Как найти приведенный момент сил

Приведенной
называется сила, работа (мощность)
которой соответственно равна сумме
работ всех сил, действующих на звенья
механизма (или их мощностей)

Для решения задач
такую приведенную силу, необходимо
иметь приложенной к одной системе. Чтобы
определить эту силу, точка приложения
и направление её действия задается, а
сама величина определяется из равенства.

– скорость точки
приложения i
– силы
;– угловая скоростьi
– звена;

– угол между
и.

Для определения
приведенной силы, пользуются методом
«рычага» Жуковского.

Пусть на механизм
действуют силы
.Определим
приведенную силу –.

(1)- элементарная
работа силы

– проекция на
направление силы элементарного
перемещения точки приложения силы

Если перенести
приведенную силу
и силыв соответствующие точки плана скоростей
и применить метод Жуковского, то уравнение
(1) может быть заменено уравнением:

(2)

т.е. момент
приведенной силы
относительно точки– полюса плана скоростей – равняется
сумме моментов всех заданных сил
относительно той де точки.

23.Приведенная масса и приведенный момент инерции. Их определение.

Чтобы привести
приведенную массу и момент инерции
необходимо: условие равенства кинетических
энергий. Сумма кинетических энергий
всех звеньев механизма равна сумме
звеньев приведения кинетической энергии.

Разделим правые
и левые части на

Приведенной
называется масса
тела, условно сосредоточенная в точке
приведения кинетической энергии, которая
равна сумме кинетических энергий всех
звеньев механизма в каждый заданный
момент времени, она является переменной
величиной и зависит от положения звеньев
механизма.

Приведенным
называется
момент
инерции тела, условно связанного со
звеном приведения, кинетическая энергия
которого равна сумме кинетических
энергий всех звеньев механизма в каждый
заданный момент времени.

Чтобы получить
уравнение одномассовой системы и его
решить, необходимо привести отдельно
движущие силы и силы сопротивления в
точку приведения и направить по одному
направлению, составить уравнение
движения и решить.

План приведенных
сил и приведенной массы определяется
сразу по построенному плану скоростей.

24.Вывод уравнения движения механизма. Возможное аналитическое решение.

Задача решения
уравнения состоит в том, чтобы найти
истинную скорость движения ведущего
звена.

Эти уравнения
могут быть аналитически решены в
нескольких частных случаях:

25.Графический метод решения уравнения движения механизма.

Необходимо иметь
графики изменения момента движения
сил, привед. в зависимости от угла
поворота
ии ещё– график.

Замкнутая кривая
– диаграмма Виттенбауэра

«Энергия – масса»

26.Неравномерное движение механизма. Коэффициент неравномерности. Определение момента инерции маховика.

График параллельный
оси абсцисс почти не существует из-за
неравномерности движения механизма.
Причиной неравномерности, особенно
рычажных механизмов, является
неравномерность движения многих звеньев.
Как показывает практика, многие звенья
имеют колебательное движение, а,
следовательно, имеет место ускорение.
Обязательно отражается на движении
ведущего звена (или звена приведения).Имея
(2) и (3) строятся графики приведения
ведущего звена.

Существует 2 вида
изменения
:

1. Периодическое
   изменение – такое, которое изменяется
   по определенному закону внутри одного
   цикла и повторяется из цикла в цикл.
   Регулирование периодических
   неравномерностей осуществляется
   изменением масс звеньев механизмов.

2. Непериодическое
   изменение – такое изменение характерно
   в машинах: механизм с пружинным
   двигателем, непериодические изменения
   скорости (пример: работа эскалатора)

– коэффициент
неравномерности.

При проектировании
машин
задается.

Рассмотрим новую
систему координат, она отличается от
прежней на величину дополнительного
момента инерции.

Т.е. если в машине
добавить этот
,
тобудет выполнен. Это делается изменяя
массы звеньев, но самое простое –
изменить ??? механизма за счет постановки
на вал кривошипав виде маховика.

– цилиндрическое
тело 90%
которого сосредоточено в ободе

6. Динамика машин

Основными задачами этого раздела являются определение фактической угловой скорости ведущего звена и определение момента инерции маховика, необходимого для поддержания изменения угловой скорости в заданных пределах.

