Как найти скорость во время удара

В мире физики скорость (v), положение (x), ускорение (a) и время (t) являются четырьмя ключевыми составляющими в решении уравнений движения. Вы можете получить ускорение, начальную скорость (v ₀) и истекшее время частицы, и вам нужно будет определить окончательную скорость (v _f). Возможен ряд других перестановок, применимых к бесчисленным сценариям реального мира. Эти понятия фигурируют в четырех основных уравнениях:

1. x = v ₀ t + (1/2) при ²

2. v _f ² = v ₀ ² + 2ax

3. v _f = v ₀ + при

4. х = (v _0/2 + v _f / 2) (т)

Эти уравнения полезны при расчете скорости (эквивалентной скорости для настоящих целей) частицы, движущейся с постоянным ускорением в тот момент, когда она ударяется о неприступный объект, такой как земля или твердая стена. Другими словами, вы можете использовать их для расчета скорости удара или в терминах приведенных выше переменных, v _f.

Шаг 1: Оцените ваши переменные

Если ваша проблема связана с тем, что объект падает из покоя под действием силы тяжести, то v ₀ = 0 и a = 9, 8 м / с ^2, и вам нужно знать только время t или пройденное расстояние x (см. Шаг 2). Если, с другой стороны, вы можете получить значение ускорения a для автомобиля, движущегося горизонтально на заданном расстоянии x или в течение заданного времени t, требующего решения промежуточной задачи перед определением v _f (см. Шаг 3).

Шаг 2: Падающий объект

Если вы знаете, что объект, упавший с крыши, падал в течение 3, 7 секунд, как быстро он будет двигаться?

Из приведенного выше уравнения 3 вы знаете, что v _f = 0 + (9, 8) (3, 7) = 36, 26 м / с.

Если вам не дано время, но вы знаете, что объект упал на 80 метров (около 260 футов или 25 этажей), вы должны использовать вместо этого уравнение 2:

v _f ² = 0 + 2 (9, 8) (80) = 1, 568

v _f = √ 1568 = 39, 6 м / с

Вы сделали!

Шаг 3: Ускоряющаяся машина

Допустим, вы знаете, что автомобиль, который начинал с места, разгонялся со скоростью 5, 0 м / с в течение 400 метров (около четверти мили) перед тем, как проехать через большой лист бумаги, предназначенный для праздничного показа. Из приведенного выше уравнения 1

400 = 0 + (1/2) (5) t ²

400 = (2, 5) т ²

160 = т ²

t = 12, 65 секунд

Отсюда вы можете использовать уравнение 3, чтобы найти v _f:

v _f = 0 + (5) (12, 65)

= 63, 25 м / с

Чаевые

Всегда сначала используйте уравнение, для которого существует только одно неизвестное, которое не обязательно содержит переменную, представляющую наибольший интерес.

Содержание:

Столкновения:

Наиболее общим явлением, наблюдаемым в природе, является взаимодействие материальных тел. Бильярдные шары, сближаясь, в момент соприкосновения взаимодействуют друг с другом. В результате этого меняются скорости шаров, их кинетические энергии. О таком взаимодействии шаров говорят как об их столкновениях.

Но понятие «столкновение» относится не только к взаимодействиям, происходящим в результате соприкосновения материальных тел. Комета, прилетевшая из отдаленных областей пространства и прошедшая в окрестности Солнца, меняет свою скорость и удаляется. Этот процесс также является столкновением. хотя непосредственного соприкосновения между кометой и Солнцем не произошло, а осуществлено оно было посредством сил тяготения.

Характерная особенность этого взаимодействия, дающая нам возможность рассматривать его как столкновение, заключается в том, что область пространства, в котором оно произошло, относительно мала. Заметное изменение скорости кометы происходит вблизи Солнца (рис. 129).

Приведенные примеры позволяют нам дать следующее определение столкновения.

