Как найти магнитные линии участка

Содержание:

Расчет магнитных цепей:

Большинство электротехнических устройств (машины, трансформаторы, реле и др.) основано на использовании магнитного поля. Главной частью этих устройств является магнитная цепь, т. е. совокупность тел, большей частью ферромагнитных, в которых создается магнитный поток намагничивающей силой обмоток, обтекаемых током, или с помощью постоянных магнитов.

Расчет магнитной цепи заключается в установлении связи между магнитным потоком, током в обмотках, числом витков и геометрическими размерами цепи с учетом магнитных свойств материалов, из которых она выполнена. Если магнитная цепь состоит из участков с постоянными сечениями по их длине, применяется приближенный метод, основанный на допущении равномерного распределения потока по сечению магнитной цепи.
Самой простой магнитной цепью этого типа является тороид, средний диаметр которого значительно больше поперечных размеров магнитопровода (см. рис. 1.14). Поток тороида

Магнитные цепи и их расчёт

где F —wl — намагничивающая сила (н. с.), l — длина средней линии, а величина
Магнитные цепи и их расчёт

Подобно направлениямМагнитные цепи и их расчёт и I в электрических цепях нужно ввести положительные направления F и Ф в магнитных цепях. За положительное направление потока принимается то, которое связано с направлением намагничивающего тока правилом правого винта. Положительное направление и. с. в рассмотренной простой магнитной цепи совпадает с направлением потока Ф.

Магнитные цепи и их расчёт

Для разветвленной магнитной цепи, например цепи рис. 5.1, а, могут быть получены зависимости, аналогичные законам Кирхгофа, если заменить токи I на потоки Ф, э. д. с. Магнитные цепи и их расчёт на н. с. F, электрические сопротивления R на магнитные сопротивления Rm. Тогда для узлов магнитной цепи по аналогии с первым законом Кирхгофа алгебраическая сумма

Магнитные цепи и их расчёт

выражает принцип непрерывности магнитного потока. Для контуров по аналогии со вторым законом Кирхгофа

Магнитные цепи и их расчёт

Здесь также должны быть учтены направления Fk и Фk.

Расчетная аналогия между электрическими и магнитными цепями не распространяется на физические процессы. В отличие от э. д. с., которая движет в проводниках элементарные заряды, н. с. движения не вызывает. В соответствии с законом Джоуля — Ленца в электрической цепи происходит непрерывная затрата электрической энергии; постоянное магнитное поле, раз созданное, не требует энергии для своего поддержания. В электрической цепи возможно существование э. д.с. без тока, когда цепь разомкнута, т.е. R =Магнитные цепи и их расчёт, в магнитной цепи при наличии н. с. всегда существует замкнутый магнитный поток, т. е. Rm в бесконечность не обращается.

Для магнитных цепей представляет интерес как прямая задача — нахождение потока по заданной н. с., так и обратная задача — определение потребных н. с. по заданному потоку в одном из участков.

Расчет линейных магнитных цепей

В ряде устройств их магнитные цепи работают на практически прямолинейном участке основных кривых намагничивания, т. е. могут рассматриваться как линейные.
В линейной магнитной цепи магнитная проницаемость участков постоянна и, следовательно, их магнитное сопротивление также является величиной постоянной. Решение как прямой, так и обратной задачи требует предварительного определения магнитного сопротивления участков цепи.

Расчет неразветвленной магнитной цепи постоянного сечения выполняется аналогично тороиду ; здесь l — также длина средней линии. Необходимо отметить, что наличие магнитного рассеяния приводит к неравномерному распределению потока вдоль магнитной цепи и расчет крайне затрудняется. В дальнейшем рассматривается только приближенный учет рассеяния.

Если разветвленная магнитная цепь (рис. 5.1, а и 5.2, а) представляет собой соединение призматических или цилиндрических участков, выполненных из материалов с различной ц, вычисление магнитных сопротивлений участков производится однозначно. Если материал всей цепи один и тот же, разделение ее на участки в известных пределах произвольно; средние линии показаны пунктиром.
После определения сопротивлений участков можно весьма наглядно
изобразить магнитную цепь наподобие электрической, как это сделано
на рис. 5.1, б для магнитной цепи рис. 5.1, а с двумя н. с. и на рис. 5.2, б для магнитной цепи рис. 5.2, а с одной н. с.

Магнитные цепи и их расчёт

В таких цепях должны быть указаны положительные направления н. с. и магнитных потоков. Если не все направления известны, ими следует задаться с тем, чтобы в результате расчета определить правильные направления.
Расчет линейной цепи как для прямой, так и для обратной задачи выполняется подобно расчету электрической цепи аналогичными методами — по зависимостям, аналогичным законам Кирхгофа, методами преобразования магнитных цепей, контурных потоков, наложения, взаимности и узловых магнитных напряжений. Так, для цепи рис. 5.2, пользуясь методом преобразования, можно написать:

Магнитные цепи и их расчёт

Расчет нелинейных магнитных цепей

 Неразватвленная нелинейная (ферромагнитная) цепь:

В электротехнике самое широкое применение нашли магнитные цепи из ферромагнитных материалов, так как они имеют относительно малое магнитное сопротивление. Это позволяет при заданном магнитном потоке соответственно уменьшить н. с. при тех же размерах магнитопровода или размеры магнитопровода при той же н. с. Ферромагнитные цепи нелинейны, так как их магнитная проницаемость Магнитные цепи и их расчёт является функцией напряженности поля. К таким цепям можно применять методы расчета, аналогичные тем, которые были изложены в гл. 4-для электрических нелинейных цепей.

Далее рассматривается наиболее простой, но весьма важный для практики графо-аналитический метод расчета обратной задачи, для неразветвленной магнитной цепи. Пусть задана та индукция Вв, которую надо получить в воздушном зазоре электромагнита с участками магнитопровода, выполненными из разных материалов (рис. 5.3). Требуется найти необходимую н. с.

Магнитные цепи и их расчёт

По заданным размерам магнитопронода проводится средняя линия пути потока во всех участках и определяется длина каждого из них. Длина d воздушного зазора должна быть задана.
Затем определяется полезный поток в воздушном зазоре

Магнитные цепи и их расчёт

где SB — его сечение, принимаемое равным сечению полюсов, т. е. участков l и 5.
Поток Фм в магнитопроводе за счет рассеяния у краев воздушного зазора несколько больше:

Фм = σФВ,

где σ — коэффициент рассеяния; величина его зависит от формы
магнитопровода и лежит в пределах от 1,1 до 1,4.
По индукции в каждом из k участков магнитопровода

Магнитные цепи и их расчёт

находят напряженность поля Нк для каждого из участков по основным кривым намагничивания В (Н) соответствующих материалов (рис. 5.4).

Магнитные цепи и их расчёт

Для воздушного зазора напряженность поля

Магнитные цепи и их расчёт

Затем для отдельных участков магнитопровода и для воздушного зазора находят н. с.

Магнитные цепи и их расчёт

и их суммированием — полную н. с. Магнитные цепи и их расчёт. Для магнитной цепи рис. 5.3, так как участки l и 5, а также 2 и 4 одинаковы, полная н. с.

По найденной н. с. и по заданному напряжению U, питающему обмотку, приближенно может быть найдено число витков w. Так как длина витков обмотки различна — внутренних меньше, наружных больше, то расчет начинается с определения длины среднего витка lср по известным размерам магнитопровода и выбранному расположению обмотки. Тогда из закона Ома

Магнитные цепи и их расчёт

(где р — удельное сопротивление материала обмотки) определяется сечение провода

Магнитные цепи и их расчёт

По сортаменту проводов выбирают ближайшее большее сечение Sc провода и определяют сечение провода с изоляцией Sиз. После этого можно найти число витков по отношению площади окна (за вычетом сечения каркаса катушки и пр.) к сечению провода с изоляцией S0

Магнитные цепи и их расчёт

где а — коэффициент заполнения, учитывающий воздушные промежутки, остающиеся между проводами при намотке катушки; его величина лежит в пределах от 0,7 до 0,85 и зависит от формы сечения провода (для круглого меньше, для прямоугольного больше). Затем из приведенного выражения определяется плотность тока в обмотке:

Магнитные цепи и их расчёт

Если полученная плотность тока превышает допустимую по нагреву, то это значит, что размеры магнитной цепи (площадь окна) не позволяют получить заданную индукцию.

Прямая задача расчета этой магнитной цепи — нахождение индукции в воздушном зазоре по заданной н. с. — решается графическим методом. В соответствии с указанной в  аналогией, вольтамперным характеристикам U (I) электрических цепей соответствуют ампервеберные характеристики F (Ф) магнитных цепей.

Построение характеристик Fkk) для отдельных участков магнитной цепи производят по кривым намагничивания Вкк) материала участка. Для этого ординаты Вк кривой намагничивания умножают на площадь сечения участка Sk и откладывают BkSk = Фk по оси абсцисс; абсциссы кривой намагничивания Нк умножают на длину участка Iк и откладывают Hklk = Fk по оси ординат.

Для воздушного зазора получается прямая линия, в уравнении которой учитывается, что рассеяние увеличивает реальное сечение потока по сравнению с сечением SB полюсов, примерно в σ раз, т. е. ординаты прямой Вв = Магнитные цепи и их расчёт умножают на SBσ и откладывают Магнитные цепи и их расчёт по оси абсцисс, а абсциссы Нв умножают на длину воздушного зазора d и откладывают HBd =FB по оси ординат.

Для магнитной цепи рис. 5.3 по ампервеберным характеристикам отдельных участков (одинаковые участки l и 5, а также 2 и 4 можно объединить), суммированием н. с. F (ординат) для разных значений потока (абсцисс) строится ампервеберная характеристика F (Ф) всей цепи (рис. 5.5).

Магнитные цепи и их расчёт

При этом целесообразно начать построение для предельного значения потока Фm, которое можно вычислить для заданной н. с. F’, если пренебречь магнитным сопротивлением магнитопровода по сравнению с магнитным сопротивлением RmB воздушного зазора:

Магнитные цепи и их расчёт

Затем по кривой F(Ф) для заданного значения н. с. F’ находится значение Ф’, а затем искомая индукция в воздушном зазоре

Магнитные цепи и их расчёт

а также индукция в любом участке цепи:

Магнитные цепи и их расчёт

Разветвленная нелинейная (ферромагнитная) цепь

Пренебрегая рассеянием, решается обратная и прямая задачи расчета разветвленной магнитной цепи, изображенной на рис. 5.2, а. Каждый из трех участков этой цепи имеет свое сечение Sk, среднюю длину 1к и выполнен из своего материала. Выбранные направления потоков показаны на рис. 5.2, а.
Пусть в обратной задаче необходимо найти н. с. F, обеспечивающую заданное значение индукции В3 в третьем участке намагничивания поля.

Сначала находят поток Ф3 = B3S3, а по кривой намагничивания В33) для материала третьего участка определяют напряженность поля Н3 и н. с. F3 = H3l3. Так как участки 2 и 3 соединены параллельно, то F3 = F2 = H2l2; отсюда вычисляют Магнитные цепи и их расчёт, а по кривой намагничивания В2 (H2) находят соответствующее значение магнитной индукции В2 и поток Ф2 = B2S2.

Затем по аналогу первого закона Кирхгофа определяют поток Ф1 = Ф2 + Ф3, индукцию Магнитные цепи и их расчёт и по кривой В1(H1) — напряженность поля Н1, а по ней — н. с. Магнитные цепи и их расчёт

На основании аналога второго закона Кирхгофа искомая н. с. F = F1 + F2.
Прямая задача нахождения В3 по заданной н. с. F’ решается построением ампервеберной характеристики всей цепи по характеристикам отдельных участков Fkк) (рис. 5.6), построенных аналогично указанному в п. 1 этого
параграфа. Сначала сложением потоков Ф2 и Ф3 (абсцисс) параллельно соединенных участков для одинаковых значений н. с. (ординат) строят кривую F (Ф).

Магнитные цепи и их расчёт

Затем для последовательно соединенных участков l и 2, 3 складывают н. с. (ординаты) F1 и F23, что дает амперментную характеристику F (Ф) всей цепи. По этой кривой для заданной н. с. F’ находят поток Ф ‘, которому на кривой F23(Ф) соответствует н. с. F23 = F3, а для нее по кривой F3(Ф) определяется поток Ф3, откуда искомая индукция

Магнитные цепи и их расчёт

Аналогия с электрическими цепями может быть использована и для расчета более сложных магнитных цепей, например цепей с последовательно параллельным соединением участков, имеющих несколько обмоток с токами (см. рис. 5.1). В этом случае должны быть применены построения, изложенные  для электрических цепей, содержащих источники напряжения.
Расчет потоков рассеяния можно выполнить для некоторых простых случаев методами теории электромагнитного поля (см. ч. IV).

Расчет цепи с постоянным магнитом

Постоянные магниты применяются в измерительных приборах, магнето, электрических машинах без возбуждения постоянным током, поляризованных реле, устройствах автоматики и телемеханики и т.д.
Широкому применению постоянных магнитов способствуют большие успехи, достигнутые мировой техникой в деле изготовления высоко качественных магнитнотвердых материалов, имеющих большую коэрцитивную силу Нс и остаточную индукцию Вr.

