Как найти плечо пары сил

Содержание:

1. Теория пар сил
2. Силы, направленные в одну сторону
3. Силы направлены в противоположные стороны и различные по модулю
4. Пара сил и ее момент
5. Эквивалентность пары сил
6. Добавление пар сил
7. Условия равновесия пар сил
8. Момент силы относительно точки на оси. Момент пары сил
9. Момент силы относительно точки
10. Теорема о моменте равнодействующей системы сходящихся сил
11. Момент сил относительно оси
12. Момент пары сил и его свойства

Парой сил называется система двух равных по модулю, противоположных по направлению параллельных сил.

На странице -> решение задач по теоретической механике собраны решения задач и заданий с решёнными примерами по всем темам теоретической механики.

Теория пар сил

Пару сил в механике рассматривают как одно из основных понятий наряду с понятием силы.
Парой сил называют систему двух равных по модулю параллельных сил, направленных в противоположные стороны. Пара сил не составляет системы сил, эквивалентной нулю. Пару сил нельзя заменить одной силой, и, следовательно, она не имеет равнодействующей, а является такой системой сил, упростить которую нельзя. Каждая из сил, входящих в состав пары сил, имеет свойства обычных сил.

Пара сил, действующая на твердое тело, характеризуется, прежде всего, плоскостью действия. Плоскостью действия пары сил называют плоскость, в которой расположены силы пары.

Силы, направленные в одну сторону

Пусть в абсолютно твердого тела в точках А и В приложены две параллельные силы и направленные в одну сторону (рис. 4.1). Найдем их равнодействующую. Для этого в точках А и В к телу приложим две равные по величине и противоположные по направлению силы и, действующих по прямой АВ.

Поскольку , то согласно первой аксиомой статики , а согласно второй аксиомой . Добавляя попарно силы и , и , используя аксиому параллелограмма сил, получим:

 то есть 

 то есть 

Итак, 

Силы  и  не является параллельными лежат в одной плоскости, поэтому их линии
действия имеют точку пересечения А. Перенесем силы  и   вдоль их линий действия в эту точку. Получим силы

Сила – скользящий вектор, поэтому  Разложим теперь силу  на составляющие , а силу – на составляющие так, чтобы: 

Получим:

 

Поскольку силы  и  направлены по одной прямой в одну сторону, то их равнодействующая  cпрямована по той же прямой в том же направлении и ее величина равна сумме этих сил, то есть Учитывая (4.1), запишем Перенесем силу вдоль линии ее действия в точку С отрезка АВ. Получим силу Это означает, что сила – равнодействующая сил  

Найдем точку приложения равнодействующей сил и . С сходства одинаково заштрихованных треугольников запишем:

 и 

Поскольку, то, откуда, учитывая свойство пропорции, имеем

Итак, равнодействующая двух параллельных сил, направленных в одну сторону, параллельна этих сил, направленная в ту же сторону, что и составляющие силы; модуль
равнодействующей равна сумме модулей составляющих сил, а линия ее действия разделяет расстояние между точками приложения этих сил внутри на части, обратно
пропорциональны величинам этих сил.

Из изложенного следует, что произвольную силу можно разложить на две параллельные силы. Если то

Силы направлены в противоположные стороны и различные по модулю

Пусть параллельные силы  и направлены в разные стороны  и (рис. 4.2). 

Найдем равнодействующую сил и  Для этого разложим силу на две параллельные силы: , прилагаемую в точке В, принимая  и  , прилагаемую в точке С. Сила является равнодействующей сил и поэтому

Согласно  (4.3), откуда

Поскольку Но  поэтому  Следовательно, сила – равнодействующая сил  Из формулы (4.4) получим 

Равнодействующая двух параллельных, разных по модулю, противоположно направленных сил параллельная им и направлена в сторону большей силы; модуль равнодействующей равна разности модулей составляющих сил. Линия действия равнодействующей проходит через точку, лежащую вне отрезка АВ со стороны большей силы и разделяет расстояние между точками приложения сил внешне на отрезки, обратно пропорциональны величинам этих сил.

Пара сил и ее момент

Система двух равных по модулю, параллельных, противоположно направленных сил, линии действия которых не совпадают, называется парой сил.

Пусть к некоторому абсолютно твердого тела приложена пара сил (Рис. 4.3, а).
Согласно определению пары сил: 

Элементами пары есть силы, составляющие пару, плечо пары, плоскость действия пары.

Плечо пары – это кратчайшее расстояние между линиями действия сил пары, то есть длина перпендикуляра h, опущенного из любой точки линии действия одной из сил пары на линию действия второй силы (рис. 4.3, а). Поскольку сила -скользящий вектор, то силы в паре всегда можно разместить так, чтобы расстояние АВ между точками их приложения было плечом пары (Рис. 4.3, б).

Плоскость действия пары – это плоскость, в которой размещены силы пара. Она единственная, поскольку через две параллельные линии можно провести только одну
плоскость.

Как будет показано в § 5.3, пара сил не имеет равнодействующей.

Пара сил не является системой уравновешенных сил, ибо в первой аксиомой статики две равные по модулю и противоположны по направлению силы будут уравновешенной системой сил только тогда, когда имеют общую линию действия. Силы, составляющих пару, не имеют общей линии действия.

Пара сил, действующая на тело, пытается вращать его. По мере вращательного действия силы в статике, как известно, является момент. Следовательно, и действие пары сил на тело должна характеризоваться моментом. Докажем это с помощью следующей теоремы.

Теорема 4.1. Векторная сумма моментов сил пары относительно произвольного центра
(Точки) в пространстве является величиной постоянной для данной пары.

Доказательство. Пусть задано пару сил плечо которой h (рис. 4.4). Поскольку
действие пары на тело характеризуется вращательным эффектом, найдем сумму моментов сил пары относительно центра О, произвольно расположенного в пространстве.

Получим:

где – радиусы-векторы точек приложения сил и относительно центра О. С учетом формул (4.7) равенство (4.8) запишется так:

Здесь – радиус-вектор точки А, в которой приложено силу пары, относительно центра В, а потому Итак,

Известно, что вектор перпендикулярен плоскости векторов и , а его модуль 

Аналогично, учитывая, что , получим 

где вектор перпендикулярен плоскости векторов и , а модуль этого вектора 

Следовательно, сумма моментов сил пары относительно произвольного центра в пространстве не зависит от выбора этого центра и равен моменту одной из сил пары относительно точки приложения другой силы. Теорема доказана.

Эта сумма моментов характеризует вращательное действие пары сил на тело. Назовем ее вектор-моментом пары сил. Обозначим вектор-момент пары сил или просто. Итак, вектор-момент пары сил  равен векторному моменту одной силы пары относительно точки приложения другой силы данной пары, то есть

С доказательства теоремы следует, что момент пары сил является вектором. Определим его величину и направление.

Величина момента пары по формулам (4.10) – (4.14) равна произведения величины одной из сил пары на плечо пары: 

Вектор-момент пары сил направляется перпендикулярно к плоскости действия пары так, чтобы с его конца было видно попытки пары сил вращать тело против часовой стрелки (рис. 4.4).

Если на тело действует система пары сил, расположенных в одной плоскости, то вектор-моменты всех пар сил системы перпендикулярны этой плоскости. Итак, вектор-моменты такой системы пар является системой параллельных векторов, для составления которых достаточно знать их величины и знаки. Поэтому целесообразно ввести понятие алгебраического момента пары сил.