Что такое столкновение

Столкновением называется взаимодействие двух и большего числа тел, которое происходит в относительно малой области пространства в течение относительно малого промежутка времени. Вне этого промежутка времени можно говорить о начальных и конечных импульсах тел, когда тела можно считать невзаимодействующими.

Столкновение материальных тел часто называется ударом. Удар определяется как процесс, при котором изменяются импульсы соударяющихся тел без существенного изменения их положений. Это частный случай столкновения, например столкновение шаров, шайб, автомобилей и т. п.

Процессы столкновения являются чрезвычайно сложными. Например, при столкновении двух шаров в момент их соприкосновения начинается деформация шаров. В результате часть кинетической энергии переходит в потенциальную энергию деформации. Затем энергия деформации снова превращается в кинетическую, однако не полностью — часть энергии превращается во внутреннюю. Кроме того, после столкновения шары будут вращаться по иному, чем до столкновения.

Главный интерес при рассмотрении столкновений заключается в знании не самого процесса, а результата. Ситуация до столкновения называется начальным состоянием, а после — конечным. Между величинами, характеризующими начальное и конечное состояния, соблюдаются определенные соотношения. независящие от детального характера взаимодействия. Такими величинами. в частности, являются импульс и энергия системы тел.

В зависимости от характера изменения кинетической энергии тел все столкновения делятся на упругие и неупругие.

Если при столкновении кинетическая энергия тел сохраняется, то столкновение называется упругим, если же не сохраняется — неупругим.

Рассмотрим вначале абсолютно неупругое столкновение (абсолютно неупругий удар). Это частный случай неупругого столкновения, при котором после столкновения тела «слипаются» и движутся вместе.

Пусть в некоторой инерциальной системе отсчета первое тело массой m₁ движется до столкновения со скоростью υ₁, а второе тело массой m₂ — со скоростью υ₂. Следовательно, импульсы тел до столкновения равны соответственно:

Процесс столкновения обычно наглядно представляют с помощью векторной диаграммы импульсов (рис. 130). Нетрудно убедиться, что кинетическая энергия системы не сохраняется. До столкновения она составляет:

после столкновения —

Изменение кинетической энергии:
   (2)

Для расчета выберем оси координат так, как показано на рисунке 130, и спроектируем на них равенство (1). B результате получим:

Рис. 130

Отсюда легко находится квадрат скорости тел после столкновения:

Подставив полученное выражение в (2), получим после несложных преобразований:

Как видно, кинетическая энергия системы уменьшилась. Часть кинетической энергии превратилась в теплоту.

Если тела при столкновении не «слипаются», то скорости тел после столкновения можно найти из закона сохранения импульса:

где штрихом отмечены импульсы тел после столкновения.

При этом кинетическая энергия может как уменьшаться, так и увеличиваться. Последнее происходит, например, при различных взрывах. В этом случае часть внутренней энергии превращается в кинетическую энергию осколков.

Как уже отмечалось, при упругом столкновении выполняется закон сохранения импульса и механической энергии.

Рассмотрим вначале лобовое столкновение, т. е. такое столкновение, при котором импульсы тел до и после столкновения параллельны некоторой прямой. Эту прямую мы примем за ось Ox (рис. 131). Закон сохранения импульса в этом случае примет вид:

а закон сохранения кинетической энергии –

Из этих уравнений найдем скорости тел после удара. Для этого перепишем (3) и (4) следующим образом:

Воспользовавшись тем, что a² – b² = (a-b)(a + b), из выражений (5) и (6) легко получить:

Выразив отсюда, например, и подставив его в (5), после несложных преобразований находим:

Аналогично:

Проекции импульсов тел после столкновения равны соответственно:

и 

Проанализируем полученные выражения для некоторых частных случаев.
Предположим, что тело 2 до столкновения покоилось, т. е. .

Тогда

При равных массах тел m₁ = m₂ получим:

Значит, первое тело остановится, а второе придет в движение с таким же импульсом.