При изготовлении тороидального магнита после снятия с ферромагнитного тороида намагничивающей его обмотки, в нем создают зазор d, получая таким образом постоянный магнит длиной I и сечением 5 (рис. 5 7). Основной характеристикой магнита является часть петли гистерезиса, лежащая во втором квадранте, — кривая размагничивания (рис. 5.8) в координатах В (Н) или пропорциональных им величинах Ф (F), так как Ф = BS, a F= HI.

Магнитные цепи и их расчёт

При отсутствии зазора остаточный поток и индукция в тороиде равны соответственно Ф, и Вг, а напряженность поля Н = 0, так как при отсутствии обмотки с током по закону полного тока

Магнитные цепи и их расчёт

При наличии воздушного зазора также

Магнитные цепи и их расчёт

где FM — н. с. магнита, FB — н. с. воздушного зазора.
Предполагая сохранение однородности поля в магните и зазоре,

Тогда Магнитные цепи и их расчёт

Магнитное сопротивление при появлении зазора увеличивается.

Из-за этого магнитный поток и индукция должны уменьшиться по сравнению с Ф, и Вг, т. е. рабочая точка на кривой размагничивания должна несколько опуститься, где ей будут соответствовать отрицательные значения н. с. FM и напряженности поля НM в сердечнике магнита.

Из-за постоянства магнитного сопротивления зазора

Магнитные цепи и их расчёт

где SB — сечение зазора; зависимость потока ФB в нем от величины н. с.
FB = RMФв изображается прямой линией, проходящей через начало координат (см. рис. 5.8) и образующей угол а с осью ординат, определяемый соотношением
Магнитные цепи и их расчётгде коэффициент k равен отношению масштабов по осям абсцисс и ординат. Ее наклон к оси абсцисс тем больше, чем больше RM, т. е. чем
больше зазор d. При пренебрежении рассеянием потоки Фв и Фм равны между собой и рабочая точка п, определяющая искомый поток магнита, лежит на пересечении прямой Фв (— Fв) с кривой размагничивания Фм(—Фм).

Магнитные цепи и их расчёт

Таким образом, поток магнита тем меньше остаточного потока Фr, чем больше зазор d.

Энергия магнитного поля в зазоре, учитывая соотношение между Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

т. е. равна энергии внутри магнита.
Вопрос о наивыгоднейшем положении рабочей точки n на кривой размагничивания определяется энергетическими соображениями — магнит должен работать в таком режиме, чтобы энергия магнитного поля в зазоре была максимальной.

Эта энергия, пропорциональная в каждой точке кривой размагничивания произведению ее ординаты на ее абсциссу, графически представлена как функция индукции в первом квадранте рис. 5.9, где по оси абсцисс отложена энергия. Для всех магнитнотвердых материалов по данным опыта с достаточной степенью точности можно принять, что рабочая точка m, соответствующая максимуму энергии, лежит на пересечении кривой размагничивания с диагональю прямоугольника, построенного на Вr и Hc.

В технике применяются также магниты сложной формы с неоднородным полем и большим рассеянием, из-за чего их расчет значительно усложняется. В реальных условиях использования постоянного магнита в его зазор вводятся дополнительные детали из магнитномягкого материала.

Так, например, в зазоре постоянного магнита в измерительном приборе
магнитоэлектрической системы (см. рис. 2.12) расположены ферромагнитные полюсные наконечники и цилиндрический сердечник.

Введение этих деталей вызывает уменьшение зазора и его магнитного
сопротивления. Магнитным сопротивлением самих деталей можно пренебречь.
Если магниту без деталей соответствовала индукция В1 (рис. 5.10) при Магнитные цепи и их расчёт, то введение деталей, уменьшив магнитное сопротивление до величины Магнитные цепи и их расчёт из-за гистерезиса увеличит индукцию не до точки B2 лежащей на кривой размагничивания, а до В2, лежащей на той же прямой ОВ2 и но ниже точки В2. Переход к новому значению индукции будет происходить по кривой В2аВ1. Если эти детали удалить, обратный переход идет по кривой В21. Кривая Магнитные цепи и их расчёт называется частной петлей гистерезиса.
Так ка практически эта петля очень узка, то ее часто заменяют прямой возврата B1B2.

Такие переходы имеют место в электрических машинах с постоянными магнитами, в телефонных индукторах, магнето и т. п. Магнитное сопротивление воздушного зазора этих машин изменяется при вращении ротора, так как последний имеет сложную форму.

Магнитное поле и его параметры

Если магнитную стрелку поместить около проводника, по которому проходит ток, то на стрелку будут действовать силы, заставляющие стрелку установиться в определенном направлении. Если проводник с током вращать вокруг оси, перпендикулярной оси проводника, то и стрелка будет вращаться вместе с проводником.

Пространство, в котором обнаруживается действие сил на магнитную стрелку или ток, называется магнитным полем, магнитное поле создается электрическим током. Следовательно, магнитное поле и электрический ток неразрывно связаны. Магнитное поле не может существовать без электричекого тока.

За направление магнитного поля принимается направление, в котором устанавливается северный конец магнитной стрелки, расположенной в этом магнитном поле.

Для наглядности магнитное поле изображается магнитными линиями, которые в отличие от электрических линий всегда замкнуты. В качестве примера на рис. 7.1а приведены магнитные линии постоянного магнита прямоугольной формы.

Направление магнитных линий, т.е. направление магнитного (МП), и направление тока Магнитные цепи и их расчёт в проводниках различной конфигурации, создающего это поле, связаны правилом буравчика, прямого тока правило буравчика формулируется так: если поступательное движение буравчика совпадает с направлением прямого тока, то вращательное движение рукоятки буравчика при прямом указывает направление магнитного поля. Магнитное поле прямого тока, т. е. тока в прямолинейном проводнике, показано на рис. 7.1б.

Для кругового тока: если вращательное движение буравчика совпадает с направлением кругового тока, то поступательное движение буравчика при этом указывает направление магнитного поля. Поле кругового тока изображено на рис. 7.1 в.

Магнитные цепи и их расчёт

На рис. 7.1г изображено магнитное поле, созданное током Магнитные цепи и их расчёт в цилиндрической катушке. Магнитное поле цилиндрической катушки с током аналогично магнитному полю прямоугольного магнита (рис. 7.1а). По аналогии этих полей конец катушки, из которого выходят магнитные линии, будет считаться северным полюсом N катушки, а конец, в который входят магнитные линии, – южным полюсом S катушки. Следовательно, магнитное поле цилиндрической катушки полярно, т. е. имеет северный N и южный S полюса. Полярным также является магнитное поле кругового тока (рис. 7.1 в), т. е. там, где магнитные линии выходят из круга, – северный полюс N, а там, где входят в круг, — южный полюс S круга.

В проводнике с током и вокруг него магнитное поле обусловлено этим током. Внутри постоянного магнита или намагниченного тела магнитное поле обусловлено внутренним и внутримолекулярным направленным движением элементарных заряженных частиц.

В атоме любого вещества вокруг ядра направленно, по определенным орбитам вращаются электроны (круговой ток). Следовательно, атомы любого вещества являются элементарными магнитными, которые называются доменами. Домены имеют северный полюс. Полярность домена зависит от направления тока нейтронов вокруг ядра. Направление тока электронов вокруг атома противоположно направлению вращения электрона.

Под влиянием внешних факторов (внешнего магнитного поля) магнитики-домены могут ориентироваться, т. е. поворачиваться в определенном направлении. Ориентация в определенном направлении обуславливает намагничивание. Все материалы обладают различной способностью намагничивания (магнитная проницаемость). Таким образом, намагнитить данный материал — значит сориентировать элементарные магнитики этого материала в определенном направлении, ограниченный материал, как и постоянный магнит, создает внешнее магнитное поле. 
 

Магнитная индукция

Для характеристики интенсивности магнитного поля вводится понятие магнитной индукции. Магнитная индукция характеризуется силой, действующей на движущийся в магнитном поле электрический заряд (ток). Обозначается магнитная индукция кривой В.

Магнитные цепи и их расчёт

Элементарная магнитная индукция Магнитные цепи и их расчётсозданная в какой-либо А элементом длины проводника Магнитные цепи и их расчёт по которому проходит ток I, на расстоянии г от элемента длины Магнитные цепи и их расчёт(рис  7.2) определяется выражением:
Магнитные цепи и их расчёт
Где: Магнитные цепи и их расчёт — абсолютная магнитная проницаемость среды, в которой определяется индукция; Магнитные цепи и их расчёт – радиус-вектор (расстояние между элементом длины Магнитные цепи и их расчёти исследуемой точкой А);  Магнитные цепи и их расчёт – угол между направлением тока Магнитные цепи и их расчёт по элементу длины провод, ника и радиусом-вектором Магнитные цепи и их расчёт

Для определения магнитной индукции В, которая создается всем проводником длиной Магнитные цепи и их расчёт с током I, в точке А необходимо просуммировать (проинтегрировать) элементарные индукции Магнитные цепи и их расчёт по всей длине проводника

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитная индукция – величина векторная. Вектор магнитной индукции в каждой точке магнитного поля направлен по касательной к магнитной линии в этой точке.

В качестве примера определяется магнитная индукция в центре кольцевого проводника радиусом Магнитные цепи и их расчёт по которому проходит ток I (рис. 7.3).

Магнитные цепи и их расчёт

Величина магнитной индукции определяется по выражению (7.2), т.е.

Магнитные цепи и их расчёт (согласно (7.1)).

Так как радиус окружности Магнитные цепи и их расчёт всегда перпендикулярен касательной к окружности, т.е. Магнитные цепи и их расчёт то Магнитные цепи и их расчёт

Вынося постоянные величины за знак интеграла, получим

Магнитные цепи и их расчёт

ТогдаМагнитные цепи и их расчёт

Иначе Магнитные цепи и их расчёт

где Магнитные цепи и их расчёт — диаметр окружности.

Таким образом, магнитная индукция в магнитном поле пропорциональна величине токаМагнитные цепи и их расчёт создающего поле, и абсолютной магнитной проницаемости среды Магнитные цепи и их расчёт в которой она создается. Кроме того, магнитная индукция в каждой точке магнитного поля зависит от формы проводника, по которому проходит ток, создающий магнитное поле, от длины этого проводника и от расстояния между исследуемой точкой и этим проводником.

Магнитное поле, магнитная индукция в каждой точке которого нет одинаковое значение и магнитные линии параллельны друг другу, называется однородным.

Основной единицей измерения магнитной индукции является Магнитные цепи и их расчёт Однако в практических расчетах иногда рационально воспользоваться единицами, эквивалентными основной единице:

Магнитные цепи и их расчёт
Кроме того, иногда пользуются единицей магнитной индукции: Магнитные цепи и их расчёт

Магнитная проницаемость

Из выражений (7.1) и (7.3) следует, что магнитная индукция в магнитном поле зависит от абсолютной магнитной проницаемость Магнитные цепи и их расчёт характеризующей магнитные свойства среды, в которой дается поле.

Абсолютная магнитная проницаемость среды характеризует спорность среды намагничиваться. Единицей абсолютной магнитной проницаемости является (из (7.3))

Магнитные цепи и их расчёт

Абсолютная магнитная проницаемость вакуума Магнитные цепи и их расчёт – величина постоянная и называется магнитная постоянная. Ее значение равно

Магнитные цепи и их расчёт

Абсолютную магнитную проницаемость любой среды Магнитные цепи и их расчёт удобно выражать через магнитную постоянную Магнитные цепи и их расчёт и магнитную проницаемость Магнитные цепи и их расчёт которая показывает, во сколько раз абсолютная магнитная проницаемость среды больше или меньше магнитной постоянной:

Магнитные цепи и их расчёт
тогда Магнитные цепи и их расчёт

Иногда Магнитные цепи и их расчёт называют относительной магнитной проницаемостью.

В зависимости от магнитной проницаемости все вещества делятся на диамагнитные, парамагнитные и ферромагнитные.

1. Магнитная проницаемость диамагнитных (противомагнитных) веществ Магнитные цепи и их расчёт Так, например, для меди Магнитные цепи и их расчёт для серебра Магнитные цепи и их расчёт К диамагнитным веществам относятся кварц, водород, вода, медь, серебро и др.

2. Магнитная проницаемость парамагнитных веществ Магнитные цепи и их расчёт Так, например, для воздуха Магнитные цепи и их расчёт для платины Магнитные цепи и их расчёт К парамагнитным веществам относятся алюминии, кислород, воздух, платина и др.

Магнитная проницаемость диамагнитных и парамагнитных материалов – величина постоянная и в технических расчетах принимаются равной единице Магнитные цепи и их расчёт

3. Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов во много раз больше единицы Магнитные цепи и их расчёт Так, например, для чугуна Магнитные цепи и их расчёт для стали Магнитные цепи и их расчёт для пермаллоя Магнитные цепи и их расчёт К ферромагнитным материалам относятся сталь, никель, кобальт, их сплавы и др. Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов зависит от интенсивности магнитного поля и температуры, поэтому ее значения указаны приближенно.
 