Алгебраическим моментом пары сил называется взятый со знаком «+» или «-» произведение одной из сил пары на плечо пары: 

Алгебраический момент пары сил считаем положительным, если пара сил пытается вращать тело против часовой стрелки (рис. 4.5, а) и отрицательным, если пара сил пытается вращать тело по часовой стрелке (рис. 4.5, б). Алгебраические моменты пар сил на рисунках показывают дуговыми стрелками.

Эквивалентность пары сил

Рассмотрим теоремы, из которых вытекают основные свойства пары сил, которые предоставят нам возможность выполнять определенные действия над ними.

Теорема 4.2. Действие пары сил на тело не изменится при произвольном переносе этой пары в плоскости ее действия.

Доказательство. Пусть к некоторому телу приложена пара сил плечо которой АВ = h и расположенной в плоскости П (рис. 4.6). Возьмем произвольную точку С в плоскости П и отложим от нее под произвольным углом отрезок СD = h (рис. 4.7). В точках С и D приложим к телу две системы уравновешенных сили размещенных в плоскости П, линии действия которых параллельны.

Силы выбираем так, чтобы

Согласно второй аксиомой статики

Перенесем силы и силы вдоль линий их действия в точки пересечения (рис. 4.7). Пользуясь аксиомой параллелограмма сил, заменим системы сил и  из них равнодействующимии 

Учитывая формулы (4.7) и (4.17), получим 

Поскольку фигура является ромбом, то – биссектриса углов
и  Согласно с  равенством (4.19) параллелограммы, построенные на силах и – также ромбы. Поэтому их диагонали и является биссектрисами указанных углов, потому что две стороны каждого из этих ромбов совпадают со сторонами ромба Отсюда следует, что силы и имеют одну линию действия, которая совпадает с диагональю Учитывая формулу (4.20) и первую аксиому статики, делаем вывод, что силы и уравновешиваются. Итак, система сил и ее можно отбросить, то есть 

Это означает согласно формуле (4.18), заданной паре сил эквивалентна паре сил .

Покажем, что величина и направление векторов-моментов пар сил и совпадают. Действительно, величина момента заданной пары сил а знак (как видно из рис. 4.6) – положительный. Величина момента эквивалентной пары с учетом равенств (4.17).

Из рис. 4.8 видно, что знак момента также положительный, то естьСледовательно, можно считать, что полученная пара сил не что иное, как пара сил которая перенесена из исходного положения ее плеча АВ в положение плеча СD, и этот перенос не изменил кинематического состояния тела. Теорема доказана.

Теорема 4.3. Действие пары сил на твердое тело не изменится, если перенести эту пару в плоскость, параллельную плоскости ее действия.

Доказательство. Пусть на некоторое твердое тело действует пара сил с плечом АВ = h, которая размещена в плоскости (рис. 4.9, а).

Выберем в теле плоскость  параллельную плоскости . В плоскости возьмем точки С и D так, чтобы и 

Приложим к телу в точках С и D две системы уравновешенных сил  линии действия которых параллельны. Эти силы размещены в плоскости   и удовлетворяют условию (4.17), а следовательно,

Проведем отрезки АС и ВD, точкой пересечения которых есть точка А.

Поскольку  и  то ABCD – параллелограмм с диагоналями АС и BD, а потому

Добавим попарно силы и  , и Они параллельны и равны по модулю, поэтому их равнодействующая и будут приложены в точке О пересечения диагоналей параллелограмма АВСD (рис. 4.9, б).

Равнодействующая силы и равны по модулю и направлены в противоположные
стороны. Итак, система сил уравновешена, то есть 

и можно записать 

Сравнивая соотношения (4.21) и (4.22), получим  Это означает, что воздействие на тело пар сил и одинакова.  Легко показать, что вектор-моменты этих пар сил равны. Действительно, учитывая формулу (4.17), имеем:

Вектор-моменты и направлены перпендикулярно плоскостям и в одно и ту же сторону. Таким образом,, а следовательно, .
Теорема доказана.

Теорема 4.4. Действие пары на тело не изменится, если изменить силы и плечо пары, оставляя неизменным ее вектор-момент.

Доказательство. Пусть к телу приложена пара сил с плечом АВ = h, размещена в плоскости П (рис. 4.10).

Приложим к телу в точках А и В две силы , действующих по прямой АВ. Это означает, что , а 

За аксиомой параллелограмма сил найдем равнодействующие систем сил и  

Учитывая, что и  получим 

Итак, . Это означает, что линии действия сил и параллельные, то есть
силы , образуют пару сил, которая лежит в плоскости П. Итак, учитывая формулу (4.23), получим 

Плечо новой пары  Величина момента заданной пары сил, а полученной пары Из рис. 4.10
видно, что поскольку  находим , а с получаем  Тогда или  Очевидно, что знаки моментов и также совпадают. Итак, изменив силу и плечо заданной пары сил, оставив неизменным ее вектор-момент, получили эквивалентную пару сил. Теорема доказана.

Из доказанных теорем следует:
1) пары эквивалентны, если равны их векторы-моменты;
2) вектор-момент пары сил является вектором свободным. Это означает, что его можно приложить в произвольной точке твердого тела.
Сформулированы три теоремы можно объединить в одну теорему: пары сил являются эквивалентными, если равны их векторы-моменты.
Из всего сказанного можно сделать вывод, что вектор-момент пары сил является полной характеристикой статическому воздействию пары на твердое тело. Поэтому действия над парами сил можно заменить эквивалентными операциями над их векторами-моментами.

Добавление пар сил

1. Геометрическое определение момента результирующей пары сил
Установим правило сложения пар сил, лежащих в плоскостях, которые пересекаются. Это правило вытекает из следующей теоремы.

Теорема 4.5. Две пары сил, которые лежат в плоскостях, пересекающихся эквивалентны одной паре, вектор-момент которой равен геометрической сумме векторов-моментов данных пар.

Доказательство. Пусть пары сил и  размещены соответственно в плоскостях П1  и П2, пересекающихся (рис. 4.11).

Пользуясь теоремой 4.4, приведем обе пары к плечу АВ, размещенного на линии пересечения плоскостей П1   и П2 , то есть 

При этом должны выполняться равенства

 и 

Добавим согласно аксиоме параллелограмма силы, приложенные в точках А и В. Получим  и . Принимая во внимание, что  и   будем иметь . Итак, система пари  эквивалентна одной паре Найдем вектор – момент этой пары:

Теорема доказана.

Аналогично можно добавить n пар сил в пространстве. В результате получим одну пару сил, вектор-момент которой равен векторной сумме векторивмоментив составляющих пар сил, а именно:

2. Аналитическое определение момента результирующей пары сил
Спроектируем равенство (4.25) на оси прямоугольной декартовой системы координат и используем теорему о проекции суммарного вектора на ось. Получим проекции момента результирующей пары сил на оси координат:

где , – проекции вектора момента результирующей пары на соответствующие оси координат; , – проекции вектора момента
и-й пары на оси выбранной системы координат.

Тогда величина вектора момента пары 

а направление его найдем по формулам: 

Известно (§ 4.2), что вектор-моменты пар, размещенных в одной плоскости, есть коллинеарными и поэтому добавляются алгебраически. Итак, момент результирующей
пары плоской системы пар равна сумме алгебраических моментов составляющих пар

Условия равновесия пар сил

1. Геометрическое условие равновесия пространственной системы пар сил

Пусть на тело действует n пар сил, произвольно расположенных в пространстве, вектори-моменты которых равны

В § 4.4 было доказано, что такая система пар сил эквивалентна одной паре сил, вектор-момент которой определяется формулой (4.25). очевидно, что тело под действием системы пар сил остается в равновесии, если вектор-момент результирующей пары будет равняться нулю 

Это условие равновесия, учитывая формулу (4.25), запишем в виде 

Формула (4.29) является геометрической условием равновесия пространственной системы пар, которую можно сформулировать так: пространственная система пар сил будет
находиться в равновесии тогда и только тогда, когда вектор-момент результирующей пары или геометрическая сумма векторов-моментов составляющих пар будет равняться нулю.