Теперь предположим, что масса второго тела намного больше массы первого. Тогда, пренебрегая m₁ по сравнению с m₂ , получим:

Значит, первое тело отскочит назад с таким же по модулю импульсом, а тело 2 получит импульс, равный удвоенному значению импульса первого тела.

Найдем кинетическую энергию тел после столкновения для случая, когда = 0:

        (10)

        (10)

где K₁ — кинетическая энергия первого тела до столкновения.

Из полученных выражений следует, что при m₁ = m₂ первое тело останавливается, а второе приобретает ту же энергию. Если масса второго тела m₂ намного больше массы первого m₁ то из (10) и (11) следует, что , . Значит, кинетическая энергия первого тела не изменяется, а второе тело получает импульс, но его энергия не изменяется.

• Заказать решение задач по физике

Главные выводы:

1. Столкновением называется взаимодействие двух и большего числа тел, которое происходит в относительно малой области пространства в течение относительно малого промежутка времени.
2. Удар определяется как процесс, при котором изменяются импульсы соударяющихся тел без существенного изменения их положений.
3. Столкновение тел называется упругим, если кинетическая энергия тел сохраняется. При неупругом столкновении кинетическая энергия тел не сохраняется.
4. При столкновениях тел выполняется закон сохранения импульса.

Определение столкновения

Законы сохранения энергии и импульса позволяют провести теоретическое исследование процессов столкновения тел без описания сил, действующих между ними.

Под столкновениями понимают механические процессы взаимодействия между телами, происходящие за очень короткий промежуток времени. При этом силы взаимодействия между сталкивающимися телами настолько велики, что внешними силами, действующими на систему, можно пренебречь.

Вследствие того, что длительность столкновения мала по сравнению со временем наблюдения, различают механические состояния до и после столкновения, причем тела, находящиеся на большом расстоянии друг от друга, считают свободными.

Длительность столкновения бильярдных шаров что намного меньше характерного времени движения шаров по столу
Различают упругие (абсолютно упругие) и неупругие столкновения. В первом случае не происходит выделения теплоты, и механическая энергия сохраняется. Во втором случае выделяется некоторое количество теплоты, поэтому механическая энергия после столкновения уменьшается.

Примером упругих столкновений служат столкновения металлических шаров, а примером неупругих — столкновения пластилиновых шаров, которые при этом слипаются и продолжают движение как одно целое.

Для макроскопических тел в большей степени характерными являются неупругие столкновения, в то время как для физики элементарных частиц, ядер атомов, молекул определяющую роль играет упругое взаимодействие.

Если в процессе столкновения тел на них не действуют внешние силы, то к телам применим закон сохранения импульса, а во многих случаях — и закон сохранения механической энергии. Именно эти законы позволяют, зная скорости тел до столкновения, определить их скорости после столкновения, совершенно не интересуясь тем, что происходило во время него.

При абсолютно неупругом столкновении скорости обоих взаимодействующих тел оказываются одинаковыми. Примером таких тел являются тела из различных пластичных веществ. Такое столкновение можно наблюдать, если подвесить тары из пластилина, развести их в разные стороны и отпустить. После столкновения они оба будут двигаться вместе с одинаковой скоростью.

При абсолютно упругом столкновении в обоих телах не остается никаких деформаций. Кроме того, вся кинетическая энергия, которой тела обладали до столкновения, снова превращается в кинетическую энергию. Примерами таких тел являются шары из стали или слоновой кости.
Рассмотрим простейшее столкновение — центральное, когда скорости тел находятся на линии, соединяющей их центры. Очень часто такое столкновение называют лобовым.

Скорость движения после абсолютно неупругого столкновения тел массами движущихся до столкновения со скоростями можно определить из закона сохранения импульса:

Откуда находим

Определим «потери» механической энергии, найдя кинетическую энергию
тел до столкновения:

и после столкновения:

Тогда часть механической энергии, перешедшая во внутреннюю, определяется выражением:

Следовательно, она зависит от масс сталкивающихся тел и относительной скорости их движения до столкновения.

