Возьмём
закрытый резервуар с жидкостью, на
свободную поверхность которой действует
давление pо,
которое больше атмосферного давления
pа,
pо
pа
(рис. 4.4.1).
P0
hп2
hп1 
h1
h2
2
1
Рис.
4.4.1
В
резервуаре в точках 1
и
2,
расположенных
на глубинах h1
и
h2,
сделаны
отверстия, к которым присоединены тонкие
стеклянные трубки, верхние концы которых
сообщаются с атмосферой. В связи с тем,
что давление на свободную поверхность
pо
а,жидкость
поднимается
в трубочках на некоторую высоту hп..
Стеклянные
трубки в это случае называются
пьезометрами.
Высота
жидкости, поднятая на hп
называется пьезометрической
высотой,
соответствующей избыточному
гидростатическому давлению.
Используя
основное уравнение гидростатики к
жидкости, находящейся в пьезометрах
Pаб1
=pа
+ρghп1;
Pаб2
=
pаб2
+
ρghп2;
Где
pаб1
и pаб2
– абсолютное
гидростатическое давление в точках
присоединения пьезометров; pа
– атмосферное
давление.
hп1
=
=
;
hп2
=
=
,
где
p1
и p2
–
избыточные давления в точках 1и
2.
Абсолютное
давление в точках 1
и 2,
считая pо
избыточным
давлением и учитывая столб жидкости,
находящийся над ними, согласно основному
уравнению гидростатики
pабс1
= pа
+
pо
+ ρghп1;
pабс2
=
pа
+ pо
+ρghп2.
Давление
в точках 1и
2
одинаково как со стороны пьезометров,
так и со стороны жидкости в резервуаре.
Следовательно,
Pа
+ρghп1
=
pа
+pо
+ ρghп1;
Pа
+ρghп2
=
pа
+pо
+ρghп2.
Сократив
pа
и
разделив последние уравнения на удельный
вес жидкости, получим другой вид равенства
для пьезометрической высоты
hп1
=
+h1
=
;
hп2
=
+h2
=
,
где
p1,
p2
–
гидростатическое
давление в точках 1
и 2.
Как
следует из полученных выражений, в
величину пьезометрических высот h
входит
,
которая представляет собой высоту
подъёма жидкости, соответствующей
избыточному давлениюpо,
от свободной поверхности в резервуаре.
Так как
=const,
то
жидкость в пьезометрах находится на
одинаковом уровне, т.е. в горизонтальной
плоскости, поднятой на высоту
.
В
случае отрытого сосуда, сообщающегося
с атмосферой, давление на свободную
поверхность равно pа
,
а избыточное давление на поверхности
будет равно нулю, пьезометрические
высоты
hп1
=
h1
и hп2
= h2.
Следовательно,
пьезометрические высоты будут равны
глубинам погружения точек в жидкость
резервуара.
На
практике достаточно часто встречаются
случае, когда давление в жидкости бывает
меньше атмосферного, т. е. вакуумметрическое
давление.
В
закрытом резервуаре, наполненном
жидкостью, на свободной её поверхности
давление pо
меньше атмосферного pа,
pо
pа
рис.
4.4.2.
Pа
pа
Pо 
hвак
2
hп1
h1
h2
hп2
1
Рис.
4.4.2.
Абсолютное
давление в точке присоединения пьезометра
pабс
= pа
+ ρghп.
Давление
со стороны резервуара
pаб
= pо
+ ρgh.
Давления
равны, следовательно
pа
+ ρghп
= pо
+
ρgh;
pа
– pо
=
ρg(h–hп);
pа
–
pо
=
pвак,
h–hп
=hвак;
pвак
=
ρghвак.
Вакуумметрическая
высота
hвак
=
=
.
Таким
образом, в результате действия
вакуумметрического давления на свободную
поверхность жидкости в резервуаре
пьезометрическая высота hп
установится
ниже свободной поверхности жидкости
на величину вакуумметрической высоты
hвак
=
.
Так
как нижним пределом абсолютного давления
в жидкости является ноль, то максимальное
значение вакуумметрического давления
будет равно атмосферному давлению.
Максимальная
предельная вакуумметрическая высота
=
.