Магнитный поток

Магнитный поток Ф сквозь площадку S, перпендикулярную вектору магнитной индукции Магнитные цепи и их расчёт в однородном магнитном поле, определяется выражением
Магнитные цепи и их расчёт
Магнитный поток измеряется в веберах (основная единица):
Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт
В практических расчетах встречается единица магнитного потока максвелл, которая в Магнитные цепи и их расчёт раз меньше вебера: т.е. Магнитные цепи и их расчёт

Если вектор магнитной индукции Магнитные цепи и их расчёт составляет угол Магнитные цепи и их расчёт с перпендикуляром к площадке S (рис. 7.4), то нормальная (перпендикулярная) составляющая вектора магнитной индукции Магнитные цепи и их расчёт определяется как BМагнитные цепи и их расчёт

В общем случае при определении магнитного потока через произвольную поверхность в неоднородном магнитном поле площадку S разбивают на бесконечно малые площадки Магнитные цепи и их расчёт для каждой из ко-поле можно считать однородным. Тогда элементарный магнитный поток Магнитные цепи и их расчёт через элементарную площадку Магнитные цепи и их расчёт определяется так:

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитный поток Ф через всю поверхность площадью S определется суммированием (интегрированием) элементарных магнитных потоков Магнитные цепи и их расчёт по всей площади S

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитный поток сквозь замкнутую поверхность равен нулю Магнитные цепи и их расчёт так как каждая магнитная линия, входящая в замкнутую поверхность, должна из нее выйти.

Магнитный поток, как один из параметров магнитного поля, необходимо знать или определять при анализе и расчете режима работы различных электротехнических приборов, устройств и установок (магнитных цепей, электрических машин, трансформаторов, электромагнитов различного назначения, электроизмерительных приборов и др.).
 

Напряженность магнитного поля

Напряженность в каждой точке магнитного поля — это расчетная величина, характеризующая интенсивность магнитного поля в точке, созданного током, без учета среды, в которой создается поле.

Обозначается напряженность магнитного поля буквой Н. Если в катушку, по которой проходит ток Магнитные цепи и их расчёт внести сердечник из терромагнитного материала (рис. 7.1 г), то величина магнитной продукции В в каждой точке магнитного поля увеличивается, а напряженность Н в этих точках остается неизменной.

Разница между напряженностью Н и индукцией В в какой-либо точке магнитного поля (хотя обе величины характеризуют интенсивность магнитного поля) заключается в том, что напряженность в точке магнитного поля характеризует интенсивность поля й точке, созданного током без учета магнитной проницаемость среды, в которой создается поле, а индукция в этой точке характеризует интенсивность магнитного поля, созданного током, которая намагничивается и изменяет его интенсивность; т.е напряженность является расчетной величиной, не имеющей физического смысла, так как физически невозможно представить обе, что интенсивность поля не зависит от среды.

Таким образом, соотношение между В и Н в какой-либо точке магнитного поля выглядит следующим образом:

Магнитные цепи и их расчёт

так как Магнитные цепи и их расчёт характеризует способность среды намагничиваться. Следовательно, напряженность в этой точкеМагнитные цепи и их расчёт

Из выражения (7.8) определяем единицу измерения напряженности в любой точке магнитного поля:
Магнитные цепи и их расчёт
В практических расчетах можно встретить единицу напряженности эрстед (Э).

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Напряженность — величина векторная, причем направление вектора напряженности в каждой точке совпадает с направлением магнитного поля в этой точке (касательная к магнитной линии в этой точке).

Если магнитное поле создано несколькими токами, то напряженность в каждой точке этого поля определяется геометрической суммой напряженностей, созданных каждым током в этой точке (рис. 7.5):

Магнитные цепи и их расчёт

Очевидно, для каждой точки магнитного поля напряженность имеет определенную величину и направление.
 

Закон полного тока

Допустим, что в точке А вектор напряженности Н составляет угол Магнитные цепи и их расчёт с элементом длины Магнитные цепи и их расчёт замкнутого контура, ограничивающего поверхность, пронизываемую токами Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.6).

Проекцию вектора напряженности Яна элемент длины контура Магнитные цепи и их расчёт или на его продолжение Магнитные цепи и их расчёт, называют продольной составляющей вектора напряженности:

Магнитные цепи и их расчёт

Сумма (интеграл) произведений элементов длины Магнитные цепи и их расчёт замкнутого контура и продольных составляющих Магнитные цепи и их расчёт в каждой точке этого контура, взятая по всему контуру, называется магнитным напряжением Магнитные цепи и их расчёт или магнитодвижущей силой Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Выражение Магнитные цепи и их расчётиногда называют циркуляцией вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру.

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитное напряжение Магнитные цепи и их расчёт магнитодвижущая сила F измеряются в амперах:

Магнитные цепи и их расчёт

Алгебраическая сумма токов, пронизывающих площадь, ограниченную замкнутым контуром(рис. 7.6), называется полным током сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.

Магнитные цепи и их расчёт

Это и есть математическое выражение полного тока для площади, ограниченной контуром (рис. 7.6).

Для определения знака каждого тока (7.10), пронизывающего площадь, ограниченную замкнутым контуром, задаются направлением обхода контура (по или против часовой стрелки). Тогда ток, совпадающий с поступательным движением буравчика, рукоятка которого вращается в заданном направлении обхода контура, в алгебраической сумме берется со знаком «плюс».

Установлено, что магнитное напряжение (магнитодвижущая сила) поля по замкнутому контуру равно полному току, пронизывающему поверхность, ограниченную этим контуром:

Магнитные цепи и их расчёт

Формула (7.11) и есть математическое выражение закона полностью тока. 

Если напряженность имеет одинаковую величину по всему контуру и направлена по магнитной линии Магнитные цепи и их расчёт то уравнение закона полного тока упрощается:

Магнитные цепи и их расчёт

Закон полного тока нашел широкое применение для расчета магнитных цепей, магнитных полей, прямого тока, тока катушки и др.

Магнитное поле прямолинейного проводника с током

Напряженность в каждой точке магнитного поля, созданного током прямолинейного проводника, и индукцию в этой точке легко определить, воспользовавшись законом полного тока. То есть закон полного тока позволяет определить интенсивность магнитного поля (Н и В) в любой точке А магнитного поля, расположенной на расстоянии Магнитные цепи и их расчёт от центра прямолинейного проводника радиусом Магнитные цепи и их расчёт по которому проходит ток Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.7).

Можно определить Н и В, созданные током Магнитные цепи и их расчёт в точке А, расположенной:

1) вне проводника с током и

2) внутри проводника с током.
Магнитные цепи и их расчёт
1. Напряженность в точке А, расположенной вне проводника с током, т. е. Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.7а), определяется по закону полного тока. Для этого через точку А проводится условная окружность радиусом Магнитные цепи и их расчёт  Эта окружность и является контуром, который ограничивает площадь круга, пронизываемую током Магнитные цепи и их расчёт

Таким образом, полный ток Магнитные цепи и их расчёт

Тогда Магнитные цепи и их расчёт

При этом напряженность Магнитные цепи и их расчёт и по всей окружности радиусом Магнитные цепи и их расчёт имеет одинаковое значение, а Магнитные цепи и их расчёт — длина окружности радиусом Магнитные цепи и их расчёт

Таким образом, величина напряженности в точке А, расположенной вне проводника, будет равна

Магнитные цепи и их расчёт

Величина магнитной индукции в точке А согласно выражению (7.15)

Магнитные цепи и их расчёт

Если магнитное поле создается в воздухе, т.е. Магнитные цепи и их расчёт, тогда

Магнитные цепи и их расчёт

Интенсивность магнитного поля в любой точке А, расположенной проводника с током, обратно пропорциональна расстоянию Магнитные цепи и их расчёт от проводника до этой точки ((7.14), (7.15) и (7.16)).

Напряженность в точке А, расположенной внутри проводника с током, Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.7б), также определяется по закону полного тока. Окружность радиусом Магнитные цепи и их расчёт ограничивает площадь сечения Магнитные цепи и их расчёт Сечение проводника радиусом Магнитные цепи и их расчёт равно Магнитные цепи и их расчёт Плотность тока в проводнике определяется как Магнитные цепи и их расчёт Тогда величину напряженности магнитного поля в точке А внутри проводника можно рассчитать по формуле
Магнитные цепи и их расчёт
Величина магнитной индукции в той же точке А внутри проводка будет равна    ,

Магнитные цепи и их расчёт

Интенсивность магнитного поля в любой его точке, расположенной внутри проводника с током, пропорциональна расстоянию Магнитные цепи и их расчёт от центра проводника до этой точки ((7.17) и (7.18)).

Зависимость интенсивности магнитного поля внутри Магнитные цепи и их расчёти вне Магнитные цепи и их расчёт проводника с током от расстояния от центра Магнитные цепи и их расчёт проиллюстрирована на графике рис. 7.7в. Из графика видно, что с увеличением расстояния Магнитные цепи и их расчёт от центра внутри проводника интенсивность поля Магнитные цепи и их расчёт увеличивается пропорционально Магнитные цепи и их расчёт а за пределами проводника уменьшается обратно пропорционально Магнитные цепи и их расчёт Таким образом, наибольшей интенсивности магнитное поле достигает на поверхности проводника с током, при Магнитные цепи и их расчёт

Пример 7.1

По медному проводнику радиусом Магнитные цепи и их расчёт проходит ток Магнитные цепи и их расчёт Определить напряженность и индукцию магнитного поля, созданного этим током, на расстоянии Магнитные цепи и их расчётМагнитные цепи и их расчёт от центра проводника.

Решение

Вычисление значений Ни В производят по выражениям (7.14), (7.15), (7.17) и (7.18), учитывая, что Магнитные цепи и их расчёт Для среды вокруг и внутри медного провода. Итак:

Магнитные цепи и их расчёт

Таким образом, пример 7.1 подтверждает, что наибольшая интенсивность магнитного поля имеет место на поверхности проводника с током. Кроме того, напряженность магнитного поля на поверхности проводника можно определить по формулам (7.14) или (7.17) — результат получается одинаковым.
 

Магнитное поле кольцевой и цилиндрической катушек

Напряженность магнитного поля кольцевой катушки с числом токов W, по которым проходит ток I (рис. 7.8а), определяется е по закону полного тока.

Магнитные цепи и их расчёт

Точка А находится на окружности радиусом Магнитные цепи и их расчёт и длиной Магнитные цепи и их расчёт образующей замкнутый контур. Поверхность, ограниченную контуром, пронизывают все W витков, по которым проходит ток I. Следовательно, полный ток, пронизывающий поверхность, ограниченную этим замкнутым контуром, будет равен Магнитные цепи и их расчёт

Напряженность поля Н во всех точках замкнутого контура одинакова и направлена по касательной в каждой точке окружности (рис. 7.8а).

Для определения напряженности Н в любой точке этой окружности можно воспользоваться выражением (7.12):

Магнитные цепи и их расчёт

Произведение тока Магнитные цепи и их расчёт и числа витков обмотки W, т. е. Магнитные цепи и их расчёт называют ампер-витками.

Таким образом, напряженность магнитного поля в любой точке кольцевой катушки определяется ампер-витками Магнитные цепи и их расчёт приходящимися на единицу длины Магнитные цепи и их расчёт этой катушки:

Магнитные цепи и их расчёт

На расстоянии Магнитные цепи и их расчёт меньше Магнитные цепи и их расчёт и больше Магнитные цепи и их расчёт магнитное поле отсутствует, так как полный ток, пронизывающий поверхность, ограниченную окружностью радиусом Магнитные цепи и их расчёт (меньше Магнитные цепи и их расчёт и больше Магнитные цепи и их расчёт), равен нулю Магнитные цепи и их расчёт т. е. магнитное поле вне катушки отсутствует.

Напряженность в любой точке кольцевой катушки можно определить выражением (7.19), если воспользоваться частью кольцевой катушки длиной Магнитные цепи и их расчёт на которой расположена часть витков Магнитные цепи и их расчёт катушки (рис. 7.86):

Магнитные цепи и их расчёт

Цилиндрическую катушку (рис. 7.8в) можно рассматривать как часть кольцевой катушки (рис. 7.86) с бесконечно большим радиусом. Поэтому и для цилиндрической катушки справедливо выражение

Магнитные цепи и их расчёт
Используя это уравнение, можно определить напряженность в точке А, расположенной на осевой линии цилиндрической катушки длиной Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.8в). Однако выражение (7.19) является приближенным.

Ошибка в определении напряженности в цилиндрической катушке будет тем меньше, чем больше длина катушки, меньше ее сечение и исследуемая точка лежит ближе к центру цилиндра.

Более точным выражением для определения величины напряженности в точке А на осевой линии цилиндрической катушки является выражениеМагнитные цепи и их расчёт

Величина магнитной индукции в точке А цилиндрической катушкиМагнитные цепи и их расчёт

Пример 7.2

Определить напряженность в точке А на оси катушки (рис. 7.9), если ток в катушке Магнитные цепи и их расчёт число витков катушки Магнитные цепи и их расчёт Вычислить ошибку, полученную при определении напряженности в точке А по приближенному выражению (7.19). Габариты катушки даны в сантиметрах.

Магнитные цепи и их расчёт

Решение
Определяется напряженность магнитного поля в точке по приближенному выражению:

Магнитные цепи и их расчёт
Магнитные цепи и их расчёт

Для определения напряженности в точке А по более точному напряжению определяется Магнитные цепи и их расчёт Причем Магнитные цепи и их расчёт так равны углы Магнитные цепи и их расчёт
Магнитные цепи и их расчёт
Тогда

Магнитные цепи и их расчёт

Погрешность, полученная при определении напряженности по приближенному выражению:

Магнитные цепи и их расчёт

Электромагнитная сила

В однородное магнитное поле с индукцией В помещен проводник длиной Магнитные цепи и их расчёт по которому проходит ток Магнитные цепи и их расчёт направленный перпендикулярно магнитным линиям (рис. 7.10а).