Задача о центральном абсолютно неупругом столкновении впервые была решена Дж. Валлисом в 1669 г.
При абсолютно упругом столкновении двух тел массами на основании закона сохранения импульса и закона сохранения энергии можно записать

Здесь — скорости тел до столкновения, — после столкновения.

Преобразуем систему уравнений (3), перенеся в правую часть все величины, относящиеся к первому телу, а в левую — ко второму:

Разделив второе уравнение на первое, получим

Перепишем это уравнение в виде .

Из него следует, что при центральном абсолютно упругом столкновении тел любой массы их относительная скорость до и после столкновения не изменяется.

Теперь можно дать еще одно определение неупругого столкновения: если относительная скорость тел при центральном столкновении изменяется, то такое столкновение называется неупругим.

Меру неупругости k можно определить как отношение относительных скоростей сталкивающихся тел после и до столкновения:

Она называется коэффициентом восстановления и впервые была измерена Ньютоном в 1687 г. В частности, Ньютон получил значения коэффициента для стали k = 0,55 и стекла k = 0,94, которые приводят и современные справочники.

Абсолютно неупругим является столкновение, при котором скорости тел после столкновения равны т. е. k = 0.
Решая уравнение (4) совместно с первым уравнением системы (3), находим скорости тел после столкновения:

На самом деле при столкновении всегда происходят «потери» механической энергии, т. е. переход части ее в теплоту. Но при малых «потерях» действительный процесс достаточно хорошо описывается абсолютно упругим столкновением.

Задача о центральном абсолютно упругом столкновении впервые была решена X. Гюйгенсом и К. Реном в 1669 г.
Отметим, что осуществить центральное, или лобовое, столкновение на практике очень трудно. Подавляющее число столкновений являются нецентральными.

Основные формулы

Импульс тела  
Закон изменения импульса системы тел:    
 
Закон сохранения импульса системы тел:  

 
Работа: 
Средняя мощность:    
Мгновенная мощность:  
Кинетическая энергия:  

Теорема о кинетической энергии:

Потенциальная энергия: 

Потенциальная энергия упруго деформированного тела:

Закон сохранения механической энергии:

2.1
Расчет скорости шарика до удара.

Формула
:

1^{=2*Sin(
i
/
2)}*^g*L

L
– Длинна
нити.

g
– Скорость свободного падения.

₁
–
Скорость
шарика до удара.

_I
– Угол
отклонения шарика.

2.2
Расчет скорости шарика после удара.

Формула
:

2^{=2*Sin(<i>
/
2)}*^g*L

^{<i>
– Среднее
значение угла отскока шарика.}

Производим
вычисления :

1
= 2*Sin(20⁰/2)*9,81*0,315
= 0,605 (м/с).

2= 2*Sin(17.5⁰/2)*9,81*0,315
= 0,532 (м/с).

1
= 2*Sin(30⁰/2)*9,81*0,315
= 0,905 (м/с).

2
= 2*Sin(26.5⁰/2)*9,81*0,315
= 0,802 (м/с).

1
= 2*Sin(40⁰/2)*9,81*0,315
= 1,197 (м/с).

2
= 2*Sin(35.5⁰/2)*9,81*0,315
= 1,067 (м/с).

1= 2*Sin(50⁰/2)*9,81*0,315
= 1,479 (м/с).

2
= 2*Sin(43⁰/2)*9,81*0,315
= 1,282 (м/с).

1
= 2*Sin(60⁰/2)*9,81*0,315
= 1,757 (м/с).

2
= 2*Sin(50⁰/2)*9,81*0,315
= 1,479 (м/с).

Результаты расчетов
сведем в таблицу

Таблица
5

	1=200	2=300	3=400	4=500	4=600
1(м/с).	0,605	0,905	1,197	1,479	1,757
2(м/с).	0,532	0,802	1,067	1,282	1,479

3. Расчет среднего значения силы удара

Формула
:

<
F >
=

<F>
– Среднее
значение силы удара.

m – Масса
шарика.

