Мгновенный центр ускорений как найти

Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 14 июля 2014 года; проверки требуют 4 правки.

Мгнове́нный центр ускоре́ний — при плоскопараллельном движении абсолютно твёрдого тела точка, связанная с этим телом и находящаяся в плоскости движения тела, ускорение которой в данный момент времени равно нулю.

Положение мгновенного центра ускорений в общем случае не совпадает с положением мгновенного центра скоростей. Однако в некоторых случаях, например, при чисто вращательном движении, положение этих двух точек может совпадать.

Для того, чтобы определить положение мгновенного центра ускорений, необходимо к векторам ускорений двух различных точек тела провести прямые под равными углами . Если угловое ускорение положительное, то угол откладывается от вектора ускорения против часовой стрелки, иначе — по часовой стрелке. В точке пересечения проведённых прямых и будет находиться мгновенный центр ускорений. Угол должен удовлетворять равенству:

где

 — угловое ускорение тела;

 — угловая скорость тела.

Величина ускорения точки пропорциональна её расстоянию до мгновенного центра ускорений

Литература[править | править код]

• Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. Учеб. для втузов.— 10-е изд., перераб. и доп. — М.: Высш. шк., 1986.— 416 с, ил.
• Основной курс теоретической механики (часть первая) Н. Н. Бухгольц, изд-во «Наука», Главная редакция физико-математической литературы, Москва, 1972, 468 стр.
• Жуковский Н.Е. Теоретическая механика

Содержание:

Мгновенный центр ускорений:

В каждый момент движения плоской фигуры в своей плоскости, если Эту точку называют мгновенным центром ускорений. Обозначим ее через . Для доказательства этой теоремы предположим, что известны по модулю и направлению ускорение какой-либо точки плоской фигуры, угловая скорость и угловое ускорение этой фигуры. Пусть (рис. 56). Мгновенный центр ускорений лежит на линии, проведенной под углом к ускорению точки, тангенс которого вычисляем по формуле

Рис. 56

При этом угол надо отложить от ускорения в направлении дуговой стрелки углового ускорения , т. е. в рассматриваемом случае по часовой стрелке. Только в точках этой прямой ускорение и ускорение от вращения могут иметь противоположные направления и одинаковые значения, т. е.

и тогда

Но

следовательно,

Из приведенного доказательства следует, что мгновенный центр ускорений является единственной точкой плоской фигуры, ускорение которой в рассматриваемый момент времени равно нулю. В другой момент времени мгновенный центр ускорений находится в общем случае в другой точке плоской фигуры.

Если мгновенный центр ускорений известен, то, выбрав его за полюс, для ускорения точки плоской фигуры по формуле (10) получаем

так как

и, следовательно,

Ускорение направлено под углом  к отрезку , соединяющему точку с мгновенным центром ускорений в сторону дуговой стрелки углового ускорения (рис. 57).

Для точки , аналогично,

и ускорение также направлено под углом к отрезку .

Рис. 57

Из формул (16) и (17) имеем

т. е. ускорения точек плоской фигуры при плоском движении пропорциональны расстояниям от этих точек до мгновенного центра ускорений.

Итак, суммируя результаты, получаем, что ускорения точек плоской фигуры при плоском движении можно определить так же, как и при вращательном движении плоской фигуры вокруг мгновенного центра ускорений с угловой скоростью и угловым ускорением .

Для вычисления скоростей точек плоской фигуры при плоском движении принимают, что плоская фигура вращается вокруг мгновенного центра скоростей, а для вычисления ускорения следует считать, что она вращается вокруг мгновенного центра ускорений.

При качении без скольжения колеса по прямой (см. пример в § 7) получается, что ускорение мгновенного центра скоростей не равно нулю; следовательно, в общем случае мгновенные центры скоростей и ускорений являются различными точками плоской фигуры.

Ускорения точек плоской фигуры при плоском движении, подобно скоростям точек, можно определять двумя способами: по формуле (10), выражающей зависимость ускорений двух точек плоской фигуры, и по формуле (16), используя мгновенный центр ускорений. Обычно мгновенный центр ускорений, кроме частных случаев, когда угловая скорость или угловое ускорение равны нулю, располагается на плоской фигуре так, что трудно определить расстояние от него до рассматриваемых точек фигуры. Поэтому определение ускорения точек рекомендуется вычислять по формуле (10).