2. Аналитические условия равновесия пространственной системы пар сил

Из условия (4.29), учитывая формулу (4.26), получаем, что в случае равновесия пространственной системы пар сил то есть 

Формулы (4.30) являются аналитическими условиями равновесия пространственной системы пар сил, которые формулируются так: пространственная система пар сил будет
находиться в равновесии тогда и только тогда, когда алгебраические суммы проекций
векторов-моментов составляющих пар на три взаимно перпендикулярные оси координат будут равны нулю.

3. Условие равновесия плоской системы пар сил

Условие равновесия плоской системы пар сил получаем из равенства (4.28).
Плоская система пар сил будет находиться в равновесии тогда и только тогда, когда сумма алгебраических моментов составляющих пар сил будет равняться нулю:

Условие равновесия плоской системы пар можно получить также из условий равновесия (4.30).

Действительно, пусть система пар сил размещена в координатной плоскости . Тогда вектор-моменты всех пар сил данной системы перпендикулярны плоскости , то есть или . Отсюда получим такое условие равновесия

Поскольку , то условия равновесия (4.32) и (4.31) эквивалентны для системы пар сил, расположенных в плоскости .

Момент силы относительно точки на оси. Момент пары сил

Парой сил называется система двух сил, равных по модулю, параллельных и направленных в разные стороны, приложенных к телу в двух разных точках.

Момент силы относительно точки

Моментом силы относительно точки (Центра) (рис. 2.1) называется вектор, который  равен векторному произведению радиуса- вектора , проведенного из центра в точку приложения силы, на вектор

                                                                                                      (2.1)

Модуль этого векторного произведения:

                                                                                                    (2.2)

Опустим перпендикуляр из точки на линию действия силы . Длину этого перпендикуляра назовем плечом силы относительно точки . Тогда (2.2) запишем в виде:

                                                                                                      (2.3)

Итак, момент силы относительно центра  численно равен произведению модуля силы на
плечо, и направленный перпендикулярно к плоскости, проходящей через точку и линию действия силы, в ту сторону, откуда “вращение” тела под действием силы вокруг точки (или самый короткий поворот вектора направлению вектора ) видит наблюдатель, находящийся на конце вектора-момента, таким, что происходит против часовой стрелки (рис 2.2).

Очевидно, момент силы относительно точки имеет все свойства векторного произведения.  Из формулы (2.1) можно найти проекции вектора на координатные оси. Как известно из векторной алгебры,
                                                                                                         (2.4)

Раскрывая этот определитель по элементам первой строки и раскладывая вектор   на составляющие    на осях координат, получим

                                                                                                     (2.5)

Сравнивая левую и правую части равенства (2.5), имеем

                                                                                                     (2.6)

Модуль, и направление момента силы относительно точки можно определить еще и так:

Заметим, что формулы (2.6) легко получить, пользуясь правилом циклической
 перестановки индексов. 
 По определению момента силы относительно точки имеем:
 1) если переместить силу вдоль линии ее действия, то момент силы относительно точки не изменится;
 2) момент силы относительно точки всегда равен нулю, когда линия действия силы проходит через эту точку (в этом случае плече равно нулю),
 3) момент силы относительно точки численно равен удвоенной площади треугольника  (Рис. 2.3), построенного на силе и центре момента (О).

Теорема о моменте равнодействующей системы сходящихся сил

Теорема Вариньона. Момент равнодействующей сходящейся системы сил относительно произвольного центра равен векторной (геометрической) сумме моментов составляющих сил относительно того самого центра:

                                                                                                   (2.8)

Доказательство. Пусть в точке А пересекаются линии действия системы сходящихся сил
(рис. 2.4, а). Обозначим через  радиус-вектор, проведенный из точки О в точку А. Равнодействующую заданной системы найдем, построив многоугольник сил
(рис. 2.4, б). Тогда по определению момента силы относительно точки О
получим: 
                                                                                                  (2.9)

что и требовалось доказать.

 Если силы и точка О размещены в одной плоскости, то их моменты перпендикулярны этой плоскости и лежат на одной прямой. Поэтому момент равнодействующей такой системы сил равен алгебраической сумме моментов составляющих сил относительно этой
точки.

Момент сил относительно оси

Моментом силы относительно оси называется проекция на эту ось момента силы относительно любой точки, лежащей на этой оси (рис. 2.5).
 Из этого определения следует, что моменты сил относительно координатных осей вычисляются по формулам (2.6). Эти формулы, в частности, показывают, что момент силы
относительно оси не зависит от выбора точки на оси.

При решении конкретных задач моменты сил относительно осей удобно вычислять более наглядным способом (рис. 2.6) по следующему правилу.
 1. Проводим произвольную плоскость перпендикулярную оси и находим точку
пересечения этой плоскости с осью.
 2. Проектируем силу на указанную плоскость.
 3. Вычисляем момент проекции , силы на эту плоскость относительно точки О:

При этом момент силы относительно оси считается положительным, если наблюдатель видит со стороны положительного направления оси , что сила пытается повернуть тело вокруг оси против  часовой стрелки.
 Как видно из рис. 2.6, численное значение момента силы относительно оси можно выразить удвоенной площадью треугольника который лежит в плоскости 

Из определения момента силы относительно оси следует, что он равен нулю, если линия действия силы и ось лежат в одной плоскости.
 Пример 1.  Сила   приложена в точке А с координатами (2; 3,4) и составляет
с осью угол  , с осью – угол , а с осью – угол . При этом
 Вычислить момент этой силы относительно оси
 Решение.

По формулам (2.6), есть

 для определения  предварительно нужно найти 
Известно, что  откуда 

или 

Если  то Тогда, 

Если  то  Тогда, 

Момент пары сил и его свойства

Парой сил называется система двух равных по величине сил . параллельных между собой, что направлены в противоположные стороны вдоль несовпадающих линий действия и приложенные к одному телу (рис. 2.7, а). Плоскость называется плоскостью действия пары сил, или плоскостью пары. Плечом пары    называется самое короткое расстояние между линиями действия сил пары.  

Определим, чему равна сумма моментов сил, составляющих пар относительно произвольной точки. 

Пусть О – произвольная точка пространства (Рис. 2.7, б), a – силы, составляющие пару и приложенные соответственно в точках А и В. Пусть Из определения момента силы относительно точки имеем:

                                                                                            (2.10)

Полученная векторная сумма не зависит от положение точки , в отношении которой вычисляются моменты, а определяется лишь точками приложения сил, составляющих пару.
Векторное произведение называется моментом пары сил и обозначается
Модуль момента пары сил равен произведению модуля одной из сил пары на
плечо пары.
 Как видим, момент пары направленный перпендикулярно к плоскости действия пары в ту
сторону, откуда “вращение” пары происходит против часовой стрелки.

Итак, момент пары сил – вектор свободный и математически определен в виде

                                                                                                       (2.11)

Ниже показано, что момент пары полностью определяет статическое действие пары сил на твердое тело, то есть полной характеристикой механического воздействия пары сил на это тело. Из определения момента пары сил и аксиомы I о двух силах следует, что пара сил является уравновешенной системой  (система сил, эквивалентная нулю) тогда и только тогда, когда момент пары равна нулю. Другие свойства пары сил определяются следующими теоремами.