₁
–
скорость
шарика до удара.

₂
– скорость
шарика после удара.

–время удара.

Производим
вычисления :

<F₁>
= 0,0195*(0,605-0,532)
/
0,0000309 = 46,06 H.

<F₂>
= 0,0195*(0,905-0,802)
/ 0,0000287 = 69,98 H.

<F₃>
= 0,0195*(1,197-1,067)
/ 0,0000269 = 94,23 H.

<F₄>
= 0,0195*(1,479-1,282)
/ 0,0000217 = 177,02 H.

<F₅>
= 0,0195*(1,757-1,479)
/ 0,0000191 = 283,82 H.

4. Расчет коэффициента восстановления.

Формула
:

ε
=
2
/
1

ε
– коэффициент восстановления.

ε
₁ = 0,532 / 0,605
= 0,878 ε
₅ = 1,479 / 1,757
= 1,187

ε
₂ = 0,802 / 0,905
= 0,886

ε
₃ = 1,067
/ 1,197 = 0,891

ε
₄ = 1,282 / 1,479
= 0,866

5.Расчет погрешностей прямых измерений.

5.1
Определяем стандартную погрешность
измерения угла отскока шарика.

Формула
:

S_I
=
(
S^/_I
)²
+
(
S^//₂
)².

S_I
– среднеквадратичное
отклонение.

S^/_I
– стандартная
случайная погрешность.

S^//₂
= 0, 5 – стандартная
систематическая погрешность.

S^/_I
=
∑(

_I
–
<_i>)²
/
N
( N
– 1 )

N=10
количество
измерений угла.

S^/₁=(18⁰-17.5⁰)²+(17.5⁰-17.5⁰)²+(17⁰-17.5⁰)²+(18⁰-17.5⁰)²+(18.5⁰-17.5⁰)²+(17⁰-17.5⁰
)²

+(17.5⁰-17.5⁰)²+(17⁰-17.5⁰)²+(18⁰-17.5⁰)²+(18⁰-17.5⁰)²
/ 10( 10-1) = 0,176;

S=

(0,
5)²+(0,176)²
= 0,530;

S^/₂=(27⁰-26.5⁰)²+(27.5⁰+26.5⁰)²+(26⁰-26.5⁰)²+(26.5⁰-26.5⁰)²+(27⁰-26.5⁰)²+(
27⁰-26.5⁰)²+(26.5⁰-26.5⁰)²+(
27⁰-26.5⁰)²+(
26.5⁰-26.5⁰)²+(
26.5⁰-26.5⁰)²
/ 10( 10-1) = 0,148;

S=

(0,
5)²+(0,148)²
= 0,521;

S^/₃=(35⁰-35.5⁰)²+(35.5⁰-35.5⁰)²+(35.5⁰-35.5⁰)²+(36⁰-35.5⁰)²+(
35.5⁰-35.5⁰)²+(35.5⁰-35.5⁰)²+(
35⁰-35.5⁰)²+
(35⁰-35.5⁰)²+(
35⁰-35.5⁰)²+(
35.5⁰-35.5⁰)²
/ 10( 10-1) = 0,104

S=

(0,
5)²+(0,104)²
= 0,510;

S^/₄=(43-43)²+(43-43)²+(43.5-43)²+(42-43)²+
(43-43)²+(
43.5-43)²+(
42.5-43)²+
(43-43)+ (43-43)²
+( 42.5-43) / 10( 10-1) = 0,139

S=

(0,
5)²+(0,139)²
= 0,518;

S^/₅=(50⁰-50⁰)²+(50⁰.5-50⁰)²+
(50⁰-50⁰)²+(50.5⁰-50⁰)²+
(50.5⁰-50⁰)²+
(50.5⁰-50⁰)²+
(51⁰-50⁰)²+
(50⁰-50⁰)²+(49.5⁰-50⁰)²+
(50.5⁰-50⁰)²
/ 10( 10-1) = 0,158;

