Как найти сопротивление шестиугольника

u и u – подвижность соответственно положительных и отрицательных ионов.

Плотность тока насыщения

jнас qn0 d ,

I0 10,0 А до I = 5,00 А? Рассмотреть два случая: 1) сила

тока уменьшилась равномерно; 2) сопротивление проводника равномерно возрастало в течение указанного промежутка времени, а разность потенциалов на концах проводника поддерживалась постоянной.

Решение.

1) Величина заряда dq , проходящего через поперечное сечение проводника за время dt , связана с силой тока

соотношением I dqdt .

Если в эту формулу вместо элементарных величин dq и dt подставить конечные значения q и t, то получим среднее значение силы тока I ср за время t, т. е. Iср qt .

Отсюда искомый заряд

q Iср t .

Поскольку сила тока в цепи изменялась равномерно, т. е. являлась линейной функцией времени, в качестве среднего значения I ср можно взять среднее арифметиче-

ское между начальным и конечным значениями силы тока за время t. Следовательно,

2) Теперь равномерно изменяется не сила тока, а сопротивление R. Это значит, что величина R является линейной функцией времени, т. е.

где R0 и R – соответственно начальное и конечное сопро-

тивления проводника;

k – постоянная величина, выражающая скорость изменения сопротивления.

Тогда по закону Ома для однородного участка цепи получим

Видим, что в этом случае зависимость силы тока от времени не является линейной, поэтому соотношение (1) здесь неприменимо. Однако при любой зависимости силы тока от времени можно записать

dq I dt .

Отсюда полный заряд, проходящий через поперечное сечение проводника за время t, выразится интегралом

Подставив в формулу (5) числовые значения, получим q = 69 Кл.

Задача 1.2. Определить плотность тока в медной проволоке длиной l = 10 м, если разность потенциалов на её концах 1 2 12 В.

Решение.

Плотность тока, определяемую формулой j dSdI ,

найдём, выразив силу тока I по закону Ома для однородно-

го участка цепи. Тогда с учётом R Sl получим

I 1 2 S / l .

предварительно выразив напряжённость электрического поля внутри однородного проводника через разность потенциалов на концах проводника и его длину:

E 1 2 l .

люсами (рис. 1.1). Пренебрегая сопротивлением соединительных проводов, определить разность потенциалов на зажимах элементов (между точками

a и b).

Решение.

Точки a и b являются концами двух участков цепи: a 1b и a 2b .

Оба эти участка содержат э.д.с. и, следовательно, являются участками

неоднородной цепи. Применим закон Ома в виде

I1 2 . Так как обе э.д.с. имеют положительные

R

знаки при обходе цепи по часовой стрелке, ток по цепи будет течь в том же направлении. Тогда для участка a 1b получим

Задача 1.4. Найти сопротивление шестиугольника, изображённого на рис. 1.2, если он включён в цепь между точками А и В. Сопротивление каждого проводника схемы равно R.

Решение. Вследствие симметрии очевидно, что ток в проводнике 1-7 равен току в проводнике 7-4, ток в 2-7 равен току в 7-3, ток в 6-7 равен току в 7-5 (см. рис. 1.2). Поэтому распределение токов и, следовательно, сопротивление шестиугольника не изменится, если отсоединить проводники 2-7, 7-3, 6-7 и 7-5 от центра (рис. 1.3). Сопротивление же этой схемы, которая эквивалентна исходной, легко вычислить. Сопротивление верхней части схемы равно 8R/3. Таково же сопротивление нижней части.

Полное сопротивление r найдётся из соотношения

1r 21R 86R , отсюда

r 54 R .

Задача 1.5. Элементы цепи, схема которой изображена на (рис. 1.4), имеют следующие значения: 1 1,50 В,

2 1,60 В, R1 1,00 кОм, R2 2,00 кОм. Определить показания вольтметра, если его сопротивление Rv 2,00 кОм.

Сопротивлением источников напряжения и соединительных проводов пренебречь.

Решение. Здесь требуется найти разность потенциалов между точками a и b, которую измеряет вольтметр, подключённый к этим точкам. Имеется разветвлённая цепь, по трём участкам которой текут, вообще говоря, разные токи: I1, I2, I (см. рис. 1.4). Задачу можно решить двумя способами, ис-

Рис. 1.4

пользуя правила Кирхгофа и закон Ома для неоднородного участка цепи. Рассмотрим оба способа.

1. Искомая разность потенциалов по закону Ома рав-

применим правила Кирхгофа. Обозначив на рис. 1.4 направление всех токов (для тока I делаем это лишь предположительно), согласно первому правилу Кирхгофа запишем для узла a:

Для составления остальных двух независимых уравнений воспользуемся вторым правилом Кирхгофа. Предварительно выбрав направление обхода замкнутых контуров, например по часовой стрелке, и учитывая правило знаков,

Знак « » в ответе означает, что b a и в действительности ток в цепи вольтметра имеет направление, про-

тивоположное тому, что мы предположили, т. е. от точки b

кточке а.

2.Применим закон Ома для неоднородного участка

цепи поочерёдно к трём участкам: aR1b, aR2b, aRvb. Тогда, учитывая правило знаков, запишем соответственно три уравнения:

R2 R3 4 Ом. Сопротивлениями источников тока пренебречь.

Рис. 1.5

Решение. Силы токов в разветвлённой цепи определяют с помощью законов Кирхгофа. Чтобы найти значения силы токов, следует составить четыре уравнения.

Выберем направления токов, как они показаны на рис. 1.5, и условимся обходить контуры по часовой стрелке.

Кирхгофа следует только для одного узла, так как уравнение, составленное для второго узла, будет следствием первого уравнения.

При составлении уравнений по первому закону Кирхгофа необходимо соблюдать правило знаков: ток, подходящий к узлу, входит в уравнение со знаком плюс; ток, отходящий от узла, – со знаком минус.

По первому закону Кирхгофа для узла В имеем

I1 I2 I3 I4 0 .

Недостающие три уравнения получим по второму закону Кирхгофа. Число независимых уравнений, которые могут быть составлены по второму закону Кирхгофа, также меньше числа контуров (в нашем случае контуров шесть, а независимых уравнений три). Чтобы найти необходимое число независимых уравнений, следует придерживаться правила: выбирать контуры таким образом, чтобы в каждый новый контур входила хотя бы одна ветвь, не участвовавшая ни в одном из ранее использованных контуров.

При составлении уравнений по второму закону Кирхгофа необходимо соблюдать следующее правило знаков:

а) если ток по направлению совпадает с выбранным направлением обхода контуров, то соответствующее произведение IR входит в уравнение со знаком плюс, в проти-

воположном случае произведение IR входит в уравнение со знаком минус;

б) если э.д.с. повышает потенциал в направлении обхода контура, т. е. если при обходе контура приходится идти от минуса к плюсу внутри источника, то соответствующая э.д.с. входит в уравнение со знаком плюс, в противном случае – со знаком минус.

По второму закону Кирхгофа имеем соответственно для контуров AR1BR2 A; AR1BR3 A; AR3BR4 A :

Подставив в равенства (1) – (3) значения сопротивлений и ЭДС, получим систему уравнений:

I1 I2 I3 I4 0;

2I1 4I2 6;

2I1 4I3 10;

4I3 2I 4 0.

Поскольку нужно найти только два тока, то удобно воспользоваться методом определителей (детерминантов). С этой целью перепишем уравнения ещё раз в следующем виде:

I1 I2 I3 I4 0;

2I1 4I2 0 0 6;

2I1 0 4I3 0 10;

0 0 4I3 2I4 0.