Вокруг проводника с током создается магнитное поле Магнитные цепи и их расчёт которое накладывается на магнитное поле Магнитные цепи и их расчёт

Направление поля Магнитные цепи и их расчёт определяется по правилу буравчика. В результате наложения магнитных полей (рис. 7.10), справа от проводника магнитное поле усиливается, а слева ослабляется (рис. 7.10б). В результате такого наложения полей, как видно из рис. 7.10б, на проводник с током в магнитном поле действует сила Магнитные цепи и их расчёт под действием которой проводник будет вытесняться из магнитного поля в определенном направлении.

Эта сила Магнитные цепи и их расчёт т. е. сила взаимодействия тока с магнитным полем, называется электромагнитной силой.

Направление электромагнитной силы определяется по правилу левой руки:

Левую руку располагают так, чтобы магнитные линии входили в ладонь, вытянутые четыре пальца совпадали с направлением тока в проводнике, тогда отогнутый большой палец укажет направление электромагнитной силы.

Направление электромагнитной силы Магнитные цепи и их расчёт на рис. 7.106 подтверждает это правило.

Очевидно, на проводник длиной Магнитные цепи и их расчёт по которому проходит ток Магнитные цепи и их расчёт перпендикулярно магнитным линиям поля с индукцией В действует электромагнитная сила

Магнитные цепи и их расчёт

Электромагнитная сила, т. е. сила взаимодействия тока I, проходящего по проводнику длиной Магнитные цепи и их расчёт перпендикулярно магнитному полю с индукцией В, пропорциональна произведению этих величин.

Магнитные цепи и их расчёт

Если же проводник с током Магнитные цепи и их расчёт поместить в однородное магнитное поле под углом Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.11), то величина электромагнитной силы определяется по формуле (7.23).

В общем случае для однородного магнитного поля и прямолинейного проводника с током, расположенного в этом поле, величина электромагнитной силы определяется выражением
Магнитные цепи и их расчёт
где Магнитные цепи и их расчёт — активная длина проводника, т. е. часть проводника, которая находится в магнитном поле; Магнитные цепи и их расчёт – угол между током и магнитным полем.

Единица силы ньютон связана с единицей магнитной индукции тесла следующим соотношением:

Магнитные цепи и их расчёт

Если в неоднородное магнитное поле помешен криволинейный проводник с током Магнитные цепи и их расчёт то элементарную бесконечно малую электромагнитную силу Магнитные цепи и их расчёт действующую на бесконечно малый элемент длины проводника Магнитные цепи и их расчёт для которого поле считается однородным, определяют выражением

Магнитные цепи и их расчёт

Для вычисления электромагнитной силы, действующей на весь проводник, элементарные электромагнитные силы Магнитные цепи и их расчёт суммируются (интегрируются) по всей активной длине проводника Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Взаимодействие тока с магнитным полем широко используется электрических машинах, электроизмерительных приборах, тяговых и подъемных электромагнитах, контакторах и др.

Электромагнитные силы приходится учитывать при расчете электрических аппаратов, распределительных устройств электростанций, линий электропередачи, сетей и в других случаях.
 

Взаимодействие проводников с токами

Параллельное расположение проводников стоками на практике встречается часто, например в линиях электропередачи, при установлении шин распределительных устройств электрических станций и подстанций, в кабелях и др. Для того чтобы правильно выдать провода, шины, изоляторы, на которых они закреплены, приходится определять электромагнитные силы взаимодействия проводников или шин.

Магнитные цепи и их расчёт

Сила взаимодействия проводников с токамиМагнитные цепи и их расчёт (рис. 7.12), расположенных на расстоянии Магнитные цепи и их расчёт друг от друга параллельно по длине и зависит от индукции в созданной током одного проводника в центре другого, и тока другого проводника.

Индукция Магнитные цепи и их расчёт созданная током Магнитные цепи и их расчёт в центре второго проводника (рис. 7.126), определяется выражением (7.15):

Магнитные цепи и их расчёт

Тогда электромагнитная сила Магнитные цепи и их расчёт взаимодействия второго тока Магнитные цепи и их расчёт, индукции Магнитные цепи и их расчёт согласно (7.22) равна
Магнитные цепи и их расчёт

где Магнитные цепи и их расчёт – сила, с которой первый проводник действует на второй проводник. С такой же силой второй проводник действует на первый. Следовательно, это и есть сила взаимодействия двух проводников с током, т. е.

Магнитные цепи и их расчёт

Выражение (7.25) позволяет определить силу взаимодействия двух проводников с током с большой степенью точности, если длина параллельно расположенных проводников Магнитные цепи и их расчёт значительно больше расстояния Магнитные цепи и их расчёт между ними.

Выражение (7.25) является математическим выражением закона Ампера для определения силы взаимодействия проводников с током.

На практике удобно рассчитывать силу взаимодействия проводников с токами Магнитные цепи и их расчёт приходящуюся на единицу длины проводников:Магнитные цепи и их расчёт

Направление силы взаимодействия двух проводников с током можно определить по правилу левой руки, определив предварительно направление магнитной индукции каждого проводника в центре другого проводника (рис. 7.13).

Магнитные цепи и их расчётМагнитные цепи и их расчёт

Определить направление силы взаимодействия двух проводников с токами можно иначе — определив направления магнитных полей каждого проводника по правилу буравчика (рис. 7.14). Как видно на рис. 7.14а, магнитное поле между проводниками ослаблено, а на рис. 7.14б -усилено. Электромагнитные силы направлены в сторону ослабленного поля. В любом из предложенных методов определения направления электромагнитных сил (рис. 7.13 и 7.14) легко увидеть, что при одинаковом направлении взаимодействующих токов проводники притягивается (рис. 7.13а и 7.14а), а при разных направлениях — отталкивается (рис. 7.13б и 7.14б).

Пример 7.3

Определить величину и направление сил, действующих на единицу длины проводов 1, 2, 3 и 4, расположенных на расстояниях, показанных в сантиметрах на рис. 7.15а, если по проводам проходят токи:Магнитные цепи и их расчёт
Магнитные цепи и их расчёт
Решение

Для решения примера 7.3 необходимо определить расстояние между проводами (1-4) и (2—3), т.е. расстояние Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.15а).

Магнитные цепи и их расчёт

Расстояние между проводами Магнитные цепи и их расчёт Расстояние между проводами Магнитные цепи и их расчётТогда Магнитные цепи и их расчёт так как r и g являются катетами прямоугольного треугольника, а расстояние b является гипотенузой этого треугольника.

Силы взаимодействия между проводами с указанными токами, приходящиеся на единицу длины этих проводов, определяются выражению (7.26):
Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

При расчете учтено, что Магнитные цепи и их расчёт так как провода находятся в воздухе.

Направления сил взаимодействия указаны на рис. 7.15б.

Магнитные цепи и их расчет

В состав многих электротехнических устройств входят магнитные цепи.

Магнитная цепь представляет собой сочетание тел преимущественно из ферромагнитных материалов, в которых замыкается магнитный поток.

Простейшей магнитной цепью является сердечник кольцевой катушки (рис. 7.8а), в котором замыкается магнитный поток, соединенный током этой катушки. Магнитные цепи трансформатор, электрических машин, измерительных приборов и других электрических аппаратов имеют более сложную форму.

Отдельные участки магнитных цепей могут изготавливаться из различных ферромагнитных материалов различной формы и размеров. Одним из участков магнитной цепи может быть воздушный зазор.

Магнитные цепи и их расчёт

Конструктивно различают неразветвленные и разветвленные магнитные цепи (рис. 8.1).

Характерной особенностью неразветвленной магнитной цепи (рис 8.1а) является то, что магнитный поток Ф, созданный токами моток для всех участков и сечений магнитной цепи, имеет одинаковое значение (как ток в неразветвленной электрической цепи). Для разветвленной магнитной цепи (рис. 8.1б) характерно то, что созданный током магнитный поток Ф разветвляется, при этом его величина определяется алгебраической суммой магнитных потоков в разветвлениях Магнитные цепи и их расчёт (как и ток в разветвленной электрической цепи – по первому закону Кирхгофа).

Разветвленная магнитная цепь может быть симметричной или несимметричной. Цепь считается симметричной, если правая и левая ее части имеют одинаковые размеры, выполнены из одинакового материала (включая воздушные зазоры) и действующие в каждой части магнитодвижущие силы Магнитные цепи и их расчёт одинаковы.

Магнитные цепи могут быть однородными и неоднородными. Однородная магнитная цепь представляет собой замкнутый сердечник (рис. 7.8а), который по всей длине Магнитные цепи и их расчёт имеет одинаковое сечение S и выполнен из определенного материала.

Неоднородная магнитная цепь (рис. 8.1а) состоит из нескольких однородных участков, каждый из которых по всей своей длине имеет одинаковое сечение и выполнен из определенного материала.

На рис. 8.1а изображена неразветвленная неоднородная магнитная цепь, состоящая из трех однородных участков длиной Магнитные цепи и их расчёти Магнитные цепи и их расчёт где Магнитные цепи и их расчёт – воздушный зазор.
 

Закон Ома для магнитной цепи

Если по кольцевой катушке с числом витков Магнитные цепи и их расчёт проходит ток Магнитные цепи и их расчёт (рис. 7.8а), то этот ток в сердечнике катушки дайной Магнитные цепи и их расчёт и сечением S создает напряженность (7.19)

Магнитные цепи и их расчёт

На рис. 7.8а изображена однородная неразветвленная магнитная цепь, сердечник которой по всей длине Магнитные цепи и их расчёт выполнен из одного материала с относительной магнитной проницаемостью Магнитные цепи и их расчёт Тогда магнитный поток Магнитные цепи и их расчёт в сердечнике кольцевой катушки можно определить по формуле

Магнитные цепи и их расчёт

где Магнитные цепи и их расчёт

Это же уравнение (8.1) можно записать иначе:

Магнитные цепи и их расчёт

где числитель Магнитные цепи и их расчёт — магнитодвижущая сила, или магнитное напряжение магнитной цепи Магнитные цепи и их расчёта знаменатель Магнитные цепи и их расчётполное сопротивление магнитной цепи (по аналогии с электрическим сопротивлением, зависящим от длины, удельной проводимости и сечения проводника — см. (2.8)), т. е.

Магнитные цепи и их расчёт

Тогда магнитный поток магнитной цепи

Магнитные цепи и их расчёт

Это и есть математическое выражение закона Ома для разветвленной однородной магнитной цепи, изображенной на рис. 7.8а, т. е. магнитный поток в рассматриваемой магнитной и пропорционален магнитному напряжению Магнитные цепи и их расчёт и обратно пропорционален магнитному сопротивлению Магнитные цепи и их расчёт (как и ток по закону Ома для участка электрической цепи).

Если неразветвленная цепь неоднородна и на сердечнике имеются две обмотки, т.е. две магнитодвижущие силы и три однородных участка (рис. 8.1а), то закон Ома для такой магнитной цепи:
Магнитные цепи и их расчёт
и иначе:
Магнитные цепи и их расчёт
Как и ток в неразветвленной электрической цепи с несколькими источниками и несколькими сопротивлениями).

В выражениях (8.5) и (8.6) знак «плюс» между магнитными напряжениями ставят тогда, когда обмотки Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.1а) подключены «согласно», т. е. создают магнитные потоки в сердечнике одного направления, а знак «минус» — когда обмотки включены «встречно», т. е. создают магнитные потоки в сердечнике, направленные друг против друга.

Из выражений (8.3) и (8.5) следует, что наибольшим сопротивлением в магнитной цепи обладает воздушный зазор Магнитные цепи и их расчёт так относительная магнитная проницаемость его Магнитные цепи и их расчёт притом, что магнитная проницаемость ферромагнитных участков исчисляется десятками тысяч.

Как видно, законы в магнитной цепи для определения магнитного потока во многих случаях аналогичны законам в электрических цепях для определения электрического тока, что в значительной степени помогает при расчетах магнитных цепей.

Однако пользоваться законом Ома с использованием выражений (8.4) и (8.5) для расчета магнитных цепей не представляется возможным, так как магнитная цепь нелинейная. Нелинейность магнитной цепи обусловлена тем, что магнитное сопротивление ферромагнитных участков магнитной цепи, определяющее магнитный поток, само зависит от магнитного потока.

Тем не менее законы Ома для однородной и неоднородной цепи решают качественную задачу расчета цепей, т. е. зависимость параметров магнитных цепей друг от друга.

Расчет магнитных цепей производится с использованием закона полного тока.

Намагничивание ферромагнитных материалов

Так как ферромагнитный материал является основой магнитных цепей, то для исследования и расчета магнитных цепей необходимо изучить свойства и характеристики ферромагнитных материалов.

