, где

– относительная упругость пара при заданной температуре; рп =давление насыщенияпара.

Тогда

Р_t = ^. Р_п = 0,8 ^. 476000 = 380800 кг/м³.

По таблице приложения находим, что такое давление является насыщенным при температуре t_н = 119,7 2⁰С. Таким образом, пар перегрет от температуры насыщения tн = 119,7 ⁰С до температуры t = 150 ⁰С. По таблице определяем удельную теплоемкость пара для этого диапазона температуры, которая оказывается равной сп = 2,114 кДж/(кг^.К). По табл. 1 приложения для tн = 119,7 ⁰С находим удельную энтальпию насыщенного пара i’ = 2704,59 кДж/кг.

3. Расчет удельной энтальпии перегретого пара

По формуле [i_t = i’ ^. С_п(t -t’)] рассчитываем удельную энтальпию перегретого пара, получим:

i_t = 2704,59 ^. 2,114(150 -119,7) = 173240,34 кДж/кг.

Ответ: Рi = 2,0376 кг/м³; i_t = 173240,34 кДж/кг.

---

Если Вы не обнаружили себя в списке поставщиков, заметили ошибку, или у Вас есть дополнительные численные данные для коллег по теме, сообщите , пожалуйста.

Вложите в письмо ссылку на страницу с ошибкой, пожалуйста.

Проект является некоммерческим. Информация, представленная на сайте, не является официальной и предоставлена только в целях ознакомления. Владельцы сайта www.dpva.ru не несут никакой ответственности за риски, связанные с использованием информации, полученной с этого интернет-ресурса.
Free xml sitemap generator

Предложите, как улучшить StudyLib

(Для жалоб на нарушения авторских прав, используйте

другую форму
)