Соседние файлы в папке Гидравлика
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
- #
Пьезометрическая высота. Вакуум. Измерение давления
Пьезометрическая высота p/(ρg) – высота столба данной жидкости, соответствующая данному давлению р (абсолютному или избыточному). Пьезометрическую высоту, соответствующую избыточному давлению, можно определить по пьезометру, который представляет собой вертикальную стеклянную трубку, верхний конец которой открыт в атмосферу, а нижний присоединен к емкости, в которой измеряется давление (рис. ). Рис. Пьезометр, присоединенный к баку
Применяя формулу (1. 22 – р = р0 + hρg = p 0 + hγ) к жидкости, заключенной в пьезометре, получим pабс = ра + ρghp, где pабс – абсолютное давление в жидкости на уровне присоединения пьезометра; ра атмосферное давление. Отсюда высота подъема жидкости в пьезометре hp=(pабс-pа)/(ρg)=pизб/(ρg), (1. 29) где ризб – избыточное давление на уровне присоединения пьезометра. Очевидно, что если на свободную поверхность покоящейся жидкости действует атмосферное давление, то пьезометрическая высота для любой точки рассматриваемого объема жидкости равна глубине расположения этой точки.
Давление в жидкостях или газах часто численно выражают в виде соответствующей этому давлению пьезометрической высоты по формуле (1. 29 – hp=(pабс-pа)/(ρg)=pизб/(ρg)). Например, одной технической атмосфере соответствуют h 1 = p/(ρводg) = p/ вод = 10 000/1000 = = 10 м вод. ст. h 2 = p/(ρртg) = p/ рт =10 000/13600 = = 0, 735 м рт. ст.
Если абсолютное давление в жидкости или газе меньше атмосферного, то имеет место разрежение, или вакуум. За величину разрежения, или вакуума, принимается недостаток до атмосферного давления; рвак = ра – рабс или hвак = (pa – pабс)/(ρg). Сделаем иллюстрацию сказанного ниже.
Возьмем трубу с поршнем, опустим нижний ее конец в сосуд с жидкостью и будем постепенно поднимать поршень (рис. ). Жидкость будет следовать за поршнем и вместе с ним поднимется на некоторую высоту h от свободной поверхности с атмосферным давлением. Для точек, расположенных под поршнем, глубина погружения относительно свободной поверхности отрицательна, поэтому согласно (1. 22 – р = р0 + hρg = p 0 + hγ), абсолютное давление жидкости под поршнем p= а вакуум pвак = рa – p = ρ gh или hвак = (ра – p)/(ρg) = h. Рис. Всасывание жидкости поршнем
По мере подъема поршня абсолютное давление жидкости под ним уменьшается. Нижним пределом для абсолютного давления в жидкости является нуль, а максимальное значение вакуума численно равно атмосферному давлению, поэтому максимальную высоту всасывания hmах жидкости можно определить из уравнения (1. 30 – p = pa – ρgh) при р = 0 (точнее р = рнп). Таким образом, без учета давления рн. п насыщенных паров hmах = ра /(ρg) = pa/. При нормальном атмосферном давлении (0, 1033 МПа) высота hmах равна для воды 10, 33 м, для бензина (ρ = 750 кг/м 3) 13, 8 м, для ртути 0, 760 м и т. д.
Простейшим устройством для измерения вакуума может служить стеклянная трубка, показанная на рис. в двух вариантах. Вакуум в жидкости А можно измерять при помощи U-образной трубки (см, рисунок справа) или перевернутой U-образной трубки, один конец которой опущен в сосуд с жидкостью (см. рисунок слева). 15 03 10
Для измерения давления жидкостей и газов в лабораторных условиях помимо пьезометра пользуются жидкостными и механическими манометрами. Рис. Схемы жидкостных манометров
U-образный манометр (рис. а) представляет собой изогнутую стеклянную трубку, содержащую ртуть. При измерении небольших давлений газа вместо ртути применяют спирт, воду и иногда тетрабромэтан ( = 2, 95). Если измеряется давление жидкости в точке М, и соединительная трубка заполнена этой же жидкостью, то следует учитывать высоту расположения манометра над точкой М. Так, избыточное давление в точке М рм = h 1ρ1 g + h 2ρ2 g.
Чашечный манометр (рис. б) удобнее описанного выше тем, что при пользовании им необходимо фиксировать положение лишь одного уровня жидкости (при большом диаметре чашки по сравнению с диаметром трубки уровень жидкости в чашке можно считать неизменным).