Магнитные цепи и их расчёт

Если по катушке с числом витков W, расположенной на замкнутом магнитопроводе длиной Магнитные цепи и их расчёт проходит ток Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.2), то в катушке создается магнитное поле, напряженность которого

Магнитные цепи и их расчёт

Если магнитопровод выполнен из неферромагнитного материала, то индукция в магнитном поле магнитопровода Магнитные цепи и их расчёт

Если же магнитопровод катушки выполнен из ферромагнитного материала, то этот материал намагничивается, т. е. происходит ориентация доменов ферромагнитного материала в направлении внешнего магнитного поля, созданного магнитодвижущей силой катушки IW. Тем самым создается добавочная магнитная индукция Магнитные цепи и их расчёт обусловленная намагничиванием ферромагнитного материала магнитопровода: Магнитные цепи и их расчёт где М – величина, характеризующая намагниченность материала.

Таким образом, магнитная индукция В в магнитопроводе катушки складывается из двух компонентов — магнитной индукции внешнего поля, созданной МДС катушки Магнитные цепи и их расчёт и добавочной индукции Магнитные цепи и их расчёт созданной намагниченным магнитопроводом из ферромагнитного материала, т. е.

Магнитные цепи и их расчёт

Зависимость магнитных индукций Магнитные цепи и их расчёт от изменения напряженности Н представлена на рис. 8.3.

Зависимость Магнитные цепи и их расчёт — Кривая линия из начала координат (прямая 1).

Характер изменения добавляемой индукции Магнитные цепи и их расчёт можно объяснить следующим образом (кривая 2):

Участок Магнитные цепи и их расчёт – намагниченность сердечника М увеличивается пропорционально напряженности Н;

Участок Магнитные цепи и их расчёт – рост намагниченности сердечника М замедляется, как большинство доменов уже сориентировалось в направленного магнитного поля катушки;

Участок Магнитные цепи и их расчёт — рост намагниченности сердечника М прекращается т.е. наступает режим магнитного насыщения, так как все до-сориентировались в направлении внешнего магнитного (участок Магнитные цепи и их расчёт параллелен оси абсцисс).

Суммарная кривая Магнитные цепи и их расчёт строится путем сложения ординат Магнитные цепи и их расчёт

Суммарная кривая 3 зависимости индукции ферромагнитного материала от напряженности магнитного поля Магнитные цепи и их расчёт называется кривой намагничивания данного ферромагнитного материала. Кривые намагничивания различных ферромагнитных материалов приведены в Приложениях 5 и 6.

Ферромагнитные материалы относятся к нелинейным средам, поэтому магнитные цепи, в которых они используются, являются нелинейными.

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов – величина непостоянная и зависит от предварительного намагничивания, т. е. от напряженности поля, созданного в материале. Характер этой зависимости представлен кривой Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.4). Кривая построена по уравнению, полученному в соответствии следующими зависимостями:

Магнитные цепи и их расчёт

Из выражения (7.7)

Магнитные цепи и их расчёт

Тогда Магнитные цепи и их расчёт

Если левую и правую части этого уравнения разделить на Н то получается

Магнитные цепи и их расчёт

Из уравнения видно, что изменение Магнитные цепи и их расчёт зависит от отношения Магнитные цепи и их расчёт (остальные величины постоянные). С увеличением Н на участке Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.3 и 8.4) М растет быстрее, чем Н, следовательно, отношение Магнитные цепи и их расчёт увеличивается, и увеличивается Магнитные цепи и их расчёт (8.8).

Максимального значения абсолютная магнитная проницаемость Магнитные цепи и их расчёт достигает на участке ab зависимости Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.4). В режиме же насыщения (участок bс) намагниченность (М) остается неизменной, следовательно, отношение М/Н уменьшается, вызывая уменьшение Магнитные цепи и их расчёт (выражение (8.8) и рис. 8.4). При дальнейшем увеличении Магнитные цепи и их расчёт (8.8), т. е. ферромагнитный материал теряет свои ферромагнитные свойства.

Определить магнитную проницаемость ферромагнитного материала при определенной напряженности Н или индукции В можно, воспользовавшись кривой намагничивания данного ферромагнитного материала:

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Циклическое перемагничивание

Изменение тока в катушке (рис. 8.2) и соответственно напряженности Н магнитного поля в ней не только по величине, но и по направлению приводит к изменению индукции в ферромагнитном сердечнике катушки по величине и направлению (рис. 8.5).

Зависимость магнитной индукции В в сердечнике от напряженности Н при изменении тока Магнитные цепи и их расчёт катушки по величине и направлению можно проследить по кривой рис. 8.5.

Если в катушке находится полностью размагниченный сердечник, то при токе Магнитные цепи и их расчёт (Рис. 8.5).

Увеличение тока приводит к увеличению напряженности Н, а следовательно, и индукции В в ферромагнитном материале до насыщения по кривой 0-1, т.е. по кривой намагничивания данного ферромагнитного материала (рис. 8.5). Если уменьшать ток до нуля, то и напряженность Я уменьшается до нуля, а индукция при этом уменьшается от величины Магнитные цепи и их расчёт (насыщение) до значения 0—2 по кривой 1—2. Значение индукции 0-2, оставшейся в сердечнике катушки (рис. 8.5) при повышении напряженности до Магнитные цепи и их расчёт, называется остаточной индукцией Магнитные цепи и их расчёт в данном ферромагнитном материале. Остаточная индукция в сердечнике Магнитные цепи и их расчёт имеет счет того, что не все электромагнитные магнитики материала ориентировались при размагничивании, т. е. часть доменов были сориентированными в направлении внешнего поля катушки.

Магнитные цепи и их расчёт

Если изменить направление тока в катушке, а следовательно, и направление напряженности в сердечнике и увеличивать эту напряженность (в обратном направлении), то можно добиться уменьшения индукции до нуля (кривая 2-3), т. е. сердечник полностью размагнитится. Напряженность 0—3, которая потребность для того, чтобы размагнитить ферромагнитный материал, полностью дезориентировать домены, называется задерживающей, или коэрцитивной, силой Магнитные цепи и их расчёт

Если продолжить увеличение напряженности, то индукция изменит свое направление и ее значение будет увеличиваться в новом направлении от нуля до насыщения по кривой 3-4.

Если уменьшать напряженность до нулевого значения, то ин-уменьшится по кривой 4-5, где отрезок 0-5 – остаточная индукция Магнитные цепи и их расчёт в обратном направлении. Чтобы размагнитить сердечник, т. е. уменьшить индукцию до нуля, необходимо снова изменить направление тока и напряженности (в первоначальном направлении) и увеличивать его. При этом индукция в сердечнике уменьшится до нуля по кривой 5-6, где отрезок 0-6 – задерживающая, или коэрцитивная, сила Магнитные цепи и их расчёт в первоначальном направлении которая снова размагничивает сердечник — уничтожает точную индукцию. Дальнейшее увеличение напряженности едет к увеличению индукции от нуля до насыщения в первоначальном направлении по кривой 6—1.

Циклическое перемагничивание имеет место в магнитопроводах (сердечниках) электрических машин, трансформаторов, электроизмерительных приборов, дросселей и др., по обмоткам которых проходит переменный ток.

Циклическое перемагничивание сопровождается затратой электрической энергии, которая преобразуется в тепловую и в большинстве случаев рассеивается в пространстве. Такие тепловые потери относят к магнитным потерям Магнитные цепи и их расчёт и называют потерями энергии (мощности) на циклическое перемагничивание, или потерями на гистерезис. Мощность потерь на циклическое перемагничивание данного ферромагнитного материала пропорциональна площади, ограниченной петлей гистерезиса этого материала. Для борьбы с подобными потерями в различных аппаратах и машинах применяют различные меры, основной из которых является выбор ферромагнитного материала для сердечников с узкой петлей гистерезиса.

Искусственно циклическое перемагничивание можно применить для размагничивания ферромагнитного материала, т. е. для уменьшения остаточной индукции до нулевого значения. Для этого по катушке, расположенной на магнитопроводе из ферромагнитного материала, пропускают изменяющийся по величине и направлению ток (переменный ток), величину которого постепенно уменьшают до нулевого значения.

Ферромагнитные материалы

Свойства большинства ферромагнитных материалов являются одинаковыми, однако проявляются они по-разному в зависимости от химического состава материала. В этой связи различают две основные группы ферромагнитных материалов: а) магнитно-мягкие и б) магнитно-твердые.

А. Магнитно-мягкие ферромагнитные материалы обладают высокой магнитной проницаемостью Магнитные цепи и их расчёт низкой задерживающей (коэрцитивной) силой Магнитные цепи и их расчёт и узкой петлей гистерезиса, т. е. малыми потерями на гистерезис.

Магнитно-мягкие ферромагнитные материалы легко намагничиваются и размагничиваются.

К магнитно-мягким материалам относятся металлы и сплавы: электролитическое железо, электротехническая сталь, пермаллой, ферриты, магнитодиэлектрики и др.

Железо и электротехническая сталь нашли широкое применение для магнитных цепей электрических машин, аппаратов, трансформаторов, электроизмерительных приборов, т.е. там, где необходимо создать сильное магнитное поле при относительно больших магнитодвижущих силах (IW).

Ферриты и магнитодиэлектрики применяются в качестве магнитопроводов в аппаратуре проводной и радиосвязи, в магнитных удлинителях, вычислительных машинах и других видах техники.

Дермаллой используется при изготовлении сердечников, предназченных для работы в высокочастотных устройствах до 10000 кГц. Магнитные свойства пермаллоев в значительной степени зависят от технологии их изготовления.

Магнитно-твердые ферромагнитные материалы обладают значительной магнитной проницаемостью Магнитные цепи и их расчёт – порядка нескольких сотен), относительно высокой остаточной индукцией (0,3Магнитные цепи и их расчёт125) Тл, большой задерживающей (коэрцитивной) силой (5000Магнитные цепи и их расчёт24000) А/м и имеют широкую петлю гистерезиса.

Из магнитно-твердых материалов изготавливаются постоянные магниты, применяемые в технике связи, электроизмерительной сфере и т. п.

Магнитно-твердым материалам, обладающим лучшими магнитными свойствами, относятся такие сплавы, как альни, альнипальнико и др.
 

Пример 8.1

Определить и изобразить изменение относительной магнитной проницаемости Магнитные цепи и их расчёт электротехнической стали при следующих значениях напряженности в ней:

Магнитные цепи и их расчёт

Решение

Результаты расчета заносятся в таблицу 8.1, воспользовавшись живой намагничивания электротехнической стали (Приложение 6) и следующими выражениями: Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт
 

Расчет неоднородной магнитной цепи

Прямая задача расчета неразветвленной неоднородной магнитной цепи (рис. 8.9) решается в следующей последовательности.

1. По заданному магнитному потоку Ф, который для всех участков неразветвленной цепи имеет одинаковое значение, определяют магнитную индукцию В каждого участка Магнитные цепи и их расчётгде S — площадь сечения участка.

Для прямоугольного сечения (рис. 8.7) Магнитные цепи и их расчёт для круглого сечения (рис. 8.8) Магнитные цепи и их расчёт

Если задана магнитная индукция какого-либо участка Магнитные цепи и их расчёт то находят магнитный поток этого участка Магнитные цепи и их расчёт который для всех участков неразветвленной цепи имеет одинаковое значение. Затем определяют магнитную индукцию остальных участков, как показано выше.

2. По кривым намагничивания материалов (Приложение 5 или 6) определяют напряженности ферромагнитных участков Магнитные цепи и их расчёт и Магнитные цепи и их расчёт Напряженность в воздушном зазоре вычисляется по отношению Магнитные цепи и их расчёт

3. Определив длину средней линии каждого участка, по закону полного тока (второй закон Кирхгофа для магнитной цепи) вычисляют намагничивающую силу рассчитываемой магнитной цепи Магнитные цепи и их расчёт или ток I, или витки W.

Пример 8.2

Определить число витков обмотки, расположенной на сердечнике из электротехнической листовой стали, размеры которого указаны на рис. 8.9. в см, если по обмотке проходит ток Магнитные цепи и их расчёт который создает в магнитной цепи магнитный поток Магнитные цепи и их расчёт

Решение

Магнитная цепь состоит из 3-х однородных участков сечением Магнитные цепи и их расчётМагнитные цепи и их расчёт (воздушный зазор).

1. По заданному потоку определяется магнитная индукция в каждом однородном участке:
Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт
По кривой намагничивания для листовой электротехнической стали (Приложение 5 или 6) определяются напряженности первого – Магнитные цепи и их расчёт и второго – Магнитные цепи и их расчёт участков. Напряженность в воздушном зазоре Магнитные цепи и их расчёт

Составляется уравнение по закону полного тока для магнитной цепи: Магнитные цепи и их расчёт из которого определяется искомое число витков обмотки

Магнитные цепи и их расчётМагнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Предварительно вычисляется длина средней линии каждого участка:

  • 1. Магнитные цепи и их расчёт
  • 2. Магнитные цепи и их расчёт
  • 3. Магнитные цепи и их расчёт

Обратная задача расчета неоднородной неразветвленной магнитной цепи, т.е. определение магнитного потока по заданной магнитодвижущей силе (МДС), может быть решена методом последовательных приближений. Для этого задаются несколькими значениями магнитного потока и для каждого из них решают данную задачу расчета магнитной цепи. По результатам расчетов замагничивающих сил для разных магнитных потоков строят зависимость Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.10), по которой определяют искомый магнитный поток Магнитные цепи и их расчёт по заданной МДС Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Пример 8.3

Определить магнитный поток в замкнутом сердечнике из листовой электротехнической стали, размеры которого указаны на рис. 8.11 в мм, если на сердечнике расположена обмотка (катушка) с числом витков W= 500, по которой проходит ток Магнитные цепи и их расчёт (обратная задача). Длина каждого воздушного зазора Магнитные цепи и их расчёт мм (рис. 8.11).