 Теорема 1. Не меняя действия пары сил на твердое тело, его можно переносить и произвольно вращать в плоскости действия, изменяя величину силы, входящей в нее, и длину плеча так, чтобы момент пары оставался неизменным.

Доказательство. Пусть задано пару сил и с плечом . В плоскости действия этой пары выберем произвольный отрезок (рис. 2.8, а). В точках с и d этого отрезка
на линиях, перпендикулярные к нему, приложим соответственно две системы сил
 и  каждая из которых эквивалентна нулю. Причем Продолжим линии действия сил и к пересечению их с линиями действия и  сил   Полученные точки пересечения обозначим через
Перенесем теперь силы и  а также силы и как скользящие векторы в точки  и    Пусть – равнодействующая сходящихся сил и , приложенных в точке, а  равнодействующая  сходящихся сил и приложенных в точке  Понятно, что система сил эквивалентна нулю, поскольку по построению силы и   равны по величине, направлены в противоположные стороны и приложенные к концам диагонали параллелограмма   Итак, систему  можно отбросить, не нарушая состояния тела. Таким образом, пару сил  которая осталась, эквивалентна заданной паре сил

Покажем, что при указанном перемещении пары сил можно изменять  величину
силы, входящей в нее, и длину плеча, о чем говорится в теореме. Для этого рассмотрим исходную пару сил (рис. 2.8, б).
Приложим к точкам а и b систему сил  эквивалентную нулю. Пусть и 
равнодействующие сходящихся систему  сил и ,  приложенных соответственно в точках а и Ь. Тогда система сил эквивалентна системе сил а следовательно, паре сил Момент пары сил , равен  а момент пары сил  равна . Легко убедиться, что алгебраические значения этих моментов одинаковы. Кроме того, из рис. 2.8, а видно, что направления вращений, создаваемых парами, совпадают. Итак, моменты пар сил  и равны между собой. Теорема доказана.

Теорема 2. Две пары сил, которые лежат в одной или параллельных плоскостях и имеют одинаковые по величине, но противоположные по направлению моменты, составляют систему пар сил, эквивалентную нулю.

Доказательство. Пусть в плоскости заданы две пары сил и , в которых одинаковые  алгебраические значения моментов, но противоположные направления вращений, создаваемых этими парами. По теореме 1, преобразуем пару сил так, чтобы эти пары имели общие точки приложения сил, которые составляют пары (рис. 2.9). Из рисунка и условия видим, что мы получили систему сил эквивалентную нулю. Итак, система с двух пар и эквивалентна нулю. Моменты этих пар соответственно равны:

                                                                                                  (2.12)

С другой стороны, сумма моментов всех сил, которые составляют эти пары, определяется выражением:

                                                                                                  (2.13)

которое является суммой моментов составляющих пар, равных нулю. Следовательно, эта система двух пар сил эквивалентна нулю.

Поскольку момент пары сил – вектор свободный, то доказанные теоремы справедливы также для случая пар сил, лежащих в параллельных плоскостях.
 Из доказанных теорем следует вывод об эквивалентности двух пар сил, имеющих геометрически одинаковые моменты.
 Кроме того, эти теоремы позволяют установить правило составления пар сил, которые лежат не только в параллельных плоскостях, но и в тех, которые пересекаются.
 Так, если задан систему n пар  то она может быть заменена одной, эквивалентной заданной системе пар – результирующей парой. Причем момент результирующей пары  равен векторной (геометрической) сумме моментов составляющих пар:

                                                                                                    (2.14)

Отметим, что пару сил нельзя заменить одной силой, которая была бы эквивалентна по действию на твердое тело двум равным по величиной, параллельным и противоположно направленным силам. Действительно, если предположить, что пара сил эквивалентна некоторой силе , то через их эквивалентность момент пары сил и момент силы  относительно произвольной точки, должны быть одинаковыми. Выбрав эту точку на линии действия силы , мы приходим к противоречию, поскольку момент пары сил остается без изменений, он не зависит от выбора центра, а момент силы равен нулю. Этим доказывается приведенное утверждение.

Итак, пара сил, действующих на твердое тело, образует новый самостоятельный элемент статики, который вместе с силой составляет важное понятия механики. Основные свойства этого элемента и основные преобразования, которым он подлежит, вполне устанавливаются доказанными теоремами о парах.
 Эти свойства и превращения будут выглядеть так:

1) пару сил можно переносить в плоскости ее действия, в том числе и вращать на любой угол;
 2) пару сил можно переносить в любую плоскость, параллельную плоскости действия этой пары;
 3) можно изменять силы, образующие пару и плечо, не меняя момента пары;
 4) несколько пар сил, произвольно расположенных в пространстве, можно заменить одной парой, момент которой равен геометрической сумме моментов составляющих пар.
 Из изложенного в главах 1 и 2 приходим к такому важному выводу: механическое влияние в статике характеризуется тремя типами векторов: силой – скользящим вектором, моментом силы относительно точки – приложенным вектором и парой сил – свободным вектором.

Услуги по теоретической механике:

1. Заказать теоретическую механику
2. Помощь по теоретической механике
3. Заказать контрольную работу по теоретической механике

Учебные лекции:

1. Статика
2. Система сходящихся сил
3. Момент силы
4. Произвольная система сил
5. Плоская произвольная система сил
6. Трение
7. Расчет ферм
8. Расчет усилий в стержнях фермы
9. Пространственная система сил
10. Произвольная пространственная система сил
11. Плоская система сходящихся сил
12. Пространственная система сходящихся сил
13. Равновесие тела под действием пространственной системы сил
14. Естественный способ задания движения точки
15. Центр параллельных сил
16. Параллельные силы
17. Система произвольно расположенных сил
18. Сосредоточенные силы и распределенные нагрузки
19. Кинематика
20. Кинематика твердого тела
21. Движения твердого тела
22. Динамика материальной точки
23. Динамика механической системы
24. Динамика плоского движения твердого тела
25. Динамика относительного движения материальной точки
26. Динамика твердого тела
27. Кинематика простейших движений твердого тела
28. Общее уравнение динамики
29. Работа и мощность силы
30. Обратная задача динамики
31. Поступательное и вращательное движение твердого тела
32. Плоскопараллельное (плоское) движение твёрдого тела
33. Сферическое движение твёрдого тела
34. Движение свободного твердого тела
35. Сложное движение твердого тела
36. Сложное движение точки
37. Плоское движение тела
38. Статика твердого тела
39. Равновесие составной конструкции
40. Равновесие с учетом сил трения
41. Центр масс
42. Колебания материальной точки
43. Относительное движение материальной точки
44. Статические инварианты
45. Дифференциальные уравнения движения точки под действием центральной силы и их анализ
46. Динамика системы материальных точек
47. Общие теоремы динамики
48. Теорема об изменении кинетической энергии
49. Теорема о конечном перемещении плоской фигуры
50. Потенциальное силовое поле
51. Метод кинетостатики
52. Вращения твердого тела вокруг неподвижной точки

Плоская система сил

Система сил, действующих на плоскости, называется плоской системой сил. Особенностью плоской системы сил заключается в том, что линии действия этих сил уже не пересекаются в одной точке.

Одним из важнейших понятий плоской системы сил является понятие пары сил.

Пара сил

 Парой сил называется система двух, равных по модулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил, действующих на абсолютно твердое тело.

Пара сил может быть обозначена как . Плечом пары сил называется длина перпендикуляра, проведенного к линиям действия сил, составляющих пару.

Согласно аксиоме №1 пара сил не находится в равновесии и не имеет равнодействующую.