6.1. Вспомогательные задачи динамики машин

Динамическая модель машины

        В связи с необходимостью упрощения расчётной схемы и большей наглядности, а также сокращения расчётов реальную машину заменяют её моделью, сохраняющей те свойства машины, которые изучаются на данном этапе исследования. Такая модель представляет собой некоторый условный диск, вращающийся с кривошипом  как одно целое, т. е. с его угловой скоростью (рис. 6.1), обладающий так называемым приведённым моментом инерции. На этой основе кривошип или другое ведущее звено, с которым связан условный диск, называется звеном приведения. На диск  действуют приведённый момент движущих сил, направленный в сторону вращения, и приведённый момент сил сопротивления, направленный навстречу вращению.

На схеме рис. 6.1 обозначены  – приведённый момент инерции механизма,  – приведённый момент движущих сил и  – приведённый момент сил сопротивления.

Приведённый момент инерции

Приведённым моментом инерции механизма называется момент инерции условного диска, которым заменяется реальный механизм, обладающего кинетической энергией, равной сумме кинетических энергий всех звеньев механизма.

Кинетическая энергия условного диска , где , т. е. угловая скорость звена приведения, равная угловой скорости кривошипа.

Рекомендуемые материалы

Кинетическая энергия звена, совершающего поступательное движение, , где  – масса звена,  – скорость звена.

Кинетическая энергия звена, совершающего вращательное движение, , где  – момент инерции звена,  – угловая скорость звена.

Кинетическая энергия звена в плоскопараллельном движении , где  – масса звена, – скорость центра масс звена, – момент инерции звена относительно его центра масс,  – угловая скорость звена. Согласно определению имеем:

.

Подставив сюда записанные выше выражения кинетических энергий и, решая затем полученное равенство относительно , запишем

.

Как видно из этой формулы, приведённый момент инерции зависит от структуры механизма, от массовых характеристик звеньев, от положения механизма и не зависит от угловой скорости ведущего звена. Некоторые механизмы имеют постоянное значение приведённого момента инерции. Машины, в основе которых механизмы с , называются ротативными.

Приведённый момент сил сопротивления

Приведённым моментом сил сопротивления называется момент, приложенный к звену приведения, мгновенная мощность которого равна сумме мгновенных мощностей всех сил сопротивления, действующих в механизме.

Мгновенная мощность приведённого момента сопротивления  . Мгновенная мощность -той силы сопротивления  . Согласно определению , поэтому, подставив сюда соответствующие выражения, получаем , откуда

.

Если среди сил сопротивления имеются моменты, то их можно представить в виде пар сил с плечами, равными длинам соответствующих звеньев.

З а м е ч а н и е . Если во всех математических выражениях заменить силы сопротивления  движущими силами, то в результате получится приведённый момент движущих сил:                            

.

Зависимость приведённых моментов сил от угла поворота, скорости или времени называется механической характеристикой машины.

6.2. Характеристика режимов движения машин

Анализ динамики машин производится на основе теоремы об изменении кинетической энергии системы: изменение (приращение) кинетической энергии системы на её возможном перемещении равно сумме работ всех внешних и внутренних сил на этом перемещении, то есть

,

где   –кинетическая энергия системы в данный момент времени; – кинетическая энергия системы в последующий момент времени; – работа движущих сил при перемещении системы из -го до -го положения системы; – работа сил сопротивления на том же перемещении системы. Сумма работ в правой части равенства называется избыточной работой .

В зависимости от соотношения величин правой части этого равенства различают следующие режимы (виды) движения машин.

I. Неустановившийся режим

А) Пуск (разбег). Этот режим имеет место при соотношении работ   или . Тогда в левой части имеет место соотношение , т. е. кинетическая энергия машины возрастает, и возрастает угловая скорость . Графически это можно представить как на рис. 6.2.

Б). Остановка (выбег) имеет место при обратном соотношении работ, т. е.  и . При этом кинетическая энергия машины убывает, и угловая скорость также убывает. Графически этот режим представлен на рис. 6.3. Оба режима не являются рабочими, так как не могут продолжаться долго. Режим пуска заканчивается, когда угловая скорость начинает повторять свои значения, а режим остановки заканчивается полной остановкой машины. При исследовании этих режимов, кроме закона изменения угловой скорости, определяется время пуска или, соответственно, остановки.

II.Установившийся режим

А) Неравновесный. Режим характеризуется тем, что работа движущих сил то больше, то меньше работы сил сопротивления, т. е. в течение цикла имеют место следующие соотношения  и . Но за цикл работы машины эти величины  одинаковы , так что в начале  и в конце цикла .   