Решение

Сечение сердечника магнитной цепи при указанных размерах будет равно Магнитные цепи и их расчёт
Магнитные цепи и их расчёт

Длина четырех воздушных зазоров на стыках сердечника:

Магнитные цепи и их расчёт

Длина средней линии сердечника: Магнитные цепи и их расчёт так как длина каждой стороны квадрата сердечника

Магнитные цепи и их расчёт

Как видно, длина воздушного зазора Магнитные цепи и их расчёт очень мала по сравнению с длиной средней линии сердечника, поэтому ее влиянием на длину сердечника Магнитные цепи и их расчёт можно пренебречь.

Магнитная цепь в рассматриваемом примере состоит из двух однородных участков — сердечника из листовой электротехнической стали длиной Магнитные цепи и их расчёт сечением Магнитные цепи и их расчёт и воздушного зазора длиной Магнитные цепи и их расчёт сечением Магнитные цепи и их расчёт

Для выбора одного из магнитных потоков на графике зависимости Магнитные цепи и их расчёт например Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.10), предполагается, что магнитное сопротивление воздушного зазора Магнитные цепи и их расчёт равно магнитному сопротивлению всей магнитной цепи Магнитные цепи и их расчёт

Это предположение обусловлено тем, что сопротивление воздушного зазора Магнитные цепи и их расчёт значительно больше сопротивления ферромагнитных участков цепи, магнитная проницаемость которых Магнитные цепи и их расчёт в тысячи раз больше магнитной проницаемости воздуха Магнитные цепи и их расчёт Поэтому магнитным сопротивлением ферромагнитной части, в таком приближении, можно пренебречь.

Таким образом по закону Ома для магнитной цепи

Магнитные цепи и их расчёт

Тогда  Магнитные цепи и их расчёт

Магнитный поток Магнитные цепи и их расчёт

Магнитодвижущая сила (IW), необходимая для создания магнитного потока Магнитные цепи и их расчёт определяется в следующей последовательность.

Магнитная индукция в магнитопроводе и воздушном зазоре будет равна

Магнитные цепи и их расчёт

Напряженность магнитного поля в сердечнике из листовой электро-технической стали (Приложение 6)

Магнитные цепи и их расчёт

При этом магнитное напряжение

Магнитные цепи и их расчёт

А напряженность в воздушном зазоре

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитное напряжение при этомМагнитные цепи и их расчёт

Следовательно, магнитодвижущая сила для создания магнитного потока Магнитные цепи и их расчёт в магнитной цепи будет равна

Магнитные цепи и их расчёт

Так как заданные ампер-витки Магнитные цепи и их расчёт меньше, чем требуется для создания магнитного потока Магнитные цепи и их расчёт то для построения графика зависимости Магнитные цепи и их расчёт в необходимых пределах произвольно выбираемый магнитный поток необходимо уменьшать, то определяется МДС для создания магнитных потоков Магнитные цепи и их расчёт

Магнитодвижущая сила для каждого из выбираемых магнитных потоков Магнитные цепи и их расчёт определяется тем же методом и в той же последовательности, что и для магнитного потока Магнитные цепи и их расчёт.

Результаты расчетов заносят в таблицу 8.2 и график Магнитные цепи и их расчёт строится по этим результатам (рис. 8.12).

Магнитные цепи и их расчёт 

Примечание. Если по таблице 8.2 значение Магнитные цепи и их расчёт, то это означает, что Магнитные цепи и их расчёт

По этому графику определяется магнитный поток Ф, созданный заданными ампер-витками Магнитные цепи и их расчёт

Как видно (рис. 8.12), заданная Магнитные цепи и их расчёт создает в магнитной цепи магнитный поток

Магнитные цепи и их расчёт

Такой же результат можно получить при расчете той же магнитной цепи графо-аналитическим методом пересечений (рис. 8.13).

Как указывалось выше, магнитная цепь является нелинейной цепью, так как кривая намагничивания любого ферромагнитного материала, из которого состоит магнитная цепь, — кривая линия (см. рис. 8.3 и Приложение 6).

Таким образом, рассматриваемая в примере 8.3 (рис. 8.11) неответвленная магнитная цепь состоит из двух однородных участков. участок, выполненный из листовой электротехнической стали нелинейный участок и воздушный зазор — линейный участок Магнитные цепи и их расчёт

Следовательно, расчет нелинейной неразветвленной магнитной цепи можно осуществить графо-аналитическим методом пересечений аналогично методу расчета нелинейных неразветвленных электрических цепей постоянного тока (см. рис. 5.36, 5.6, 5.86). я нелинейного участка неразветвленной магнитной цепи строится кривая зависимости Ф =f(Uc) по результатам, полученным при расчете обратной задачи примера 8.3 (таблица 8.2). Кривая зависимости Ф =f(Uc) называется магнитной характеристикой магнитной цепи.

Для построения магнитной характеристики выписываются значения величины магнитного потока Ф и магнитного напряжения ферромагнитных участках Магнитные цепи и их расчёт в таблицу 8.3 из таблицы 8.2. По полученным данным строится магнитная характеристика нелинейного участка рассматриваемой цепи (рис. 8.13).

Магнитные цепи и их расчёт

Согласно второму закону Кирхгофа для магнитной цепи, изображенной на рис. 8.11, в соответствии с законом полного тока:

Магнитные цепи и их расчёт

откуда Магнитные цепи и их расчёт

где Магнитные цепи и их расчёт–  магнитное сопротивление воздушного зазора, Магнитные цепи и их расчёт, что следует из закона Ома для участка магнитной цепи (8.4).

Зависимость (8.10) Магнитные цепи и их расчёт линейная и графически изображается прямой линией, построение которой производится по двум точкам А и В (рис. 8.13).

Точка А откладывается на оси абсцисс Магнитные цепи и их расчёт при Ф = 0 (т. е. при Магнитные цепи и их расчёт), а точка В откладывается на оси ординат Ф при Магнитные цепи и их расчёт (т. е. Магнитные цепи и их расчёт). Точка пересечения прямой АВ с магнитной характеристикой нелинейного участка магнитной цепи (точка Q определяет искомый магнитный поток Ф (на оси ординат) и магнитное напряжение Магнитные цепи и их расчёт (на оси абсцисс), соответствующее этому магнитному потоку. Таким образом, магнитное напряжение Магнитные цепи и их расчёт (рис. 8.13) создает магнитный поток в магнитной цепи Магнитные цепи и их расчёт.

Как видно, результат получился таким же, как при расчете цепи (рис. 8.11) методом последовательных приближений.

Расчет разветвленных магнитных цепей

Расчет симметричной разветвленной магнитной цепи рассматривается на примере 8.4 (прямая задача).

Пример 8.4

На среднем стержне Ш-образного сердечника, выполненного из электротехнической стали Э21 (1311), расположена обмотка с числом витков W=515 (рис. 8.14). Якорь А этой разветвленной магнитной цепи выполнен из стали Э42 (1512). Между якорем А и сердечником находится воздушный зазор Магнитные цепи и их расчёт = 0,2 мм. Размеры магнитной цепи даны в мм.

Определить величину тока в обмотке, расположенной на среднем стержне, при котором в якоре А создается магнитная индукция ВА = 1,2 Тл.

Решение

Магнитная цепь по оси симметрии (00′) делится на две равные части. Каждая часть рассчитывается отдельно как неоднородная неразветвленная магнитная цепь. Магнитный поток Ф в каждой части определяется по заданной магнитной индукции в якоре

Магнитные цепи и их расчёт

где Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

В каждой части (половине) вычисленный магнитный поток зачтен через якорь, воздушные зазоры и участок Ш-образного сердечника.

По вычисленному потоку Ф определяется магнитная индукция в однородных участках.

На участке Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

На участке

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

В зазоре бокового стержня

Магнитные цепи и их расчёт

В зазоре среднего стержня

Магнитные цепи и их расчёт

В якоре – ВА= 1,2 Тл.

Напряженность магнитного поля для ферромагнитных участков (Приложение 5):

Магнитные цепи и их расчёт

Напряженность в воздушных зазорах:

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

3. Величина тока определяется из уравнения, составленного по закону полного тока:

Магнитные цепи и их расчёт

где длина средней линии каждого участка магнитной цепи соответственно равна:

Магнитные цепи и их расчёт

Таким образом, индукцию ВА=1,2 Тл в якоре разветвленной магнитной цепи (рис. 8.14) создает ток Магнитные цепи и их расчёт=2 А.

Расчет несимметричной разветвленной магнитной цепи рассматривается на примере 8.5 (прямая задача).

Пример 8.5

Для разветвленной несимметричной магнитной цепи (рис. 8.15) известны длины пяти участков, их поперечные сечения и магнитный поток Ф5 в воздушном зазоре длиной Магнитные цепи и их расчёт. Остальные участки выполнены из ферромагнитного материала, кривая намагничивания которого известна.

Определить магнитодвижущую силу Магнитные цепи и их расчёт(МДС), созданную двумя обмотками, необходимую для создания в зазоре магнитного потока Ф5.

Решение произвести в общем виде. Стрелками указано направление магнитного потока участков цепи.

Решение

Магнитные потоки участков 3, 4 и 5 одинаковы, т. е. Магнитные цепи и их расчётМагнитные цепи и их расчёт следовательно, можно определить магнитную индукцию в каждом участке Магнитные цепи и их расчёт, и если сечения этих участков одинаковы, то и магнитная индукция в них одинакова, т.е. Магнитные цепи и их расчёт

Магнитные цепи и их расчёт

Для участков 3 и 4, выполненных из ферромагнитного материала, по кривой намагничивания определяется напряженность поля, а напряженность в воздушном зазоре определяется по формуле

Магнитные цепи и их расчёт

Магнитное напряжение на участках 3, 4, 5, между точками А и В, определяется соотношением Магнитные цепи и их расчёт

Такое же магнитное напряжение будет на участке Магнитные цепи и их расчёт, так как расположен между точками А и В, т. е. Магнитные цепи и их расчёт, откуда вычисляется Магнитные цепи и их расчёт

По кривой намагничивания для материала участка определяется индукция Магнитные цепи и их расчёт и магнитный поток Магнитные цепи и их расчёт.

Магнитный поток согласно первому закону Кирхгофа для разветвленной магнитной цепи будет равен Магнитные цепи и их расчёт

Величина магнитной индукции вычисляется отношением

Магнитные цепи и их расчёт

По кривой намагничивания определяется Магнитные цепи и их расчёт Тогда искомая МДС будет равна Магнитные цепи и их расчёт Обратную задачу расчета разветвленной магнитной цепи решают с использованием схем замещения и графоаналитическим методом.

Расчеты всех магнитных цепей произведены с учетом отсутствия рассеяния магнитного потока.

  • Цепи переменного тока
  • Символический метод расчета цепей
  • Четырехполюсники
  • Линейные диаграммы
  • Индуктивность и ее расчет
  • Энергия в электрических цепях
  • Линейные электрические цепи
  • Нелинейные электрические цепи

Магнитное поле играет очень большую роль в электротехнике и электронике. Без магнитного поля не функционировали бы герконы, электромагнитные реле, соленоиды, катушки индуктивности, дроссели, трансформаторы, двигатели, динамики, генераторы электрической энергии да и вообще много чего.

Природа магнетизма

Согласно одной из легенд, когда-то давным-давно жил в Греции пастух по имени Магнес. И вот шел он как-то со своим стадом овец, присел на камень и обнаружил, что конец его посоха, сделанный из железа, стал притягиваться к этому камню. С тех пор стали называть этот камень магнетит в честь Магнеса. Этот камень представляет из себя оксид железа.

магнетит

Если такой камень положить на деревянную доску на воду или подвесить на нитке, то он всегда выстраивался в определенном положении. Один его конец всегда показывал на СЕВЕР, а другой  — на ЮГ.

магнетит на воде

Этим свойством камня пользовались древние цивилизации. Поэтому, это был своего рода первый компас. Потом уже стали обтачивать такой камень и делать из разные фигурки. Например, так выглядел китайский древний компас, ложка которого была сделана из того самого магнетита. Ручка у этой ложки всегда показывала на ЮГ.

китайский древний компас

Ну а далее дело шло за практичностью и маленькими габаритами. Из магнетита вытачивали маленькие стрелки, которые подвешивали на тонкую иглу посередине. Так стали появляться первые малогабаритные компасы.

древний компас со стрелкой

Древние цивилизации, конечно, не знали еще что такое север и юг. Поэтому, одну сторону магнетита они назвали северным полюсом (North), а противоположный конец — южным (South). Названия на английском очень легко запомнить, если кто смотрел американский мультфильм «Южный парк», он же Сауз (South) парк).

сауз парк

Магнитные линии и магнитный поток

Вокруг магнита экспериментальным путем были обнаружены магнитные силовые линии. Эти магнитные линии создают так называемое магнитное поле.