Момент пары сил. Моментом пары сил является сумма моментов сил составляющих пару относительно произвольного центра  .

Вычисление алгебраического момента пары сил. Для вычисления алгебраического момента пары сил, удобно воспользоваться результатом следующей теоремы.

Теорема. Алгебраическая сумма моментов сил, составляющих пару, относительно любого центра, лежащего в плоскости действия пары сил не зависит от выбора этого центра. Момент пары сил равен произведению одной из сил, составляющих пару на плечо пары.

 Доказательство.

Пусть в плоскости  действует пара сил, как показано на рис.С.24.

Обозначим плечо силы  относительно центра буквой . Тогда плечо силы относительно центра будет равно величине , где является плечом пары сил.

 

 

Тогда, согласно определению алгебраического момента пары сил и в соответствии с правилом знаков для момента силы относительно центра  можно записать

                                                     (С.7)

Таким образом, алгебраический момент пары сил не зависит от расстояния до центра  и равен произведению модуля силы  на плечо пары.

Что и требовалось доказать.

В дальнейшем необходимо рассмотреть следующие теоремы, выражающие основные свойства пар сил и устанавливающие условие эквивалентности двух пар сил.

Теорема. Две пары сил, лежащие в одной плоскости и имеющие численно равные моменты и одинаковое направление вращения, эквивалентны.

Доказательство.

Пусть на абсолютно твердое тело действует пара сил , причем . Будем считать, что сила приложена в точке , а сила  приложена в точке (рис.С.25).

Доказательство теоремы проведем в несколько этапов.

1.     Проведем прямую линию  , соединяющую точки и , а также параллельные прямые  и , являющиеся линиями действия сил и .

2.     Проведем две произвольные параллельные прямые  и , проходящие соответственно через точки   и .

3.     Разложим силу  по направлениям ,  а силу по направлениям  (рис.С.26).

 

 Получим   и    .

4.   Согласно теореме Вариньона

Причем , так как линия действия силы (линия ) проходит через точку .

Таким образом, .

Аналогичным образом получаем, что .

Из последних формул следует, что момент пары сил эквивалентен моменту пары сил .  Что и требовалось доказать.

Из доказанной теоремы вытекают два важных следствия.

Следствие 1. У данной пары сил, не изменяя оказываемого действия, можно менять величину и направление сил, а также длину плеча, сохраняя при этом величину момента силы.

Следствие 2. Данную пару сил, не  изменяя оказываемого действия, можно переносить куда угодно в плоскости действия пары. Следовательно, действие пары на тело не зависит от положения пары в ее плоскости. Таким образом, момент пары является свободным вектором!

 Теперь необходимо разобраться со следующей  важной проблемой. Можно ли, не меняя оказываемого действия, переносить силу, приложенную к заданной точке абсолютно твердого тела параллельно самой себе в любую другую точку ? 

 На этот вопрос отвечает следующая теорема.

Пара сил

1.
Пара сил
– система двух сил, приложенных к телу
в двух разных точках:

–
равных по модулю

–
параллельных

–
противоположно направленных

2.
Плечо пары сил
– кратчайшее
расстояние между линиями действия сил
пары.

Момент пары сил

Момент
пары сил
– произведение модуля любой силы на
плечо пары (модуль силы х плечо)

Свойства пары сил

1.
Сумма проекций на любую ось сил пары
равна нулю

F₂cosα
– F₁cosα
= 0

2.
Сумма моментов сил пары относительно
любой точки плоскости равна моменту
пары.

mom_o()
= – F₁d
= – Fd

mom_o()
= + F₂l
= +Fl

mom_o()
+ mom_o()
= – Fd
+ Fl
= – F(d-l)
= –
Fh

Следовательно,
пару сил
нельзя заменить
равнодействующей.

Самостоятельная
работа
обучающегося
по
теме
1.3. (1 час
– все)

1.
Составить
глоссарий
основных
понятий
по
теме
«Пара
сил»
– арх,
‘эзс
– 1 час

1.
Решение
задач
на
определение
моментов
сил
относительно
точки:
авто
– 1час

Тема 1.4. Плоская система произвольно расположенных сил

–
(4 час
арх,
2час
авто,
эзс)

Основные понятия

1.
Плоская система сил
– система сил, линии действия которых
лежат в одной плоскости.

2.
На плоскости могут быть приложены силы:

А)
произвольно расположенные;

Б)
пары сил;

В)
силы, сходящиеся в одной точке.

3.
Плоская система произвольно расположенных
сил – все силы или
линии их действия не пересекаются в
одной точке.

Приведение плоской системы сил к заданному центру

1.
Пусть на
твёрдое тело действует
система сил

2. Приложим
в точке Опо 2 уравновешенные силы:

А) одна равна
и параллельна заданной:

Б) другая
сила равна заданной, но противоположно
направлена

3. В итоге
на тело действует:

А) система
сходящихся сил

Б) система
пар сил с моментами

4.
Систему сходящихся
сил заменяем
равнодействующей

Или
в соответствии с тем, что
и т.д.

5. В соответствии
со вторым свойством пары сил найдём
алгебраическую сумму моментов всех пар

М_о
=m₁+m₂+ …+m_n

Лемма Пуансо

1. В результате
произвольную плоскую систему
сил можно заменить:

– одной
силой, равной геометрической сумме
всех сил, приложенных в произвольно
выбранном центре и

– моментом,равным алгебраической сумме моментов
присоединенных пар

2. Принятые
определения:

А) точка о –
центр приведения

Б) главный
вектор– векторR, равный
геометрической сумме всех сил. Его
значение не зависит от выбора центра
приведения.

В) главный
момент– момент М_О, равный
алгебраической сумме моментов
присоединённых пар. Его значение зависит
от выбора центра приведения (величина
плеча будет меняться).

Частные случаи приведения

1. R₀=0,M₀≠0 –
система эквивалентна паре
сил с моментом, равным
главному моменту системы, который в
этом случае не зависит от выбора центра
приведения;

2.
R₀≠0,M₀=0 –
система эквивалентна равнодействующей R.
Главный вектор в
данном случае – является равнодействующей.

3.
R₀≠0,M₀≠0 –
система эквивалентна равнодействующей R,
приложенной в новом
центре приведения, расположенном от
прежнего на расстоянии d
= М_оR

4.
R=0,M₀=0 –
плоская система сил находится в
равновесии;

Теорема
Вариньона (о моменте равнодействующей
плоской системы сил)

Момент
равнодействующей плоской системы сил
относительно произвольного центра О
равен алгебраической сумме моментов
всех сил системы относительно этого
центра.

Аналитические
уравнения равновесия плоской системы
сил

1. Условие равновесия выражается тремя
   уравнениями – основные уравнения
   равновесия:

2. Варианты записи уравнений равновесия
– в зависимости от расположения сил

или

Класссификация нагрузок

1. Сосредоточенная

2. Распределённая: по линии, по поверхности,
   по объёму

3. Изгибающий момент

Балочные системы

1. Объект решения задач статики – балки
(или балочные системы)

2. Балка – деталь в виде прямого бруса
с опорами в двух (или более) точках.

Виды
опор

1.
Шарнирно-подвижная: вращение вокруг
своей оси (шарнир) + поступательное
перемещение (подвижная)

2.
Шарнирно-неподвижная: вращение вокруг
своей оси (шарнир)

3. Жёсткая
заделка(защемление): препятствует
любому перемещению.