Для измерения разности давлений в двух точках служат дифференциальные манометры (простейшим является Uобразный манометр, рис. в). Если таким манометром, обычно заполняемым ртутью, измерена разность давлений р1 и р2 жидкости плотностью ρ, которая полностью заполняет соединительные трубки, то p 1 – p 2 = hg(ρ рт – ρ).
Для измерения малых перепадов давления воды применяют двухжидкостный микроманометр, представляющий собой перевернутую U-образную трубку с маслом или керосином в верхней части (рис. г). Для этого случая p 1 – p 2 = hg(ρ 2 – ρ1).
Двухжидкостный чашечный манометр (рис. д) предназначен для измерения давлений или разрежений воздуха в интервале от 0, 01 до 0, 05 МПа, т. е. для того случая, когда спиртовой или водяной манометр дает чрезмерно высокий столб спирта или воды и неудобен для пользования, а ртутный манометр не дает необходимой точности из-за недостаточной высоты столба ртути.
Таким манометром пользуются при опытах в скоростных аэродинамических трубах. В чашку заливают ртуть, а в трубку – спирт, керосин или иную жидкость. Подбором диаметров верхнего d 1 и нижнего d 2 участков трубки можно получить любую условную плотность ρус, входящую в формулу p = H ρусg, где р – измеряемое давление (или разрежение); Н –
Выражение для ρус находится из следующих уравнений: уравнение равновесия столбов ртути и керосина при р = ра H 0 ρкg = h 0 ρртg ; уравнение равновесия при р > ра р+(H 0 -H+ h)ρкg=(h 0 – h) ρртg ; где ρк и ρрт – плотности керосина и ртути соответственно.
уравнение объемов (объем керосина, переместившегося из верхней трубки диаметром d 1 в нижнюю трубку диаметром d 2 равен объему вытесненной ртути) После подстановок и преобразований, получим Например, при d 2 = 2 d 1 имеем ρус = =0, 25·13600 + 0, 75·800 = 4000 кг/м 3. При d 2 = 4 d 1 имеем ρус = =0, 0625·13600 + 0, 9375·800 = 1600 кг/м 3.
Для измерения давлений более 0, 2 – 0, 3 МПа применяют механические манометры — пружинные или мембранные. Принцип действия основан на деформации полой пружины или мембраны под действием давления. Через механизм эта деформация передается стрелке, показывающей величину измеряемого давления на циферблате.
Наряду с механическими манометрами применяют электрические манометры. В качестве чувствительного элемента (датчика) используют мембрану. Под действием давления мембрана деформируется и через передаточный механизм перемещает движок потенциометра, который вместе с указателем включен в электрическую схему.
3-я лекция, 2010
г., 15.09
3. ГИДРОСТАТИКА
Вопросы к зачету:
3.1. Гидростатическое давление. З-н Паскаля
3.2.Основное уравнения гидростатики.
3.3. Дифференциальные уравнения равновесия жидкости и их
интегрирование для простейшего случая.
3.4. Пьезометрическая высота. Вакуум. Измерение давления. Приборы для
измерения давления
3.1. Гидростатическое
давление и его свойства. Закон Паскаля .
Гидростатикой называется раздел гидравлики,
в котором рассматриваются законы равновесия жидкости и их практические приложения.
В гидростатике
учитываются следующие допущения.
1.Жидкости
практически не способны сопротивляться растяжению
2. В
неподвижных жидкостях не действуют касательные напряжения.
3. В неподвижных
жидкостях, так как отсутствуют касательные напряжения, из поверхностных сил учитывается
действие только сил давления, действие сил вязкости не учитывается.
4. На внешней
поверхности рассматриваемого объема жидкости силы давления всегда направлены по
нормали внутрь объема жидкости и являются сжимающими.
5. Внешняя
поверхностью жидкости может рассматриваться, не только как поверхность раздела жидкости с газообразной
средой или твердыми стенками, но и как поверхность
объема, мысленно выделяемого из объема
жидкости применение «принципа затвердевания».
6. В неподвижной
жидкости возможен лишь один вид напряжения — напряжение сжатия, т. е. гидростатическое
давление.
Докажем основной
закон гидростатического давления (закон Паскаля): «в любой точке жидкости гидростатическое
давление не зависит от положения площадки, на которую оно действует».
Для
доказательства этого закона выделим в неподвижной жидкости элементарный объем в
форме тетраэдра с ребрами, параллельными координатным осям и равными dx, dy и dz (рис.3.1).
Согласно допущений на жидкость действуют внешние массовые (объемные) и поверхностные силы.