линии магнитного поля

Как вы могли заметить на рисунке, концентрация магнитных силовых линий на самых краях магнита намного больше, чем в его середине. Это говорит о том, что магнитное поле является более сильным именно на краях магнита, а в его середине практически равна нулю. Направлением магнитных силовых линий считается направление от севера к югу.

Ошибочно считать, что магнитные силовые линии начинают свое движение от северного полюса и заканчивают свой век на южном. Это не так. Магнитные линии — они замкнуты и непрерывны. В магните это будет выглядеть примерно так.

замкнутые магнитные линии

Если приблизить два разноименных полюса, то произойдет притягивание магнитов

взаимодействие разноименных магнитных полей

Если же приблизить одноименными полюсами, то произойдет их отталкивание

взаимодействие одноименных полюсов магнита

Итак, ниже важные свойства магнитных силовых линий.

  • Магнитные линии не поддаются гравитации.
  • Никогда не пересекаются между собой.
  • Всегда образуют замкнутые петли.
  • Имеют определенное направление с севера на юг.
  • Чем больше концентрация силовых линий, тем сильнее магнитное поле.
  • Слабая концентрация силовых линий указывает на слабое магнитное поле.

Магнитные силовые линии, которые образуют магнитное поле, называют также магнитным потоком.

Итак, давайте рассмотрим два рисунка и ответим себе на вопрос, где плотность магнитного потока будет больше? На рисунке «а» или на рисунке «б»?

плотность магнитного потока

Видим, что на рисунке «а» мало силовых магнитных линий, а на рисунке «б» их концентрация намного больше. Отсюда можно сделать вывод, что плотность магнитного потока на рисунке «б» больше, чем на рисунке «а».

В физике формула магнитного потока записывается как

формула магнитного потока

где

Ф — магнитный поток, Вебер

В — плотность магнитного потока, Тесла

а — угол между перпендикуляром n (чаще его зовут нормалью) и плоскостью S, в градусах

S — площадь, через которую проходит магнитный поток, м2

магнитный поток

Что же такое 1 Вебер? Один вебер — это магнитный поток, который создается полем индукцией 1 Тесла через площадку 1м2 расположенной перпендикулярно направлению магнитного поля.

Напряженность магнитного поля

Формула напряженности

Слышали ли вы когда-нибудь такое выражение: «напряженность между ними все росла и росла». То есть по сути напряженность — это что-то невидимое, какая-то сдерживающая сила, энергия. Здесь почти все то же самое. Напряженностью магнитного поля также часто называют силой магнитного поля. Напряженность магнитного поля напрямую зависит от плотности магнитного потока и выражается формулой

напряженность магнитного поля формула

где

H — напряженность магнитного поля, Ампер/метр

B — плотность магнитного потока, Тесла

μ0   — магнитная постоянная = 4π × 10-7 Генри/метр или если написать по человечески 1,2566 × 10-6 Генри/метр.

PS.

Эта формула работает только тогда, когда между витками катушки находится воздух, либо вакуум. Более крутая формула выглядит вот так.

напряженность магнитного поля в веществе формула

где

μ — это относительная магнитная проницаемость.

У разных веществ она разная

магнитная проницаемость веществ

Напряженность магнитного поля проводника с током

Итак, имеем какой-либо проводник, по которому течет электрический ток.

напряженность проводника с током

Для того, чтобы вычислить напряженность магнитного поля на каком-то расстоянии от проводника при условии, что проводник находится в воздушном пространстве либо в вакууме, достаточно воспользоваться формулой

напряженность магнитного поля проводника с током

где

H — напряженность магнитного поля, Ампер/метр

I — сила тока, текущая через проводник, Ампер

r — расстояние до точки, в которой измеряется напряженность, метр

Магнитное поле проводника с током

Оказывается, если через какой-либо проводник пропустить электрический ток, то вокруг проводника образуется магнитное поле.

правило буравчика

Здесь можно вспомнить знаменитое правило буравчика, но для наглядности я лучше буду использовать правило самореза, так как почти все хоть раз в жизни ввинчивали либо болт, либо саморез.

саморез

Ввинчиваем по часовой стрелке — саморез идет вниз. В нашем случае он показывает направление электрического тока. Движение наших рук показывает направление линий магнитного поля. Все то же самое, когда мы начинаем откручивать саморез. Он начинает вылазить вверх, то есть в нашем случае показывает направление электрического тока, а наша рука в этом время рисует в воздухе направление линий магнитного поля.

Также часто в учебниках физики можно увидеть, что направление электрического тока от нас рисуют кружочком с крестиком, а к нам — кружочком с точкой. В этом случае опять представляем себе саморез и уже в голове увидим направление магнитного поля.

направление электрического тока

Как думаете, что будет если мы сделаем вот такую петельку из провода? Что изменится в этом случае?

суммирование магнитного поля

Давайте же рассмотрим этот случай более подробно. Так в этой плоскости оба проводника создают магнитное поле, то по идее они должны отталкиваться друг от друга. Но если они хорошо закреплены, то начинается самое интересное. Давайте рассмотрим вид сверху, как это выглядит.

сумма магнитных полей

Как вы можете заметить, в области, где суммируются магнитные силовые линии плотность магнитного потока прям зашкаливает.

Соленоид

А что если сделать много-много таких петелек? Взять какую-нибудь круглую бобину, намотать на нее провод и потом убрать бобину.  У нас должно получится что-то типа этого.

соленоид

Если подать постоянное напряжение на такую катушку, магнитные силовые линии будут выглядеть вот так.

плотность магнитного потока в соленоиде

Вы только посмотрите, какая бешеная плотность магнитного потока внутри такой катушки! Получается, что от каждой петельки магнитное поле суммируется, что в итоге дает такую плотность магнитного потока. Такую катушку также называют катушкой индуктивности или соленоидом.

Вот также схема, показывающая как магнитные силовые линии складываются в соленоиде.

принцип работы соленоида

Плотность магнитного потока зависит от того, какая сила тока проходит через соленоид. Чтобы увеличить плотность магнитного потока, достаточно поверх витков намотать еще больше витков и вставить сердечник из специального материала — феррита.

многообмоточная катушка

Если в электрических цепях есть такое понятие, как ЭДС — электродвижущая сила, то и в магнитных цепях есть свой аналог  — МДС — магнитодвижущая сила. Магнитодвижущая сила выражается в виде тока, протекающего через катушку из N витков и выражается в Амперах-витках.

многообмоточная катушка

где

I — это сила тока в катушке, Амперы

N — количество витков катушки, штуки)

Также советую посмотреть очень простое и интересное видео про магнитное поле.

Похожие статьи по теме «магнитное поле»

Катушка индуктивности

Трансформатор

Электромагнитное реле

Сегодня стараются использовать готовые индуктивные элементы – катушки, трансформаторы, дроссели. Но иногда все таки возникает необходимость их самостоятельного расчета и изготовления. При этом не всегда оказываются известными некоторые параметры сердечников.

Магнитная проницаемость материала обычно известна или может быть легко измерена. Тип материала и связанные с ним параметры петли гистерезиса известны реже, но индукцию насыщения все таки можно оценить экспериментально, пусть и сложнее, чем магнитную проницаемость.

Геометрические параметры сердечника известны или легко измеримы. Но для расчета индуктивности нужны не они, а расчетные параметры – средняя длина магнитной линии le и площадь поперечного сечения Se.

Для современных сердечников серьезных производителей параметры le и Se обычно приводятся в справочных данных. Но бывает, что этих параметров нет – производитель поленился указать, сердечник не стандартного размера или старый, производства СССР.

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Не смотря на то, что геометрический смысл этих параметров прост, их расчет не редко вызывает затруднения. Причина затруднений проста – незнание формул и методики расчета, которые не совсем очевидны.

Я приведу расчетные формулы для некоторых самых популярных типов сердечников. При этом все геометрические обоснования будут опущены. Фактически, это небольшая компиляция на основе ГОСТ 28899-91, в упрощенном изложении и с комментариями, которые, надеюсь, помогут вам уловить суть.

Обобщенный принцип и методика расчета

В общем случае, магнитный сердечник может иметь любую, сколь угодно сложную, форму. Причем площадь поперечного сечения разных участков магнитопровода может быть разной.

Существует понятие магнитного сопротивления

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Что позволяет провести аналогию между расчетом параметров магнитопровода и расчетом электрической цепи. При этом существуют и законы Кирхгофа для магнитных цепей:

  • Первый закон Кирхгофа для магнитной цепи. Алгебраическая сумма магнитных потоков в любом узле магнитной цепи равна нулю.
  • Второй закон Кирхгофа для магнитной цепи. Алгебраическая сумма падений магнитного напряжения вдоль любого замкнутого контура равна алгебраической сумма магнитодвижущих сил вдоль того же контура.

Произведение HL в последней формуле как раз и является магнитным напряжением.

Но, пожалуй, достаточно ТОЭ. Пора вернуться к практическому решению нашей задачи. К ТОЭ я обратился, что бы показать, что наши расчетные параметры являются не только геометрическими, но имеют и физический смысл. Без этого трудно понять, откуда берутся готовые формулы в упомянутом ранее ГОСТе и как провести расчет для сердечников сложной и нестандартной формы. И как это все связано с расчетом индуктивности.

Теперь стало видно, что нужные нам le и Se присутствуют в формуле для магнитного сопротивления. Если мы разобьем сердечник на участки, то сможем представить его в виде электрической цепи, где электрическое сопротивление будет заменено на магнитное. Более того, мы можем использовать законы Кирхгофа и выполнить расчет магнитной цепи почти так же, как электрической. Магнитодвижущими силами при расчете магнитной цепи сердечника будут токи в обмотках.

Если пойти еще немного дальше, то станет видно, что электрическое сопротивление определяется через длину проводника, площадь его поперечного сечения и удельное сопротивление. А для магнитной цепи это длина магнитной линии, площадь сечения участка магнитопровода и удельное магнитное сопротивление участка.

Нестандартные сердечники рассчитываются именно так. А для стандартных существуют готовые формулы, которые мы и будем рассматривать.

Что бы упростить итоговые формулы вводится две расчетные постоянные С1 и С2, которые зависят только от формы и геометрических размеров сердечника. Они не зависят от магнитных и электрических параметров и действительно являются постоянными для каждого сердечника.

Наши расчетные параметры выражаются через эти постоянные так

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Если сейчас вспомнить формулу расчета индуктивности

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

И выполнить небольшие математические преобразования

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

То получим формулу для расчета индуктивности через постоянную С1

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Теперь можно перейти к собственно формулам для расчета Ie и Se. Кстати, индекс е здесь обозначает эффективный. Дальнейшие формулы могут показаться излишне сложными, однако они отражают реальные геометрические соотношения с учетом реалий магнитных полей в сердечниках.

Иногда можно встретить чрезвычайно упрощенные чисто геометрические расчетные формулы. Их использование дает очень большую погрешность и не отражает физику происходящих в сердечнике процессов.

Нужно обязательно отметить, что последующие формулы выведены исходя из равномерного распределения потока в сердечнике. А это подразумевает равномерное размещение обмоток на сердечнике. Если же обмотка располагается сосредоточенно на отдельном участке сердечника (например, пара витков вплотную друг другу на кольце), то формулы будут давать большую погрешность (зависящую от магнитных свойств сердечника).

Кольцевой сердечник

Не смотря на самую простую форму, расчетные соотношения не самые простые.

ГОСТ определяет геометрические размеры сердечника так

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

В ГОСТе определяются и параметры кольцевого магнитопровода со скруглениями, и с трапецеидальным сечением. Я не буду говорить о таких кольцах, так как это более редкий случай. А скругленный вид импортных колец с покрытием обусловлен более самим покрытием, чем скруглениями сердечника. При этом незначительные скругления, как и иные малые особенности и дефекты (например, небольшие сколы) можно не учитывать. А теперь собственно расчетные соотношения.

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Обратите внимание, здесь высота сердечника тоже имеет индекс е. Это эффективная высота, которая для нашего случая равна геометрической. Но для сердечников со скруглениями и трапецеидальным сечением этот параметр вычисляется по специальным формулам.

Прямоугольный замкнутый сердечник

Не важно, из каких элементов собран сердечник. Это могут быть два Г-образных или два П-образных элемента. Или П-образный элемент и I-образный (перемычка).

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

В данном случае иллюстрация гораздо сложнее. Но, на самом деле, тут все просто. Верхний элемент сердечника может быть перемычкой, а не П-образным. Поэтому он и выделен отдельно. Сердечник разбит на 8 частей, причем 4 из них угловые, где линия магнитного потока отличается от прямой. Причем эти 4 угловые части попарно одинаковы.

Считается, что сечение боковых стрежней сердечника одинаково. Если честно, я не знаю, зачем в ГОСТе ввели две разных длины l1 и l3. Окно сердечника прямоугольное, а значит l1=l3. Но что есть, то есть.

Площадь А1 это сечение верхнего стержня, а А3 нижнего. Если сердечник составлен из двух одинаковых П-образных элементов, то А1=А3. Площадь А2 это сечение боковых стержней, и оно одинаковое для обычных сердечников.