S=

(0,
5)²+(0,158)²
= 0,524

5.2
Расчет абсолютной погрешности угла
отклонения шарика
∆_i

Формула
:

∆_i
=
(k_n
*
S^/_i)²+(1/3*k*S^//₂
)²

k_n
= 2.3 – соответствующий
коэффициент Стьюдента;

k
=
2.0
– соответствующий
коэффициент Стьюдента;

Производим
вычисления :

∆₁=

(2.3*0,176)²+
(1/3*2.0*0, 5)²=
0,524

∆₂=

(2.3*0,148)²+
(1/3*2.0*0, 5)²=
0,476

∆₃=

(2.3*0,104)²+
(1/3*2.0*0, 5)²=
0,410

∆₄=

(2.3*0,139)²+
(1/3*2.0*0, 5)²=
0,461

∆₅=

(2.3*0,158)²+
(1/3*2.0*0, 5)²=
0,493

5.2
Определяем относительную погрешность
измерения угла отскока шарика.

Формула
:

ε_i=
∆_I
/
<_i>

ε₁
=
0,524
/
17,5⁰
= 0,029;

ε₂
=
0,476
/
26,5⁰
= 0,016;

ε₃
=
0,410
/
35,5⁰
= 0,012;

ε₄
= 0,461
/ 43,0⁰
= 0,011;

ε₅
= 0,493
/ 50,0⁰
=
0,010;

5.3
Определяем относительную и абсолютную
погрешность измерения угла отклонения
шарика .

Формулы
:

∆_i
=
(k_n
*
S^/_i)²+(1/3*k*S^//₂
)²

ε
_i=
∆_I
/
<_i>

т.к.
(k_n
*
S^/_i)²
=
0
, то
∆_i
=
(1/3*k*S^//₂
)².

Производим
вычисления :

∆_I
=(1/3*2.0*0.5)²
= 0,33

ε₁
=
0,33/20
= 0,016;

ε₂
=
0,33/30
= 0,011;

ε₃
=
0,33/40
= 0,008;

ε₄
=
0,33/50
= 0,007;

ε₅
=
0,33/60 = 0,006;

5.4
Рассчитаем относительную погрешность
измерения времени соударения шарика.

Формула
:

S_I
=

∑(

_i–
<_i>)²
/
N ( N – 1 )

Производим
вычисления
:

S₁=10^-7*(321-309)²+(312-309)²+(304-309)²+(312-309)²+(303-309)²+(307-309)²+(315-309)²+(309-309)²+(302-309)²+(311+309)²
/ 10( 10-1) =1,8*10^-7

S₂=10^-7*(272-287)²+(288-287)²+(271-287)²+(297-287)²+(287-287)²+(301-279)²+(286-287)²
+(291-287)²+(300-287)²
+(279-287)²
/ 10( 10-1) =3,37*10^-7

S₃=10^-7*(262-269)²+(267-269)²+(269-269)²+(262-269)²+(258-269)²+(252-269)²+(261-269)²
+(243-269)²+(255-269)²+
(261-269)²
/ 10( 10-1) = 4,10*10^-7

S₄=10^-7*(217+217)²+(216-217)²+(208-217)²+(212-217)²+(206-217)²+(231-217)²+(214-

-217)²+
(227-217)²+(221-217)²+(211-217)²
/ 10( 10-1) = 2,71*10^-7

S₅=10^-7*(
191-191)²+(189-191)²+(192-191)²+(184-191)²+(190-191)²+(183-191)²+(202-

191)²+
(193-191)²+(201-191)²+(186-191)²
/ 10( 10-1) = 2,27*10^-7

5.5
Определим абсолютную погрешность
измерения времени соударения шарика.

Формула
:

∆_I
=

(k_n*S)²+(1/3*k*
S^/)²

S
–
стандартная
случайная погрешность.