К массовым силам относятся сила тяжести и силы инерции
относительного движения.
Массовые
силы в соответствии со вторым законом Ньютона пропорциональны массе
жидкости или, если жидкость однородна, ее объему. Выберем направление
массовой силы произвольным: из вершины трехгранного угла координатной оси. Как
мы увидим далее, составляющие массовой силы в уравнениях равновесия умножаются
на dx, dy, dz, при стремлении объема тетраэдра к нулю, эти
величины стремятся к нулю. Поэтому выбор направления массовой силы может быть произвольным.
Массовая сила
действующая на выделенный объем, в соответствии со вторым закону Ньютона может
быть записана в виде
F = mА,
поделив на
массу правую часть этого уравнения,
получим единичную массовую силу, которая
имеет направление силы F и размерность ускорения.
F/m = А,
где F и А – векторы.
Рассмотрим равновесие
тетраэдра при действии на него единичной
массовой силы А, проекции которой на
оси координат обозначим Ах =Х, Аy = У
и Аz = Z.
На выделенный в
жидкости тетраэдр действуют силы гидростатического
давления жидкости по его граням-площадкам. Обозначим через Рх гидростатическое давление, действующее на грань,
нормальную к оси Оx площадью Sx= (dydz/2), через Pу — давление на
грань нормальную к оси Оу, и т. д. Гидростатическое
давление, действующее на наклонную грань, обозначим через Рn, а площадь этой грани — через dS.
Составим
уравнение равновесия выделенного объема жидкости по оси Ох, учитывая при этом,
что все силы направлены по нормалям к соответствующим площадкам. Проекция сил
давления на ось Ох
Px (dydz/2)
– PndS*Cos(n ^x),
Где Cos(n ^x) – косинус между
нормалью к площадке dS и
осью Ох.
Масса жидкости
в тетраэдре равна произведению ее плотности ρ на объем
W = dxdydz/6, то есть M = ρ(dxdydz/6) , следовательно,
проекция массовой силы, действующая на тетраэдр вдоль оси Ох, составляет
Fx =
[ρ(dxdydz/6)] Х.
Уравнение
равновесия тетраэдра запишем в проекции на ось x:
Рх(dydz/2) – Рn[dS*Cos(n^x)] + [ρ(dxdydz/6)] Х = 0.
В него войдут
силы от гидростатического давления и от массовой силы в проекциях на ось х.
Разделив это
уравнение на площадь треугольника dydz/2, которая равна проекции площади наклонной грани dS на
плоскость у0z, т.
е. dydz/2 = dS Cos(n ^x), получим
Рх – Рn + ρ(dx)X/3 =0.
При стремлении размеров тетраэдра к нулю
последний член уравнения, содержащий множитель dx, также стремятся к нулю, а давления
Рх
и Рn остаются величинами конечными.
Следовательно, в пределе, получим
Рх-Рn = 0
или Рх
= Рn.
Аналогично,
составляя уравнения равновесия вдоль осей Оу и Оz, находим
Рy =Pn, Pz = Pn или Рх = Ру = Рz=Рn
Так как размеры
тетраэдра dx, dy, dz взяты
произвольно, то и наклон площадки dS произволен и, следовательно, в пределе при стремлении объема
тeтраэдра к нулю, давление
в его вершине по всем направлениям будет одинаково.
Это
положение можно легко доказать, на формулах сопротивления материалов, основываясь
на формулах для напряжений при сжатии по двум и трем взаимно перпендикулярным направлениям*.
Для этого положим в указанных формулах касательное напряжение равным нулю, в
результате чего получим
σх = σу =σz = – Р.
Это свойство
давления в неподвижной жидкости имеет место и при движении невязкой жидкости.
При движении реальной жидкости возникают касательные напряжения, вследствие чего давление в реальной жидкости
указанным свойством не обладает.
*для сжатия
по двум направлениям эти формулы имеют следующий вид:
σn = σx*Cos2φ +σy*Sin2φ; τ= ½*( σх – σу)* Sin2φ.
3.2.Основное уравнения
гидростатики
Рассмотрим
распространенный частный случай равновесия жидкости, когда на нее действует
лишь одна массовая сила — сила тяжести, и получим уравнение, позволяющее находить
гидростатическое давление в любой точке рассматриваемого объема жидкости.
Допускаем, что свободную поверхность жидкости можно считать
горизонтальной плоскостью.