Решение
задач на определение опорных реакций

С
помощью трёх уравнений равновесия
определяют реакции опор (если число
реакций связи не превышает трёх):

1.
Показать нагрузки

2.
Обозначают нагрузки

3.
Освобождаются от опор и заменяют их
действие на балку реакциями

4.
Составляют уравнение равновесия

5.
Решают уравнения равновесия и определяют
из них опорные реакции

6.
Проверка решения

Определение
усилий в стержнях плоских ферм –
вырезанием узлов

1. Аналитический
способ

2. Графический
способ – построением диаграммы Максвелла
– Кремоны

Элементы
теории трения

ТЕМА
1.5. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ТРЕНИЯ
(авто – 1 час)

Самостоятельная
работа обучающегося (авто
– 1час)

1.
Решение задач по индивидуальным заданиям

1. Понятие
о трении

Сила трения
возникает при соприкосновении тел и
препятствует передвижению одного тела
по поверхности другого.

2. Виды сил
трения:

А) трение
скольжения

Б) трение
скольжения

3. Трение
скольжения– сопротивление, возникающее
при относительном перемещении одного
тела по поверхности другого.

4. Законы
трения:

А) Сила трения
F_трнаправлена в
сторону, противоположную относительной
скорости скольжения

Б) Сила трения
не зависит от площади контактирующих
поверхностей

В) Модуль
силы трения пропорционален нормальному
давлению (чем больше нормальное давление,
тем больше сила трения).

5. По рисунку:

А) сила тяжести
mg– вниз (чем большеmg,
тем больше опорная реакцияN(вектор)

Б) тело
движется вниз = сила трения направлена
вверх по наклонной плоскости

В) гладкая
поверхность = опорная реакция N(вектор) направлена перпендикулярна
плоскости

Г) по аксиоме
3 строим диагональ параллелограмма R(равнодействующая)

6. Виды сил
трения скольжения:

А) сила трения
при покое F_трf_oN

Б) сила трения
при движении F_трfN

N– сила нормального давления

f_o– коэффициент трения покоя

f– коэффициент трения скольжения –
зависит от скорости скольжения тел.

Оба коэффициента
зависят от материала и физического
состояния поверхностей

7. Трение
качения– сопротивление, возникающее
при качении одного тела к другому.

8. Виды
связей:

А) идеальные
(без трения)

Б) реальные
(с трением)

Самостоятельная
работа обучающихся – 3час эзс, 4час арх,

1.
Решить задачи по определению опорных
реакций для однопролётной балки по
вариантам

2.
Решить задачи на определение усилий в
стержнях фермы по вариантам

3.
Сравнить способы определения усилий,
сделать краткий анализ о преимуществах
и недостатках каждого метода – результат
оформить в виде таблицы

Авто
– 2час

1.
Выполнение расчётно­-графической
работы на определение опорных реакций
балочных систем

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #

Содержание:

Теория пар:

Пару сил в механике рассматривают как одно из основных понятий наряду, с понятием силы.

Что такое пара сил

Парой сил называют систему двух равных по модулю параллельных сил, направленных в противоположные стороны (рис. 24).

Пара сил не составляет системы сил, эквивалентной нулю.

Рис. 24

Рис. 25

Известно, что под действием пары сил свободное твердое тело выходит из равновесия. Обычно пару сил  прилагают к телу, которое должно вращаться, например к маховику вентиля при его закрывании и открывании (рис. 25). Поэтому пару сил нельзя заменить одной силой и, следовательно, она не имеет равнодействующей, а является такой системой сил, упростить которую нельзя. Каждая из сил, входящих в состав пары сил, имеет свойства обычных сил.

Рис. 26

Пара сил, действующая на твердое тело, характеризуется прежде всего плоскостью действия, аналогично тому, как сила характеризуется линией действия. Плоскостью действия пары сил называют плоскость, в которой расположены силы пары.

Для количественной характеристики действия пары сил на твердое тело и указания направления, в котором пара сил стремится вращать тело в плоскости действия, введем понятие алгебраического момента пары сил.

Алгебраическим моментом пары сил называют взятое со знаком плюс или минус произведение одной из сил пары на плечо пары сил.

Плечом пары сил называют кратчайшее расстояние между линиями действия сил пары (рис. 26).

Алгебраический момент пары обозначим  или . Согласно определению,

Алгебраический момент пары сил выражается в тех же единицах, что и алгебраический момент силы относительно точки.

Алгебраический момент пары сил имеет знак плюс, если пара сил стремится вращать тело против часовой стрелки, и знак минус, если пара сил стремится вращать тело по часовой стрелке.

Алгебраический момент пары сил не зависит от переноса сил пары вдоль своих линий действия и может быть равен нулю, если линии действия сил пары совпадают, т. е. в случае двух равных по модулю, но противоположных по направлению сил, действующих вдоль одной прямой. Такая система двух сил, как известно, эквивалентна нулю. Алгебраический момент пары сил численно равен площади параллелограмма, построенной на силах пары:

Теорема об эквивалентности двух пар сил, расположенных в одной плоскости

Докажем, что пары сил, расположенные в одной плоскости, по своему действию на тело отличаются одна от другой только алгебраическими моментами.

Две пары сил называют эквивалентными, если их действие на твердое тело одинаково при прочих равных условиях.

Докажем теперь следующую теорему об эквивалентности двух пар сил: пару сил, действующую на твердое тело, можно заменить другой парой сил, расположенной в той же плоскости действия и имеющей одинаковый с первой парой алгебраический момент. Иначе: две пары сил, расположенные в одной плоскости, эквивалентны, если они имеют одинаковые алгебраические моменты.

Пусть на твердое тело действует пара сил с алгебраическим моментом (рис. 27). Перенесем силу в точку , а силу  — в точку , проведем через точки и две любые параллельные прямые, пересекающие линии действия сил пары и лежащие, следовательно, в плоскости действия заданной пары сил. Соединив прямой точки и , разложим силы в точке  и  в точке по правилу параллелограмма, как указано на рис. 27. Тогда

Так как силы и образуют пару сил, то

и, следовательно,

Итак,

так как

следовательно, эту систему двух сил можно отбросить.

Рис. 27

Таким образом, заданную пару сил заменим другой парой сил . Докажем, что алгебраические моменты у этих пар сил одинаковы. Направление вращения у них одно и то же. Имеем

Но  так как эти треугольники имеют общее основание и равные высоты (их вершины расположены на общей прямой, параллельной основанию).

Таким образом, теорема доказана и можно сделать следующие выводы:

• а)    пару сил как жесткую фигуру можно как угодно поворачивать и переносить в ее плоскости действия;
• б)    у пары сил можно изменять плечо и силы, сохраняя при этом алгебраический момент пары и плоскость действия.

Эти операции над парами сил не изменяют их действия на твердое тело.

Теорема о переносе пары сил в параллельную плоскость

Действие пары сил на твердое тело не изменяется от переноса этой пары сил в параллельную плоскость (рис. 28).

Для доказательства этой теоремы к паре сил в точках и , где перпендикуляры, опущенные из точек  и плоскости , пересекаются параллельной ей  плоскостью , приложим две системы сил  и , каждая из которых эквивалентна нулю, т. е.

Выберем силы и так, чтобы они удовлетворяли условиям

Рис. 28

Сложим две равные и параллельные силы  и . Их равнодействующая параллельна этим силам, равна их сумме и приложена посередине отрезка в точке , так как складываются равные параллельные силы. Равнодействующая двух равных параллельных сил и тоже равна их сумме, параллельна им и приложена на середине отрезка , т. е. в точке , где пересекаются диагонали прямоугольника . Так как , то система сил эквивалентна нулю и ее можно отбросить.