S^/
=1*10^-7
–
стандартная
систематическая погрешность.

Производим
вычисления :

∆₁
=
10^-7*(2,3*1,8)²+(1/3*2,0*1)²
= 4,14*10^-7;

∆₂
=
10^-7*(2,3*3,37)²+(1/3*2,0*1)²
= 7,75*10^-7;

∆₃
=
10^-7*(2,3*4,10)²+(1/3*2,0*1)²
= 9,43*10^-7;

∆₄
=
10^-7*(2,3*2,71)²+(1/3*2,0*1)²
= 6,23*10^-7;

∆₅
=
10^-7*(2,3*2,27)²+(1/3*2,0*1)²
= 2,28*10^-7;

5.6
Определим относительную погрешность
измерения времени соударения шарика.

Формула
:

ε=
∆_I
/
<_i>

ε₁=
4,
14*10^-7
/ 309 * 10^-7
= 0,013;

ε₂=
7,
75*10^-7
/ 287* 10^-7
= 0,027;

ε₃=
9,
43*10^-7
/ 269 *10^-7
= 0,035;

ε₄=
6,
23*10^-7
/ 217* 10^-7
= 0,028;

ε₅=
2,
28*10^-7
/ 191* 10^-7
= 0,012;

Соседние файлы в папке Отчёты 1 семестр

• #
• #

  28.03.2015126.98 Кб47маятник максвела(1).doc

• #
• #
• #

  28.03.2015560.13 Кб44Мех. удар(1).doc

• #
• #
• #

  28.03.2015891.39 Кб43Мех.удар(1).doc

• #
• #
• #

Закон сохранения механической энергии и закон сохранения импульса позволяют находить решения механических задач в тех случаях, когда действующие силы неизвестны. Примером такого рода задач является ударное взаимодействие тел.

С ударным взаимодействием тел нередко приходится иметь дело в обыденной жизни, в технике и в физике (особенно в физике атома и элементарных частиц).

Ударом (или столкновением) принято называть кратковременное взаимодействие тел, в результате которого их скорости испытывают значительные изменения. Во время столкновения тел между ними действуют кратковременные ударные силы, величина которых, как правило, неизвестна. Поэтому нельзя рассматривать ударное взаимодействие непосредственно с помощью законов Ньютона. Применение законов сохранения энергии и импульса во многих случаях позволяет исключить из рассмотрения сам процесс столкновения и получить связь между скоростями тел до и после столкновения, минуя все промежуточные значения этих величин.

В механике часто используются две модели ударного взаимодействия – абсолютно упругий и абсолютно неупругий удары.

Абсолютно неупругим ударом называют такое ударное взаимодействие, при котором тела соединяются (слипаются) друг с другом и движутся дальше как одно тело.

При абсолютно неупругом ударе механическая энергия не сохраняется. Она частично или полностью переходит во внутреннюю энергию тел (нагревание).

Примером абсолютно неупругого удара может служить попадание пули (или снаряда) в баллистический маятник. Маятник представляет собой ящик с песком массой M, подвешенный на веревках (рис. 1.21.1). Пуля массой m, летящая горизонтально со скоростью  попадает в ящик и застревает в нем. По отклонению маятника можно определить скорость пули.

Обозначим скорость ящика с застрявшей в нем пулей через  Тогда по закону сохранения импульса

При застревании пули в песке произошла потеря механической энергии:

Отношение M / (M + m) – доля кинетической энергии пули, перешедшая во внутреннюю энергию системы:

Эта формула применима не только к баллистическому маятнику, но и к любому неупругому соударению двух тел с разными массами.

При m << M

почти вся кинетическая энергия пули переходит во внутреннюю энергию. При m = M

во внутреннюю энергию переходит половина первоначальной кинетической энергии. Наконец, при неупругом соударении движущегося тела большой массы с неподвижным телом малой массы (m >> М) отношение

Дальнейшее движение маятника можно рассчитать с помощью закона сохранения механической энергии:

где h – максимальная высота подъема маятника. Из этих соотношений следует:

Измеряя на опыте высоту h подъема маятника, можно определить скорость пули υ.