Пусть жидкость
содержится в сосуде (рис.3.2) и на ее свободную поверхность действует давление Р0. Найдем гидростатическое давление Р
в произвольно взятой точке М, расположенной на глубине h.
Выделим около
точки М элементарнyю
горизонтальную площадку dS
и построим на ней вертикальный цилиндрический объем высотой h, то есть воспользуемся «принципом
затвердения». Рассмотрим условие равновесия выделенного объема жидкости. Для равновесия объема давление жидкости на
нижнее основание цилиндра будет действовать давление, которое по отношению к
нему будет внешним и направлено по нормали
внутрь объема, т. е. вверх.
Запишем условие
равновесия выделенного объема в проекции на вертикальную ось Z:
РdS –P0dS – ρg(h*dS)
= 0 .
Последний член
уравнения представляет собой вес объема жидкости. Силы давления по боковой поверхности
цилиндра в уравнение не входят, так как
они нормальны к вертикальной оси. Сократив выражение на dS и выразив
Р,
найдем
Р=Р0+hρg=P0+h*γ , (3.1)
полученное
уравнение называют основным уравнением гидростатики. Используя его можно
определить давление в любой точке покоящейся жидкости. Это давление складывается
из давления Р0 на внешнюю
поверхность жидкости и давления, вызываемого весом вышележащих слоев жидкости.
Величина Р0
является одинаковой для всех точек объема жидкости, поэтому, учитывая основное
уравнение гидростатики, можно сказать, что давление, приложенное к внешней
поверхности жидкости, передается во все точки этой жидкости и по всем направлениям
одинаково. Это положение известно, как закон Паскаля .
Давление
жидкости как видно из формулы (3.1) возрастает при увеличении глубины по линейной зависимости и на данной глубине есть величина постоянная.
Поверхность, во всех точках которой давление
одинаково, называется поверхностъю уровня.
Поверхностями
уровня являются все горизонтальные плоскости в жидкости, а свободная поверхность
является одной из поверхностей уровня.
Возьмем на
произвольной высоте относительно сосуда горизонтальную плоскость сравнения (рис.3.2) , от которой вертикально вверх
будем отсчитывать координаты. Обозначив через Z координату точки М, через Z0 —
координату свободной поверхности жидкости и заменив в уравнении (3.1) h на Z0 — Z, получим
Р=Р0+hρg = Р0+(Z0 – Z)ρg = Ро+ Z0ρg – Zρg ,
преобразовав и разделив уравнение на ρg,
Z + Р/(ρg) = Z0+P0/(ρg). (3.2)
Так как точка М
взята произвольно можно утверждать, что для всего рассматриваемого неподвижного
объема жидкости.
Z + Р/(ρg) → const
Определения (см.рис.3.1).
1.Координата Z (точки М относительно произвольной
плоскости сравнения) называется геометрическим
напором или геометрической высотой.
2.Величина h = Р/(ρg)= Z – Z0
называется пьезометрической напором или пьзометрической высотой.
3. Сумма Z + h = Z+ Р/(ρg) называется гидростатическим
напором.
Геометрический,
пьезометрический, гидростатический напоры имеют линейную размерность.
3.3.
Дифференциальные уравнения равновесия жидкости и их
интегрирование
для простейшего случая
Получим дифференциальные
уравнения равновесия жидкости в
общем случае, когда на нее действуют не только сила тяжести, по и другие
массовые силы, например, силы инерции переносного движения при так называемом относительном покое (см. п.п. 1.10 и 1.11).
В сосуде с неподвижной
жидкостью выберем произвольную точку М с координатами х, у и z, в которой
действует давление P (рис.3.3).
∆∂
Систему
координат будем считать жестко связанной с сосудом, содержащим жидкость. Выделим
в жидкости элементарный объем в форме прямоугольного параллелепипеда с ребрами,
параллельными координатным осям и соответственно равными dx, dy и dz. Пусть
точка М будет одной из вершин параллелепипеда. Рассмотрим условия равновесия выделенного
объема жидкости. Пусть внутри параллелепипеда на жидкость действует суммарная массовая сила, проекции которой,
отнесенные к массе дают проекции
единичной массовой силы на оси Х, У и Z.
F = Fx+Fy+Fz = mA, F/m = Fx/m +Fy/m
+Fz/m =
X
+Y + Z = A
Проекции массовых сил,
действующие на выделенный объем в направлении координатных осей, будут равны
этим произведениям проекций единичных сил, умноженных на массу выделенного
объема.