Таким образом, пара сил эквивалентна такой же паре сил , но лежащей в другой, параллельной плоскости. Пару сил, не изменяя ее действия на твердое тело, можно перенести из одной плоскости в другую, параллельную ей.

Векторный момент пары сил

Пару сил, приложенную к твердому телу, можно охарактеризовать плоскостью действия, моментом пары сил и направлением вращения пары. Все эти элементы пары сил в пространстве можно выразить одной величиной — векторным моментом пары сил.

Векторным моментом пары сил назовем вектор, числовое значение которого равно произведению силы пары на ее плечо. Векторный момент пары сил направлен перпендикулярно плоскости действия пары сил так, чтобы с его направления можно было видеть стремление пары сил вращать тело против часовой стрелки. Векторный момент пары сил условимся временно прикладывать посередине отрезка, соединяющего точки приложения сил пары (рис. 29). Его можно прикладывать также, как будет доказано ниже, в любой точке тела, _на которое действует пара сил. Векторный момент пары сил обозначим или .

Согласно определению, числовое значение векторного момента пары сил  совпадает с модулем алгебраического момента пары сил и, следовательно,

где — плечо пары сил.

Векторный момент пары сил численно выражается площадью параллелограмма, построенного на силах пары:

Отметим простейшие свойства векторного момента пары сил: его числовое значение не зависит от переноса сил пары вдоль своих линий действия, и он может быть равен нулю, если одна из сторон параллелограмма превратится в точку, т. е. плечо пары или сила пары становится равной нулю.

Векторный момент пары сил можно выразить в виде векторного произведения двух векторов:

Действительно, 

но

и, следовательно,

что совпадает с модулем векторного момента пары сил.

Направления векторных произведений и перпендикулярны плоскости, где лежат сомножители векторных произведений, а следовательно, и плоскости действия пары сил. Они совпадают с направлением векторного момента пары сил .

Рис. 29

Эквивалентность пар сил

Сформулируем условия эквивалентности двух пар сил, используя наиболее общую характеристику пары сил — ее векторный момент.

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переносить в плоскости ее действия; действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к тому же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил, действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела; следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соединяющего точки приложения сил пары.

Итак, две пары сил, действующие на одно и то же твердое тело, эквивалентны, если они имеют одинаковые по модулю и направлению векторные моменты.

Теорема о сумме моментов сил пары

Сумма векторных моментов сил, входящих в состав пары, относительно любой точки не зависит от выбора точки и равна векторному моменту этой пары сил, т. е. для пары сил

где — любая точка (рис. 30).

Эту теорему докажем, вычисляя левую часть равенства (3):

так как для пары сил

Но  

и не зависит от выбора точки ; следовательно,

что на основании формулы (2) совпадает с векторным моментом пары сил . Таким образом,

Взяв за точку последовательно точки  и , по формуле (3) имеем

т. е. векторный момент пары сил равен векторному моменту одной из сил пары относительно точки приложения другой силы пары.

Эта теорема имеет важное значение при решении задач, когда надо вычислять сумму моментов сил пары относительно какой-либо точки. Для этого достаточно взять момент пары сил, что справедливо для любой точки.

Если моментная точка выбирается в плоскости действия сил пары как частный случай, справедлива теорема о сумме алгебраических моментов сил пары: сумма алгебраических моментов сил, входящих в состав пары сил, относительно точки, лежащей в плоскости действия пары сил, равна алгебраическому моменту пары сил и, следовательно, не зависит от выбора моментной точки, т. е.

Выбирая   и  за моментные точки, лежащие на линиях действия сил пары, получаем

т. е. алгебраический момент пары сил равен алгебраическому моменту одной из сил пары относительно точки, лежащей на линии действия другой силы этой пары.

Рис. 30

Сложение пар сил

Рассмотрим случай, когда пары сил не лежат в одной или параллельных плоскостях, а расположены в пересекающихся плоскостях. Докажем, что две пары сил, действующие на одно и то же тело и лежащие в пересекающихся плоскостях, можно заменить одной эквивалентной парой сил, векторный Момент которой равен сумме векторных моментов заданных пар сил.

Рис. 31

Пусть имеются две пары сил  и (рис.31), лежащие в пересекающихся плоскостях. Эти пары сил можно получить из пар сил, как угодно расположенных в пересекающихся плоскостях, путем параллельного переноса, поворота в плоскости действия и одновременного изменения плеч и сил пар. Сложим силы в точках и по правилу параллелограмма. После сложения получим две силы и :

R = Fi F2′> R’ = F+F’2.

Силы и составляют пару сил, так как они приложены в разных точках и как равнодействующие равных, но противоположных сил, образующих пары сил.

Итак, при сложении двух пар сил, лежащих в пересекающихся плоскостях, получается эквивалентная пара сил. Обозначим векторный момент пары сил . Тогда на основании формул (4) и (7)

Учитывая, что

где и — векторные моменты заданных пар сил  и , имеем

т. е. векторный момент эквивалентной пары сил равен сумме векторных моментов заданных пар.

• Заказать решение задач по теоретической механике

Таким образом, чтобы сложить две пары сил, лежащие в пересекающихся плоскостях, надо сложить их векторные моменты по правилу параллелограмма в какой-либо точке тела, например в точке  (рис. 31). Сложение пар сил, лежащих в одной плоскости или параллельных плоскостях, есть частный случай сложения пар сил в пересекающихся плоскостях, так как в этом случае их векторные моменты параллельны и, следовательно, векторное сложение перейдет в алгебраическое.

Последовательно применяя правило параллелограмма ко всем векторным моментам пар сил, можно любое количество пар сил в общем случае заменить одной парой сил, векторный момент которой равен сумме векторных моментов заданных пар сил:

Если это сложение выполнять графически, особенно когда векторные моменты пар сил находятся в одной плоскости, то векторный момент эквивалентной пары сил изобразится замыкающей векторного многоугольника, построенного из векторных моментов заданных пар сил.

Для пар сил, расположенных в одной плоскости, теорема об их сложении формулируется так: пары сил, действующие на твердое тело и расположенные в одной плоскости, можно привести к одной паре сил, алгебраический момент которой равен сумме алгебраических моментов составляющих пар сил, т. е.

Так же складываются пары сил, расположенные в параллельных плоскостях, так как их предварительно можно перенести в одну плоскость.

Рис. 32

Пример 1.

Определить векторный момент пары сил, которая получается при сложении двух пар сил с моментами и , действующих на одно и то же твердое тело. Пары сил расположены в пересекающихся плоскостях, двугранный угол между которыми равен .

Решение. Складываем по правилу параллелограмма векторные моменты заданных пар сил. Для модуля векторного момента эквивалентной пары сил имеем

так как угол между  и равен двугранному углу между плоскостями действия пар сил.

Пример 2.

Пары сил с моментами и противоположного направления вращения находятся в параллельных плоскостях. Пара, имеющая момент , расположена в перпендикулярной плоскости (рис. 32). Определить момент эквивалентной пары сил.

Решение. Сложим сначала алгебраически моменты пар сил, расположенных в параллельных плоскостях. Получим пару сил с моментом , так как моменты пар сил имеют противоположные знаки. Пару сил с моментом  сложим с парой сил, имеющей момент . Так как угол между и прямой, то момент эквивалентной пары

Условия равновесия пар сил

Если на твердое тело действуют пары сил, как угодно расположенные в пространстве, то эти пары сил можно заменить одной эквивалентной парой сил, векторный момент которой равен сумме векторных моментов заданных пар сил, т. е.

Векторный момент геометрически изображается замыкающей векторного многоугольника, построенного на векторных моментах заданных пар сил.