Рассмотрим способы нахождения мгновенного центра ускорений как в частных, так и в общем случаях.

1. Пусть известно, что угловое ускорение , а угловая скорость . Очевидно, это возможно в случае, когда плоская фигура вращается в своей плоскости с постоянной угловой скоростью или когда угловая скорость достигает относительно наибольшего или наименьшего значения. В этом случае для угла

и, следовательно, угол .

Мгновенный центр ускорений лежит на прямой линии, по которой направлено ускорение какой-либо точки плоской фигуры (рис. 58). Так как это справедливо для любой точки фигуры, то, следовательно, мгновенный центр ускорений лежит в точке пересечения прямых линий, по которым направлены ускорения точек плоской фигуры. Ускорения точек плоской фигуры в этом случае направлены к мгновенному центру ускорений, так как они состоят только из одной относительной нормальной составляющей от вращения вокруг мгновенного центра ускорений.

Рис. 58

Если известно ускорение, например точки , то мгновенный центр ускорений можно найти по расстоянию :

Эта формула получается из (16) в том случае, когда угловое ускорение равно нулю.

2.    Пусть угловая скорость , а угловое ускорение . Это возможно при мгновенном поступательном движении.

Тогда

и, следовательно, угол  — прямой. Его надо откладывать от ускорения точки в направлении дуговой стрелки углового ускорения. Мгновенный центр ускорений лежит на пересечении перпендикуляров к ускорениям точек плоской фигуры, проведенных из этих точек (рис. 59). Если известно числовое значение ускорения какой-либо точки , то расстояние от до мгновенного центра ускорений можно вычислить по формуле , которая получается из формулы (16) при .

3.    В общем случае, когда угловая скорость и угловое ускорение известны и не равны нулю, для угла имеем

Мгновенный центр ускорений лежит на пересечении прямых линий, проведенных к ускорениям точек фигуры под одним и тем же углом , причем угол а нужно откладывать от ускорений точек в направлении дуговой стрелки углового ускорения независимо от направления угловой скорости плоской фигуры (см. рис. 57). Если известно ускорение, например точки , то расстояние от точки до мгновенного центра ускорений можно найти по формуле (16), т. е.

Рис. 59

4. Пусть в данный момент времени  известны ускорения двух точек плоской фигуры: и (рис. 60). Укажем способ нахождения мгновенного центра ускорений в этом случае. По формулам (10)… (13), приняв за полюс точку , имеем

 

где

Проецируя левую и правую части векторной формулы (19) на две взаимно перпендикулярные оси и , получаем

где и — известные углы соответственно между ускорениями  и и положительным направлением оси .

При принятом направлении оси проекцию на эту ось надо взять со знаком плюс, так как направлена всегда от точки к полюсу . Проекцию ускорения на ось предположительно возьмем с плюсом, считая дуговую стрелку в рассматриваемом случае направленной против часовой стрелки. Определяя и , легко находим

Естественно, что в реальных случаях величина , найденная из полученной формулы, должна оказаться положительной. Знак же углового ускорения определяется знаком правой части формулы для .

После того как найдены и , задача нахождения мгновенного центра ускорений сводится к уже рассмотренному случаю 3.

Рис. 60

Основные способы вычисления углового ускорения при плоском движении

При вычислении ускорений точек фигуры при плоском движении необходимо знать угловое ускорение. Рассмотрим некоторые приемы его определения.

1.    Если известен угол поворота или угловая скорость в зависимости от времени, то угловое ускорение е определяем путем дифференцирования их по времени, т. е.

2.    Обычно требуется определить угловое ускорение в какой-либо момент времени по другим величинам, известным в этот же момент времени. В этом случае угловое ускорение тоже можно получить путем дифференцирования угловой скорости по времени, считая ее для вывода формулы известной функцией времени. Угловую скорость можно найти по формуле (7):

где — точка плоской фигуры; — мгновенный центр скоростей.

Дифференцируя по времени, получаем

В тех случаях, когда постоянно,

так как

где  — касательное ускорение точки .

Так, например, при качении колеса без скольжения по неподвижной прямой линии (см. рис. 55), если за точку взять центр колеса , то, учитывая, что он движется прямолинейно, получим

так как в этом случае

где — радиус колеса.