Давление Р
есть функция координат x, y и z, вблизи точки М по всем трем граням параллелепипеда оно
одинаково по закону гидростатического
давления. При переходе от точки М например к точке N изменяется лишь
координата х на бесконечно малую величину dх, в связи с чем функция P получает приращение,
равное частному дифференциалу (∂р/∂х)*dх, поэтому давление
в точке N’ равно
Р + (∂р/∂х)*dх,
где (∂р/∂х)
— градиент давления вблизи точки М в направлении оси х
Рассматривая давления в других точках граней,
нормальных к оси Ох, например, в точках N’ и М’, видим, что они отличаются от давления
в т.О на одинаковую (с точностью до
бесконечно малых высших порядков) величину
Р – [Р+(∂р/∂х) *dх]= (∂р/∂х)*dх.
Ввиду этого разность сил давления, действующих на параллелепипед в направлении
оси х,
равна указанной величине, умноженной на площадь грани:
(∂р/∂х)*dхdydz.
Аналогичным
образом, но через градиенты давления (∂р/∂y)и (∂р/∂z) выразим
разности сил давления, действующие на параллелепипед в направлении двух других
осей.
На выделенный
параллелепипед действуют лишь указанные массовые силы и силы давления, поэтому
уравнения равновесия параллелепипеда в направлениях трех координатных осей
запишем в следующем виде:
X*ρ dхdydz – (∂р/∂х)*dхdydz = 0
Y*ρ dхdydz – (∂р/∂y)*dхdydz = 0 (3.3)
Z*ρ dхdydz – (∂р/∂z)*dхdydz = 0
Разделим эти
уравнения на массу ρ(dхdydz) параллелепипеда
и перейдем к пределу устремляя dхdy и dz к нулю, т. е. стягивая параллелепипед
к исходной точке М. Тогда в пределе получим уравнения равновесия жидкости,
отнесенные к точке О. (3.2)
X – (1/ρ)*(∂р/∂х) =
0
Y – (1/ρ)*(∂р/∂y) = 0 (3.4)
Z – (1/ρ)*(∂р/∂z) = 0
Система (3.4)
дифференциальных уравнений гидростатики называется уравнениями Эйлера.
Для
практического пользования удобнее вместо системы уравнений (3.4) получить одно
эквивалентное им уравнение, не содержащее частных производных. Для этого умножим
первое из уравнений (3.4) на dх, второе на dу третье dz и, сложив все три уравнения, получим
X*dх+У*dy+Z*dz – (1/ρ)*[(∂р/∂х)dx) + (∂р/∂y)dy+(∂р/∂z)dz] = 0
Трехчлен, заключенный
в скобках, представляет собой полный дифференциал давления, т. е. функции Р(х,
у, z)
[(∂р/∂х)dx) + (∂р/∂y)dy+(∂р/∂z)dz] = dP,
поэтому предыдущее уравнение можно переписать в виде:
X*dх+У*dy+Z*dz –dP/ρ = 0
или
dP=ρ(X*dх+У*dy+Z*dz) (3.5)
Полученное уравнение выражает приращение давления dP при изменении
координат на dх, dу и dz в общем случае равновесия жидкости.
Если
предположить что на жидкость действует только сила тяжести, и направить ось z вертикально вверх, то Х = У=0, Z = — g, следовательно, вместо уравнения (3.5) для этого
частного случая равновесия жидкости получим
dP = – ρg*dz (3.6)
После интегрирования
будем иметь
P = – ρg*dz + C (3.6a)
Постоянную
интегрирования найдем, подставив параметры свободной поверхности для которой
при Z = Z0 , Р=Р0 (см. рис. 3.4). Получим
С= Р0+ ρg*Z0
Подставим С в
(3.6а), получим
P= Р0+(
Z0 –Z) ρg (3.7)
Или
Z+P/( ρg) = Z0 + P0/( ρg)=const
Л. Э й л е р
(1701—I783 гг.) — известный математик, механик и физик. Родился и получил образование
в Базеле (Швейцария). Свыше 30 лет прожил в Петербурге, работая в Петербургской
академии наук. Помимо математики, физики, теории упругости, теории машин и
других наук занимался гидромеханикой, вывел дифференциальные уравнения движения
жидкостей и газов (см. ниже), предложил критерий гидродинамического подобия.
Считается одним из основоположников гидромеханики.