Для равновесия пар сил, действующих на твердое тело, необходимо и достаточно, чтобы модуль векторного момента эквивалентной пары сил был равен нулю или чтобы векторный многоугольник, построенный на векторных моментах заданных пар сил, был замкнут.

Итак, . Отсюда

Таким образом, для равновесия пар сил, приложенных к твердому телу, необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма проекций векторных моментов пар сил на каждую из трех координатных осей была равна нулю.

В общем случае пары сил можно уравновесить только парой сил и нельзя уравновесить одной силой или какой-либо другой системой сил, отличной от пары сил.

В том случае, когда пары сил действуют на твердое тело, находясь в одной плоскости, их можно заменить одной эквивалентной парой сил, алгебраический момент которой равен сумме алгебраических моментов составляющих пар сил:

Для равновесия таких пар сил необходимо и достаточно, чтобы алгебраический момент эквивалентной им пары сил был равен нулю, т. е. для равновесия пар сил, действующих на твердое тело в одной плоскости, необходимо и достаточно, чтобы сумма алгебраических моментов этих пар сил была равна нулю.

Если на твердое тело действуют только пары сил, лежащие в одной плоскости, то реакции опор, уравновешивающие заданные пары сил, составляют пару сил. Например, если одной из двух опор тела в его точке является катковая опора (рис. 33), а другой — неподвижный шарнир в точке , то направление реакции в шарнире противоположно направлению реакции в точке , так как эти реакции составляют пару сил. Реакция катковой опоры  перпендикулярна плоскости опоры катков и направлена вверх; следовательно, направлена параллельно вниз.

Величины этих реакций равны. Их можно найти приравняв момент пары сил опорных реакций сумме алгебраических моментов пар сил, действующих на тело. Таким образом,

Рис. 33

Теория пар, расположенных в одной плоскости

При сложении двух параллельных сил и , направленных в разные стороны (рис. 35), может оказаться, что ; в этом случае равнодействующая таких сил а ее точка приложения С, определяемая одним из равенств:

находится в бесконечности.

Поэтому силы и не могут быть заменены одной равнодействующей силой. Такая система двух равных параллельных сил Р и —Р, направленных в противоположные стороны, называется парой сил (рис. 37). Расстояние р между линиями действия сил Р и —Р называется плечом пары, а произведение одной из сил пары на плечо — моментом пары, который равен:

где знак плюс берется, если пара поворачивает плоскость чертежа по направлению против часовой стрелки, а знак минус — по часовой стрелке. Будем изображать пару так, чтобы начало каждой из сил совпадало с концами плеча пары (рис. 38).

Рис. 37.                                                 Рис. 38.       

Пары сил имеют следующие свойства:

1. Пару сил нельзя заменить равнодействующей силой, а следовательно, и уравновесить силой; действие пары определяется ее моментом.
2. Равновесие тела не нарушается при переносе пары в любое положение в ее плоскости.

Дана пара с плечом АВ (рис. 39). Пусть повернуто плечо пары АС. Прикладывая к точкам А и С четыре равные и взаимно уравновешивающиеся силы , перпендикулярные к АС, находим равнодействующие и сил и , а также и .

Рис. 39.

Равнодействующие Р и Р’ равны между собой и направлены по одной прямой, так как делят пополам углы соответствующих ромбов. На основании изложенного заключаем, что силы и , а также и попарно уравновешиваются. Удаляя их, поручаем пару с плечом АС, эквивалентную заданной паре. Этим мы доказали, что пару можно повернуть на любой угол. Отсюда делаем вывод, что пару можно также перенести в ее плоскости в любое положение, так как перенос пары можно осуществить рядом ее поворотов.

3. При изменении величин сил и длин плеч двух пар эти пары остаются статически эквивалентными, если их момент при этом сохраняет свою величину и знак.

Пусть дана пара с плечом АВ (рис. 40). Разлагаем силу на две силы и из которых приложена к точке А, a — к неизвестной пока точке С на прямой АВ. Так как и , то силы и , приложенные в точке A, заменяем силой . Отсюда следует, что пару мы заменили парой , эквивалентной данной, так как из равенств    и  заключаем, что моменты указанных пар равны между собой. Следовательно, две пары, лежащие в одной плоскости, эквивалентны, если они имеют равные моменты и одинаковое направление вращения.

Рис. 40.

4. Для пар, расположенных в равнодействующей пары равен алгебраической сумме моментов пар составляющих.

Рис. 41.

Если имеются, например, три пары (рис. 41) с неодинаковыми плечами, то, задавшись плечом р, одинаковым для всех пар, получаем силы пар, получаем силы пар равными .

Совместив затем плечи всех пар, получаем одну пару с силами . Момент этой пары равен:

.

Вообще, если имеется пар, то можем написать:

где —момент равнодействующей пары;

— моменты составляющих пар.

5. Пары, взаимно уравновешиваются, если алгебраическая сумма моментов их равна нулю.

Это следует из того, что при сложении сил в точках А и В (рис. 41) сумма их может оказаться равной нулю, а потому и момент равнодействующей пары также будет равен нулю.

Полагая в уравнении (32) , получим условие равновесия пар на плоскости:    

Задача с решением

На свободную жесткую систему ABCD (рис. 42) действуют четыре
силы и плечи которых соответственна равны:

Определить величину и направление сил и четвертой пары так, чтобы система находилась в равновесии.

Рис. 42. 

Решение. Применим уравнение (33) равновесия пар:

Выражая моменты пар через произведения сил и плеч, имеем:

или

откуда т. е. искомая пара будет стремиться повернуть систему по направлению часовой стрелки, а каждая из неизвестных сил пары

Парой сил называется система двух равных по величине, противоположных по направлению и не лежащих на одной прямой сил (рисунок 1.19).

Рисунок 1.19

Пара сил не имеет равнодействующей, т.е. не может быть заменена одной силой.

Сумма проекций сил пары на любую ось равна нулю, т.к. их проекции всегда равны и противоположны по знаку (рисунок 1.20).

Рисунок 1.20

Момент пары сил

Пара сил оказывает вращающее действие, которое может быть оценено моментом пары сил:

M(F₁, F₂) = F₁h = F₂h,     (1.11)

где h – плечо пары.

Короткий видеоурок про момент силы с примерами:

Другие видео

Момент пары считается положительным, если силы пары стремятся повернуть плоскость, в которой они расположены, против хода часовой стрелки (рисунки 1.19, 1.20 – моменты этих пар сил положительны).

Момент пары сил может быть определен как векторная величина:

M(F₁, F₂) = AB×F₂ = BA×F₁, (1.12)

т.е. вектор M(F₁, F₂) всегда перпендикулярен плоскости, в которой расположена пара сил, и его направление определяется правилом векторного произведения (рисунок 1.21).

В разделе «Статика» дисциплины «Теоретическая механика» доказывается теорема о том, что сумма моментов сил пары относительно произвольной точки пространства равна моменту этой пары. Следовательно, вектор-момент пары сил может быть приложен (или перенесен) к любой точке твердого тела, на которое действует пара сил.

Рисунок 1.21

Поскольку действие пары сил оценивается величиной и направлением вращающего момента, то на плоскости пару сил изображают в любом месте твердого тела, задавая величину и направление вращающего действия (см. на рисунке 1.22 изображение пар сил M₁ и M₂).

Рисунок 1.22

См. также момент силы

Примеры решения задач >
Распределенные нагрузки >

Сохранить или поделиться с друзьями

Вы находитесь тут:

На нашем сайте Вы можете получить решение задач и онлайн помощь

Подробнее