При качении без скольжения одного колеса по неподвижному другому колесу сначала установим зависимость между угловой скоростью подвижного колеса и угловой скоростью со кривошипа  (рис. 61). Учитывая, что мгновенный центр скоростей подвижного колеса лежит в точке соприкосновения колес, получаем

где — радиус неподвижного колеса; — радиус подвижного колеса.

Дифференцируя по времени (21), имеем

так как

Рис. 61

Из сравнения (21) и (22) видно, что связь между угловыми скоростями и угловыми ускорениями колес полностью аналогична. Это справедливо и для углов поворота колес, если нулевые их значения выбрать в один и тот же момент времени.

При внешнем зацеплении дуговые стрелки угловой скорости и углового ускорения подвижного колеса совпадают с дуговыми стрелками соответственно угловой скорости и углового ускорения кривошипа .

Рис. 62

При внутреннем зацеплении колес дуговые стрелки  и колеса и кривошипа имеют противоположные направления.

3. Иногда угловое ускорение можно найти путем проецирования на оси координат известного по направлению ускорения, например точки , если ускорение какой-либо другой точки и угловая скорость фигуры известны или их можно вычислить предварительно.

Так, если ускорение точки

то, проецируя обе части (23) на ось , перпендикулярную ускорению , получаем соотношение, из которого можно определить угловое ускорение, если другие величины, входящие в это соотношение, известны.

Определим этим способом угловое ускорение линейки эллипсографа (рис. 62). Эллипсографом называют механизм, в котором одна точка его линейки движется только по оси , а другая — по оси . Линейка эллипсографа обычно приводится в движение вращением кривошипа вокруг оси , причем точка лежит на середине линейки и описывает окружность с центром в точке , а точки части линейки описывают всевозможные эллипсы, заключенные между окружностью и прямой . Точки части линейки соответственно могут описать набор эллипсов, заключенных между окружностью и прямой .

В эллипсографе, когда ускорения точек и направлены соответственно по осям и , проецируя (23) на , получаем

так как

Соотношение (24) и служит для определения углового ускорения линейки эллипсографа , если все другие величины в этом соотношении известны или их можно предварительно определить.

Описанным выше приемом удобно определять угловое ускорение шатунов в различных кривошипно-шатунных механизмах, когда у шатуна есть точка, движущаяся прямолинейно.

Если известны ускорения двух точек и плоской фигуры по модулю и направлению в какой-либо момент времени, то путем проецирования соотношения (23) на два взаимно перпендикулярных направления, одно из которых удобно направить по , получим два уравнения для определения угловой скорости и углового ускорения (см. п. 4 § 8).

Наоборот, по угловой скорости и угловому ускорению из этих уравнений можно найти числовые значения ускорений точек и , если известны направления ускорений этих точек.

4. В задачах (см. § 6, рис. 53), где зависимость между угловыми скоростями различных тел можно установить путем дифференцирования по времени тождественных соотношений между углами поворота, зависимость между угловыми ускорениями часто можно получить путем двукратного дифференцирования по времени этих тождеств. Так, после первого дифференцирования в рассматриваемом случае

Дифференцируя вторично, имеем

Так как — угловое ускорение шатуна и — угловое ускорение кривошипа , то

Если дополнительно известно, что угловая скорость кривошипа постоянна, т. е. , то

Отсюда можно определить угловое ускорение шатуна в зависимости от углов и и угловых скоростей и .

Пример:

Диск радиусом приводится в движение от кривошипа и вертикальной рейки (рис. 63). От кривошипа движение диску передается при помощи шатуна . Рейка движется поступательно по закону ; кривошип вращается согласно уравнению . Угол отсчитывается от горизонтального направления.

Определить угловые скорость и ускорение диска и шатуна, а также скорости и ускорения точек  , , , мгновенные центры скоростей и ускорений диска в момент времени , если и точки  диска и кривошипа расположены на одной горизонтальной прямой.

Рис. 63

Рис. 64

Рис. 65

Решение. Положение кривошипа в момент времени определяется . Кривошип в этот момент занимает вертикальное положение, параллельное рейке.

Для алгебраических угловой скорости и углового ускорения кривошипа имеем

При . Таким образом угловые скорость и ускорение кривошипа . Дуговую стрелку для следует направить против положительного направления угла , так как .

Для скорости и ускорения точки кривошипа, вращающегося вокруг неподвижной оси, имеем:

Ускорение изображено на рис.64 с учетом дуговой стрелки для .