Заменяя в
уравнении (3.7) разность ( Z0 –Z) на h —
глубину расположения точки М (см.рис. 3.2.), найдем
Р = P0 + ρgh
Получили то же
основное уравнение гидростатики (3.1) или (3.2), которое было выведено в предыдущем
параграфе иным путем.
3.4. Пьезометрическая
высота. Вакуум. Измерение давления.
Приборы для измерения
давления.
Для измерения
давления используется простейший прибор, называемый пьезометром (рис.3.4).
Пьезометр
представляет собой вертикальную стеклянную трубку, заполненную жидкостью, верхний конец
которой открыт в атмосферу, а нижний присоединен к точке сосуда, в которой
измеряется давление. В пьезометре может использоваться любая жидкость, отвечающая
условиям измерений.
В
рассматриваемых примерах в сосуде и в пьезометре находится жидкость с одинаковой плотностью.
3.4.1.Если
на свободную поверхность покоящейся жидкости действует атмосферное давление и Р0
= Рат(рис.3.4а), то уровни однородной жидкости в сосуде и
пьезометре равны по закону сообщающихся сосудов. В этом случае для любой точки
в сосуде высота подъема жидкости в пьезометре равна глубине расположения этой
точки, относительно уровня свободной поверхности. Поверхность относительно которой
измеряется избыточное пьезометрическое давление, называется пьзометрической
поверхностью. В данном случае она совпадает со свободной поверхностью
жидкости.
Высота
подъема или опускания жидкости в трубке пьезометра называется пьзометрической
высотой, равна h = Z – Z0 = Р/(ρg) и эквивалентна пьзометрическому давлению Р.
Пьезометрическое
давление соответствует весу столба жидкости с высотой h и с площадью равной единице площади в
принятой системе измерений.
Применяя
формулу (3.1)
Р = Р0 + Ризб = Р0 + ρgh ,
при Ро = Рат , получаем значение
абсолютного давления в требуемой точке сосуда
Рабс1 = Рат + ρgh.
Абсолютное
давление – это давление равное сумме атмосферного и избыточного давлений.
Высота подъема
жидкости в пьезометре от точки его присоединения, равна избыточному давлению,
которое равно разности между абсолютным и атмосферным давлением, в данном
случае Рабс1 >Рат
h = (Рабс1 –Рат)/(ρg) = Ризб/ρg, (3.8)
где Ризб
– избыточное давление на уровне присоединения пьезометра.
Плоскость, относительно которой измеряется избыточное
давление, то есть плоскость действия атмосферного
давления называется пьезометрической плоскостью.
Если измеряется
давление на поверхности сосудов под действием только атмосферного давления,
Ризб = 0 и пьезометрическая высота, равная избыточному давлению равна нулю, а
линейная величина h эквивалентная атмосферному давлению равна
h = Рат/(ρg) (3.9).
Одной атмосфере на уровне моря соответствуют
h1 = Рат/(ρводg) = 101325Па/1000*9,81 = 10,328 м вод. ст.
h2 = Рат /(ρртg) =101325Па/13600*9,81 = 0,759 м рт. ст.
 |
3.4.2.Если
сосуд закрыт крышкой (рис.3.4б) и на жидкость действует давление большее, чем атмосферное
Р0
> Рат, уровень жидкости в пьезометре поднимается в сравнении с
уровнем свободной поверхности в сосуде. В этом случае, пьезометрическая плоскость
располагается над свободной поверхностью жидкости в сосуде и ее положение определяется
высотой
,
где Р0И
– избыточное давление над поверхностью жидкости.
3.4.3 Если сосуд
закрыт крышкой (рис.3.4в) и на жидкость действует абсолютное давление меньшее,
чем атмосферное Р0 < Рат, уровень жидкости в пьезометре
опускается в сравнении с уровнем свободной поверхности в сосуде.
В этом случае, пьезометрическая
плоскость располагается под свободной поверхностью жидкости в сосуде и ее
положение определяется высотой, определяющей глубину расположения условной оси
Р, на которой имеется равенство Ро = Рат и избыточное давление равно нулю
где Р0В
– вакуум над поверхностью жидкости(избыточное давление).
Осью Р сосуд
разделен на две части: над осью Р имеется избыточное давление в меньшее атмосферного
(разряжение), под осью – избыточное давление большее атмосферного.