  В результате таких соотношений работ кинетическая энергия машины и угловая скорость ведущего звена в течение цикла изменяются периодически, причём средние значения как кинетической энергии, так и угловой скорости остаются постоянными. Графически характер изменения кинетической энергии и угловой  скорости представлен на рис. 6.4. Средняя угловая скорость определяется соотношением   . Величина, характеризующая отклонение максимальной и минимальной угловой скорости от её среднего значения, называется коэффициентом неравномерности . Численно коэффициент  равен .

Для поддержания изменения угловой скорости в заданных пределах в машинах применяют маховики, представляющие собой колёса с массивным ободом, устанавливаемые на вал ведущего звена и вращающиеся с его угловой скоростью.

Данный режим является рабочим, так как может продолжаться неопределённо долго. В этом режиме работают все машины циклического действия.

Б) Равновесный. Этот режим имеет место в тех машинах, в которых работа движущих сил постоянно равна работе сил сопротивления, т. е. . Избыточная работа в течение всего цикла равна нулю, . Кинетическая энергия и угловая скорость остаются постоянными (рис. 6.5).

Такой режим работы характерен для ротативных машин.

6.3. Уравнения движения машин

Уравнение движения в интегральной форме

Основой для вывода уравнения служит соотношение между работой и энергией, вытекающее из теоремы об изменении кинетической энергии системы: , которое можно представить в виде равенства . В этом равенстве: – текущее значение кинетической энергии, – начальное значение кинетической энергии, – работа движущих сил, выполненная от начального до текущего момента времени, – работа сил сопротивления, выполненная за то же время.

Величины энергий и работ определяются следующими равенствами:

,  , , .

Подставляя эти выражения в вышезаписанное равенство, получаем окончательный вид уравнения:

.

В правой части уравнения подынтегральные выражения представляют собой функции от угла поворота кривошипа, т.е. перемещения. Это значит, что данные функции могут быть определены, только если внешние силы также зависят от перемещений. Данное обстоятельство определяет область применения уравнения в интегральной форме.

Уравнение в дифференциальной форме

Внешние силы, действующие в машинах, могут зависеть не только от перемещений, но и от скоростей, и от времени. В этих случаях уравнение в интегральной форме неприменимо. Для исследования динамики таких машин применяют более универсальное уравнение –уравнение в дифференциальной форме. Оно может быть получено из уравнения в интегральной форме путём дифференцирования по .

.

Сделав замену  и затем, выполнив несложные преобразования, получим  окончательно   .

Первое слагаемое левой части представляет собой момент сил инерции, как следствие изменения . Второе слагаемое представляет также момент сил инерции,  но как результат изменения .

6.4. Назначение и приближённое определение

момента инерции маховика

Маховик служит для уменьшения колебаний величины угловой скорости ведущего звена, уменьшения угловых ускорений и, в конечном итоге, инерционных воздействий. Этот эффект, называемый кинематическим, тем больше, чем больше момент инерции маховика. Кинематический эффект тесно связан с динамическим, который заключается в том, что маховик выступает как аккумулятор кинетической энергии. Он накапливает кинетическую энергию в те промежутки времени, когда возрастает его угловая скорость, принимая на себя часть избыточной работы, которая в этом случае не тратится на разгон машины. При уменьшении угловой скорости маховик отдаёт часть накопленной энергии, помогая движущим силам выполнять полезную работу и препятствуя существенному уменьшению угловой скорости. Некоторые машины, например машины ударного  действия, без такой помощи не смогли бы функционировать.

       Для расчёта момента инерции маховика примем допущение, что максимальный перепад   кинетической энергии машины, численно равный максимальному перепаду избыточной работы, поглощается маховиком. Для иллюстрации этого служит рис. 6.6. Допущение здесь заключается в том, что часть кинетической энергии поглощается звеньями механизма, чем мы пренебрегаем.  Обозначим перепад избыточной работы . Согласно принятому допущению эта величина   составляет разность   между максимальным и минимальным значениями кинетической энергии маховика:                                   ,

то есть                                                      .

Максимальная величина кинетической энергии маховика вычисляется по формуле

,

минимальная величина вычисляется по формуле

.

 Поэтому  разность этих величин даёт выражение

.