Средние длины потоков для разных частей сердечника определяются так

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Площади угловых элементов

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Ну и итоговые формулы для расчета постоянных сердечника

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Для прямоугольного сердечника с круглыми верхним и нижним стержнями (диаметр стержней может быть разным) используются точно такие же формулы. Только в них подставляются площади А1 и А3 вычисленные по формулам площади круга, а не прямоугольника. Все остальное остается неизменным. Небольшими отличиями формы боковых стержней от прямоугольной (технологические требования) можно пренебречь. Однако, если их сечение существенно отличается от прямоугольного, нужно использовать соответствующие формулы для расчета площади. Подобные сердечники ранее широко использовались для изготовления ТВС (трансформатор выходной строчный) телевизоров.

Замкнутый Ш-образный сердечник

Такой сердечник можно рассматривать как комбинацию двух прямоугольных сердечников. Однако, ГОСТ использует несколько иной подход в определении геометрических параметров.

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Обратите внимание, что l1 и l3 здесь отсчитываются от осевой линии, а не по границам окна. А площадь A3 является половиной площади сечения центрального стержня. Это связано с тем, что сердечник рассматривается как два объединенных прямоугольных сердечника.

Соответственно, изменяются и формулы для l4 и l5

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

А вот формулы для площадей остаются теми же

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Сохраняются и формулы для расчета постоянных сердечника

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

Если центральный стержень имеет круглое сечение, то расчет усложняется. Причем не только тем, что нужно вычислять площадь полукруга, но и тем, что средняя линия потока сместится ближе к осевой линии стержня.

При этом площадь А3 будет состоять из двух фигур разделенных линией, которая будет смещена от осевой линии стержня на s1 в сторону боковых стержней

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

При этом площади фигур, образующих полукруг, будут равны. Изменится и формула для для l5

Расчет средней длины линии магнитного потока и площади сечения магнитопроводов

В остальном, все расчетные формулы сохраняются.

Сердечники иных форм

В ГОСТе приводится расчет параметров и других сердечников. В частности, броневого (из двух чашек) и крестообразного. Я не буду приводить их в статье, так как целью является не копия стандарта, а демонстрация принципов расчета, с пояснениями и комментариями, и формул для наиболее часто встречающихся сердечников.

Для других современных сердечников, которые используются большей частью в дросселях и трансформаторах импульсных блоков питания, все параметры приводятся в документации и вычисления не требуют.

А если вам нужно рассчитать совсем уж нестандартный сердечник или индуктивный элемент (например, специфический измерительный трансформатор датчика), то придется вспоминать физику и ТОЭ.

До новых встреч!

Содержание

  • 1 Формулировка
  • 2 Геомагнитная сетка Хартмана –  как вычислить самостоятельно
  • 3 Применение знаний
  • 4 Достоверна ли теория

Сетка Хартмана необходима для нейтрализации остронегативного воздействия энергетического излучения на самочувствие населения. Имея сведения о правильной борьбе с агрессивным воздействием, становится возможным налаживание жизнедеятельности. Определить сетку Хартмана можно самостоятельно в домашних условиях, ниже описано, как это сделать.

Формулировка

Словосочетания «линии Хартмана» и «геопатогенные места» имеют сцепление друг с другом. Решетка Хартмана – совокупность энергетических линий земли. Прозвана в честь собственного создателя – медика Эрнста Хартмана, который занимался изучением геомагнитных явлений. Особое внимание уделял тем явлениям, у которых нет научного обоснования. А именно, земному излучению. Собственную теорию об энергетических волнах, которые образуют сетку, предложил в 1950 году. До сих пор она научно не доказана.

Он полагал, что его решетка является некой схемой, которая содержит определенные пересечения и вертикали. Они символизируют потоки энергии Земли и те области, которые имеют защиту от негативного воздействия. Энергетическая сетка Земли –  часть подобной схемы Вселенной.

Решетка Хартмана прямоугольной формы. Линии идут с запада на восток и с севера на юг. В силу  этого, схему назвали координатной. В пересечениях, отмечается спад самоощущения, преобладание плохого настроя, раздраженность и неспособность совладать с негативными эмоциями. При долгом влиянии геопатогенной зоны, возникают болезни. Безвредное место – пустая ячейка, свободная от вертикалей.

Геомагнитная сетка Хартмана –  как вычислить самостоятельно

При определении геопатогенной зоны по Хартману, не нужно забывать других ученых, которые посвятили собственную жизнь данной теме. Например, Курри. Нынешние исследователи полагают, что отрицательное воздействие имеют те места пересечения, которые указаны на схемах разных авторов.

Легче всего определить сетку Хартмана в домашних условиях можно посредством лозоходства, также эффективен поиск посредством энергетического маятника. Облегчит процесс начерченный рукой план дома. Поверх  начертить линии и пересечения. Впоследствии, данный лист будет некой схемой, по которой как по карте можно будет распознать негативные места. Также, не помешает обозначать вертикали разными цветами, где каждый цвет будет символизировать определенного ученого.

Если в доме или в квартире проживают питомцы, то вычислить решетку будет проще. Где чаще всего спит кошка – там пересечение. Обусловлено тем, что данные животные любят подпитываться такой энергией, но постоянно там не находятся. Где спит собака – пустая ячейка. Четвероногие друзья тяготеют к тем местам, которые также являются подходящими хозяину.

Характерные черты геопатогенных зон обозначаются различным образом. Например, безосновательное чувство ревности. Более того, указанное излучение выступает коренной причиной возникающего чувства страха в ночное время, а также источником тревоги, тяготения к алкоголю и прочих негативных явлений.

Создатель решетки вычислил средний размер ячейки, равен он 2 на 2,5 метра. Допустимая погрешность – от 10 до 20 сантиметров. Используя сведения о размерах клетки, можно определить одно место, которое характеризует точку пересечения, от нее вычислить все негативные места. При погружении под землю более чем на 5 метров, линии не фиксируются. Так объясняются специфические ощущения, которые испытывает человек на большой глубине. Когда единение с вертикалями прерывается, человек становится дезориентированным.

Поток может быть в ширину до 27 сантиметров. Однако встречаются аномальных размеров потоки и ячейки. Имеют место быть свободные клетки, размером 50 на 50 сантиметров и метровые потоки. Сетка Хартмана на карте России имеет неоднородную характеристику. Так полагают московские исследователи геопатогенных зон. Связь между сеткой Хартмана и местами силы России не исследована и непонятна до сих пор.

Габариты клеток тяготеют к изменчивости, так как на это оказывают влияние: рельеф поверхности, климат, наличие металлических сооружений, полезных ископаемых и водоемов. Ученый при компоновке схемы не учитывал все аспекты, влияющие на энергетический фон планеты. Однако предусмотреть абсолютно все аспекты при создании схемы энергетических потоков огромной планеты, в принципе, не представляется возможным. Но во время изучения собственного жилья, они обязательным образом обнаружатся. Решать, с какой степенью ответственности подходить к поиску потоков, только самому человеку.

Применение знаний

Те области, в которых пересекаются потоки, считаются негативными для здоровья человека. Не нужно располагать там спальное место, также не стоит находиться там длительное время.

Долгое пребывание в отрицательной зоне способствует развитию различных заболеваний. Самочувствие человека будет страдать, постоянно ухудшаться. Поэтому умение вычислить решетку в собственном доме даст гарантию того, что человек сможет избежать негативного влияния и будет располагаться в пустых ячейках, которые не будут влиять на самочувствие.

Некоторые ученые разработали способы блокировки излучений.

  • Сделать мраморный пол, медную крышу. Такой вариант предлагает А.В. Федорич.
  • Другие ученые советуют выстелить пол фольгой, геопатогенную зону оставить для декорирования. Если излучение находится в приусадебном участке, то обезвредить его можно посредством альпийской горки.

Достоверна ли теория

Достаточно много вещей, которые отодвигают рамки общеизвестных теорий о мире. Однако это не дает права утверждать, что они не существуют. Возможно, в скором будущем, сеть Хартмана получит подтверждение и будет приносить всеобщую пользу.

Например, народные приметы не имеют под собой каких-либо объяснений. Но человек использует их уже огромное количество лет. Конечно, есть те, кто не верит ни в одну примету, а есть другие, кто придерживается мудрости, несмотря на отсутствие доказательств со стороны науки.

Стоит заметить, что приметы и теории линий Хартмана в некоторых позициях совпадают.

Например, есть примета, которая гласит о том, что не нужно располагать спальное место там, где легла кошка, вошедшая в новый дом первой. Хартман объяснил это тем, что животные семейства кошачьих любят присутствовать в геопатогенной зоне, так как подпитываются такой энергией. Но даже кошки не способны присутствовать там, на постоянной основе, и уходят, как только чувствуют надобность.

В общем, сведения о линиях Хартмана, которые можно получить самостоятельно, оказываются полезными любому человеку. Посредством их можно оборудовать собственный дом таким образом, что негативные зоны будут обезврежены, а благоприятные будут доставлять пользу находящимся.

Каждому человеку, который изучал в школе физику, знакомо понятие – направление линий магнитной индукции. Как направлены магнитные линии рассчитывается разными способами, однако самым популярным является «правило буравчика». Подробнее, как определить направление индукции можно указанным способом и не только будет рассказано в этой статье.

Определение магнитных силовых линий

Если обратиться к физике, силовые линии магнитного поля (МП) представляют собой прямые, к которым проводят касательные, имеющие одинаковое значение с курсом ориентации магнитной индукции. Проводятся линий так, чтобы их частота была соразмерной показателям магнитной индукции.

Чем выше они в определенной точке, тем выше частота силовых прямых.

Это приводит к тому, что свойства силовых линий схожи с прямыми электростатики. Однако отличие может заключаться в некоторых особенностях.

Для начала нужно изучить поле магнитов, которое создается проводом прямого сообщения с током. Пусть волокно с проводящими способностями идет под прямым углом по отношению к основной плоскости. В различных точках, которые находятся на равной дистанции от проводника, показатели индукции будут идентичными. Прямая, касательная к которой по всей длине соответствует пути направляющего индукции магнитов, будет создавать собой круг или овал.

Согласно вышесказанному, рассматриваемые прямые прямоточного проводника – это круги или овалы, которые окутывают сам проводник. Именно в нем скапливаются все центры силовых прямых. Они полностью отличаются от электростатических силовых линий. Ведь вторые не замыкаются, а берут свое начало и заканчиваются в зарядах.

Рассматриваемые силовые линии не имеют конечных и начальных точек. Сегодня еще не установлены отдельно имеющиеся полюса магнитов с севера и юга, которые можно принять за источник поля определенной полярности. Также они не могут быть началом или концом силовых прямых. Однако все истоки поля магнитов характеризуются наличием северного и южного полюсов.

Как определить линейно-магнитную направленность

Чтобы определить куда направлены рассматриваемые линии, можно воспользоваться разными доступными способами. Подробнее, как определить направление магнитных линий будет рассказано далее.

Правило буравчика

Самый распространенный метод определения пути рассматриваемых прямых – правило буравчика. Впервые о нем заговорили еще в XIX столетии, когда ученые обнаружили магнитное поле вокруг проводника, подключенного к напряжению.

Силовые линии, которые образовались, имеют схожий характер поведения с естественным магнитом. Помимо этого, связь проводникового электрического поля с током МП стала первоисточником динамики электромагнитов.

Также при определении расположения можно найти такие осево-векторные показатели:

  • магнитной индукции;
  • размера и пути индукционного тока;
  • угловой скорости.

Если совместить непрерывное движение буравчика с правой стороны с путем проводникового тока, удастся определить направление линий, о котором говорит путь движения рукоятки.

Данное правило не является общеузнаваемым, так как, по сути, не относится к известным физическим законам. Оно используется, чтобы определить не только путь силовых рассматриваемых прямых, зависящих от пути движения тока. Также его можно использовать для обнаружения направления тока в соленоидных проводах, когда линии магнитной индукции начнут двигаться.

Когда Ампер определил подобную связь, он смог объяснить закон полей, которые вращаются. Это стало причиной создания различных электрических двигателей. Во всей аппаратуре втягивающего типа применяется катушка индуктивности, которая работает по правилу буравчика.

«Правило правой руки»

Определение происходит без использования приборов, а всего лишь рукой. Если повернуть ладонь к полюсу с Севера, а большой палец отклонить под прямым углом, он покажет путь направления проводника. Это приведет к тому, что в замкнутом контуре магнитное поле будет обуславливать электричество, и четыре пальца покажут вектор движения тока.

С помощью этого правила определяется, как именно были созданы генераторы постоянного тока. Природное явление (ветряная погода или сильный поток воды) вращает контур проводников замкнутого типа в магнитном поле, что приводит к выработке энергии.

После двигатели, которые получили электрический ток, меняли его на механическое движение.

«Правило левой руки»

Еще один популярный метод, но уже с применением другой руки. Некоторые люди ошибочно приравнивают его к первому правилу. Для начала нужно выпрямить левую ладонь, и расположить ее вдоль проводника. Пальцы будут показывать, в какую сторону протекает ток. Сквозь раскрытую ладонь будут проходить линии МП. Большой палец повторяет вектор силы. Это основной смысл правила левой руки. Вышеуказанный силовой вектор – это сила Ампера.

Как видите, нет ничего сложного в определении направления индукции магнитного поля. Главное – вспомнить, о чем была школьная программа по физике. Вам не потребуются дополнительные приборы для измерения направлений силовых линий магнитного поля .

Достаточно воспользоваться правилом буравчика или методом одной из рук.

Добавить комментарий