Опустим трубу с плотно пригнанным поршнем нижним концом в
сосуд с жидкостью, и начнем постепенно поднимать поршень (рис. 3.5). Жидкость
будет следовать за поршнем и с ним поднимется на некоторую высоту от свободной поверхности
с атмосферным давлением.
Для точек,
расположенных под свободной поверхностью давление определится по формуле для гидростатического
закона
Pабс= Рат+(
Z0 –Z2) ρg,
при этом Z0 > Z2 и разность положительна ( Z0 –Z2)>0.
Для точек,
расположенных под поршнем, высота подъема жидкости относительно свободной поверхности Z1 > Z0 разность (Z0 – Z1)< 0 отрицательна,
согласно уравнению (3.10) абсолютное давление жидкости под поршнем
Pабс= Рат + ( Z0 –Z1) ρg = Рат
– ρgh1, ,
а избыточное
давление, характеризующее вакуум равно
Рвак =Рат — Рабс = ρgh1 или h1 = hвак = (Рат — Рабс) /(ρg). (3.10)
По мере подъема
поршня абсолютное давление жидкости под ним уменьшается. Нижним пределом для
абсолютного давления в жидкости является ноль.
Максимальное значение
вакуума численно равно атмосферному давлению, поэтому максимальную высоту всасывания жидкости можно определить по уравнению
(3.10), если в нем положить Рабс = 0. Таким образом,
Hmах
= Рат/(ρg) = Рат/γ.
Для воды: Hmах = Р/(ρводg) = 101325Па/1000*9,81 = 10,328 м в.ст.
Для ртути: Hmах
= Р/(ρртg)
=101325Па/13600*9,81 = 0,759
м рт. ст.
Для бензина: Hmах
= Р/(ρбензg)
=101325Па/760*9,81 = 13,59 м
бенз. ст.
Простейшим
устройством для измерения вакуума может служить стеклянная трубка, показанная
на рис.3.6 в двух вариантах. Вакуум в
жидкости А можно измерять при помощи U-образной трубки (см. рисунок справа) или перевернутой U-образной трубки, один конец
которой опущен в сосуд с жидкостью (см. рисунок слева).
Для измерения
давления жидкостей и газов в лабораторных условиях помимо пьезометра пользуются
жидкостными и механическими манометрами.
На рис. 3.7
показаны схемы жидкостных манометров. Так называемый U-образный манометр (рис.3.7а)
представляет собой изогнутую стеклянную трубку, содержащую ртуть. При измерении
небольших давлений газа вместо ртути применяют спирт, воду и иногда тетрабромэтан
(δ = 2,95). При измерении давления в сосуде т.М, если сосуд заполнен
другой жидкостью(не ртутью), то следует учитывать высоту расположения манометра
над точкой М.
Избыточное
давление в точке М
Рм = h1ρ1g + h2ρ2g.
Чашечный
манометр (рис. 3.7б) удобнее описанного выше тем, что при пользовании им
необходимо фиксировать положение лишь одного уровня жидкости, при достаточно
большом диаметре чашки по сравнению с диаметром трубки уровень жидкости в чашке
можно считать неизменным.
Абсолютное
давление на уровне шкалы прибора 2 определяется по формуле
Рабс = Рат + hρg.
Для измерения
разности давлений в двух точках служат дифференциальные манометры простейшим из
которых является U-образный
манометр (рис.3.7в). Если при помощи такого манометра, обычно заполняемого
ртутью, измерена разность давлений Р1 и P2 в жидкости плотностью
ρ, которая полностью заполняет соединительные трубки, то
Р1-Р2= hg(ρрт – ρ).
Для измерения
малых перепадов давления воды применяют двухжидкостный микроманометр, представляющий
собой перевернутую U– образную трубку с маслом или керосином в
вёрхней части (рис.3.7г). Для этого случая
Р1-Р2= hg(ρ2 – ρ1).
Для измерения
давлений более 0,2—0,3 МПа применяют механические пружинные или мембранные манометры.
Принцип их действия основан на деформации полой пружины или мембраны под действием
измеряемого давления. Через механизм эта деформация передается стрелке, которая
показывает величину измеряемого давления на циферблате.
Применяют также
и электрические манометры. В качестве чувствительного элемента (датчика) в
электроманометре используют мембрану или цилиндр, на который наклеиваются
тензодатчики. Под действием измеряемого давления мембрана деформируется и через
передаточный механизм перемещает движок потенциометра, который вместе с
указателем включен в электрическую схему.