Разложив разность квадратов в скобках на множители и заменив последние их выражениями, полученными из приведенных выше формул для вычисления  и , получаем                                                                                                       

                            .

Объединяя  результаты выкладок, запишем  и , откуда окончательно получаем

.

Как видно из этой формулы, достичь полного постоянства угловой скорости невозможно, так как для этого необходимо иметь бесконечно большой маховик (требуется ). Ясно также, что увеличение скорости вращения маховика ведёт к уменьшению его массы и размеров, поэтому целесообразно маховик устанавливать на более быстроходный вал.

Вопросы для самопроверки

1. Какие задачи решаются при исследовании динамики машин?

2. Что представляет собой динамическая модель машины?

3. Что называется приведённым моментом инерции механизма?

4. Что называется приведённым моментом сил?

5. Какая теорема механики положена в основу уравнений динамики машин?

6. Как записать кратчайшую форму уравнения динамики?

7. Какие существуют виды (режимы) движения машин?

8. Чем характеризуются пуск, остановка и установившийся режим работы машин?

В лекции “1.8 Направляющие косинусы вектора” также много полезной информации.

9. Что такое коэффициент неравномерности движения машины?

10. Как определяется средняя величина угловой скорости ведущего звена?

11. Для чего предназначен маховик в машине?

12. Какое допущение принято для приближённого определения момента инерции маховика?

13. В чём заключается кинематический и динамический эффект действия маховика?

14. Как определяется момент инерции маховика?

 Приведенный момент сил и приведенный момент инерции.

Условный момент, приложенный к звену приведения, называется моментом приведения (приведенным моментом сил). Момент приведения равен совокупности всех моментов и сил, приложенных к звеньям механизма. Приведенный момент движущих сил M, приложенный к звену приведения, определяется из условия равенства мгновенных мощностей. Мощность, развиваемая M, равна сумме мощностей, развиваемых силами и моментами сил, действующих на звенья машинного агрегата.

Условный момент инерции звена приведения называется приведённым моментом инерции. Для каждого положения механизма приведенный момент инерции звеньев находится по формуле:

где m_i – масса звена i, J_si – момент инерции звена i относительно оси, проходящей через центр масс S_i звена, w_i – угловая скорость звена i, V_si – скорость центра масс звена i.

Приведенным моментом сил называется момент (М_пр), приложенный к звену приведения и развивающий мощность, равную сумме мощностей всех сил и моментов сил, приложенных к звеньям механизма.

Приведенный момент инерции J_np представляет собой момент инерции звена приведения, обладающий кинетической энергией, равной сумме кинетических энергий всех движущихся звеньев механизма.

1. Уравнения движения машинного агрегата в энергетической и дифференциальной формах.

Для определения законов движения начальных звеньев за заданными силами используются уравнения, которые называются уравнениями движения механизма. Число этих уравнений равняется числу степеней подвижности механизма.

Уравнения движения механизма могут быть представлены в разных формах. Для механизмов с одной степенью вольности одна из самых простых форм уравнений получается на основе теоремы об изменении кинетической энергии: изменение кинетической энергии механизма на некотором перемещении равняется сумме работ всех сил, которые действуют на звенья механизма на этом самом перемещении. Данный закон в виде уравнения: Т-Т₀=∑А (1), где Т – кинетическая энергия механизма в произвольном положении; Т₀ – кинетическая энергия механизма в положении, которое принимается за начальное; ∑А – сумма работ всех сил и моментов, которые прилагаются к механизму на некотором перемещении. Работу осуществляют все активные силы и моменты и силы трения во всех кинематических парах механизма. Уравнение движения в энергетической форме. Сведем все силы и моменты механизма с одной степенью вольности к одному звену возведения, то есть заменим рассматриваемый механизм его динамической моделью. Поскольку вся нагрузка, прилагаемая к модели, выражается возведенным моментом М_ЗВ, то правая часть уравнения (1) равняется:

 (2)

 а именноуравнение (1), учитывая, можно записать в виде

(3)

Уравнение (3) называют уравнением движения механизма в энергетическом виде, или – в форме уравнения кинетической энергии.

Уравнение движения механизма в дифференциальном видесодержит вторые производные от координат по времени. Изменение кинетической энергии механизма равно приращению работ сил действующих на механизм:

В случае если начальное звено совершает вращательное движение:   , тогда