Рисунок 1.21.1. Баллистический маятник

Абсолютно упругим ударом называется столкновение, при котором сохраняется механическая энергия системы тел.

Во многих случаях столкновения атомов, молекул и элементарных частиц подчиняются законам абсолютно упругого удара.

При абсолютно упругом ударе наряду с законом сохранения импульса выполняется закон сохранения механической энергии.

Простым примером абсолютно упругого столкновения может быть центральный удар двух бильярдных шаров, один из которых до столкновения находился в состоянии покоя (рис. 1.21.2).

Центральным ударом шаров называют соударение, при котором скорости шаров до и после удара направлены по линии центров.

Рисунок 1.21.2. Абсолютно упругий центральный удар шаров

В общем случае массы m₁ и m₂ соударяющихся шаров могут быть неодинаковыми. По закону сохранения механической энергии

Здесь υ₁ – скорость первого шара до столкновения, скорость второго шара υ₂ = 0, u₁ и u₂ – скорости шаров после столкновения. Закон сохранения импульса для проекций скоростей на координатную ось, направленную по скорости движения первого шара до удара, записывается в виде:

Мы получили систему из двух уравнений. Эту систему можно решить и найти неизвестные скорости u₁ и u₂ шаров после столкновения:

В частном случае, когда оба шара имеют одинаковые массы (m₁ = m₂), первый шар после соударения останавливается (u₁ = 0), а второй движется со скоростью u₂ = υ₁, т. е. шары обмениваются скоростями (и, следовательно, импульсами).

Если бы до соударения второй шар также имел ненулевую скорость (υ₂ ≠ 0), то эту задачу можно было бы легко свести к предыдущей с помощью перехода в новую систему отсчета, которая движется равномерно и прямолинейно со скоростью υ₂ относительно «неподвижной» системы. В этой системе второй шар до соударения покоится, а первый по закону сложения скоростей имеет скорость υ₁‘ = υ₁ – υ₂. Определив по приведенным выше формулам скорости u₁ и u₂ шаров после соударения в новой системе, нужно сделать обратный переход к «неподвижной» системе.

Таким образом, пользуясь законами сохранения механической энергии и импульса, можно определить скорости шаров после столкновения, если известны их скорости до столкновения.

Модель. Упругие и неупругие соударения.

Центральный (лобовой) удар очень редко реализуется на практике, особенно если речь идет о столкновениях атомов или молекул. При нецентральном упругом соударении скорости частиц (шаров) до и после столкновения не направлены по одной прямой.

Частным случаем нецентрального упругого удара может служить соударение двух бильярдных шаров одинаковой массы, один из которых до соударения был неподвижен, а скорость второго была направлена не по линии центров шаров (рис. 1.21.3).

Рисунок 1.21.3. Нецентральное упругое соударение шаров одинаковой массы. d – прицельное расстояние

После нецентрального соударения шары разлетаются под некоторым углом друг к другу. Для определения скоростей  и  после удара нужно знать положение линии центров в момент удара или прицельное расстояние d (рис. 1.21.3), т. е. расстояние между двумя линиями, проведенными через центры шаров параллельно вектору скорости  налетающего шара. Если массы шаров одинаковы, то векторы скоростей  и  шаров после упругого соударения всегда направлены перпендикулярно друг к другу. Это легко показать, применяя законы сохранения импульса и энергии. При m₁ = m₂ = m эти законы принимают вид:

Первое из этих равенств означает, что векторы скоростей ,  и  образуют треугольник (диаграмма импульсов), а второе – что для этого треугольника справедлива теорема Пифагора, т. е. он прямоугольный. Угол между катетами  и  равен 90°.

Модель. Соударения упругих шаров.