У точки шатуна такие же скорость и ускорение, как и у точки кривошипа. Приняв точку за полюс (рис. 65), определяем скорость точки шатуна по формуле

Но ; следовательно, , причем перпендикулярна . В проекциях на выбранные оси координат из (а) получаем

Траекторией точки является вертикальная прямая. Поэтому , . С учетом этого из (а’) имеем, что и угловая скорость шатуна .

Вычисляем скорость и ускорение точки рейки по формулам , . При  ,  . Производные и положительны, поэтому и следует направить в сторону возрастания .

При отсутствии скольжения у точки диска будут такие же скорость и составляющая ускорения в вертикальном направлении , как и у точки рейки (рис. 66).

Приняв за полюс точку диска, определяем скорость его точки по формуле

Рис. 66

Предположив, что диск вращается против часовой стрелки, строим треугольник скоростей для точки в соответствии с (б). Он выродился в отрезок прямой (рис. 66).

В проекциях на оси координат из (б) имеем , . Но ; следовательно,  и . Скорость получилась положительной; следовательно, предположение о направлении вращения диска подтвердилось. Угловую скорость диска определяем по формуле

Мгновенным центром скоростей диска является его точка , так как . Используя эту точку как , для точки  имеем

Перейдем к определению ускорений точек и углового ускорения диска . Приняв за полюс точку шатуна, ускорение его точки определим по формуле

где ,  и перпендикулярно . На основании (в) строим многоугольник ускорений для точки (рис. 67, а), предполагая, что  направлено против часовой стрелки.

В проекциях на оси координат из (в) (см. рис. 65 и 67, а) имеем

Ускорение точки  направлено параллельно оси вследствие ее прямолинейного движения в этом направлении. Следовательно, , , , так как

Так как получили со знаком минус, то направление для дуговой стрелки противоположно предположенному (см. рис. 65).

Угловое ускорение шатуна. Ускорение направлено вверх, т.е. отрицательно, и . Для определения углового ускорения диска вычислим ускорение точки , приняв за полюс точку . Имеем

где

В соответствии с (г) строим многоугольник ускорений для точки , приняв направленным против часовой стрелки (рис. 67, б).

В проекциях на выбранные оси координат из (г) с учетом рис. 67, б получаем

Но

С учетом полученных значений из (г’) имеем:

и

Ускорение получилось положительным, что подтверждает правильность выбора направления для . Угловое ускорение диска

Рис. 68    

Рис. 69

Приняв за полюс точку , для ускорения точки получим

где

На рис. 68 приведен многоугольник ускорений для точки . В проекциях на оси координат из (д) имеем

Определим ускорение точки :

Для определения мгновенного центра ускорений диска вычисляем

Угол откладываем от ускорения  в направлении дуговой стрелки . На линии, проходящей через точку под углом находится точка . Расстояние до нее от точки определяем по формуле

Точка находится вблизи точки . На рис. 69 указаны в примерном масштабе значения ускорений точек диска и положение . Ускорения и тоже образуют такие же углы с отрезками прямых, соединяющих эти точки с точкой .

Мгновенный центр ускорений шатуна находится в точке (см. рис. 65), так как для шатуна

• Заказать решение задач по теоретической механике

Теорема о конечном перемещении плоской фигуры

Понятие мгновенного центра скоростей плоской фигуры при плоском движении можно ввести используя теорему о конечном перемещении плоской фигуры. Фигуру в ее плоскости из заданного положения I в любое другое положение II (рис. 70) можно перевести одним поворотом в этой плоскости вокруг точки , называемой центром конечного вращения.

Пусть в положении I плоская фигура характеризуется отрезком , скрепленным с фигурой, а в положении II этот отрезок займет положение .

Рис. 70

Рассмотрим случай, когда и не параллельны. Можно доказать, что центр конечного вращения находится на пересечении перпендикуляров и , восставленных из середин отрезков и .  Для этого докажем, что заштрихованные треугольники и равны по трем сторонам; как гипотенузы в равных прямоугольных треугольниках и , так как по построению точка есть середина отрезка , a — общий катет треугольников. Аналогично, рассматривая равные треугольники и , получаем ; — по условию.

Для перевода плоской фигуры из положения I в положение II достаточно совместить между собой равные треугольники и . Это можно осуществить одним поворотом треугольника в его плоскости вокруг вершины . При этом если сторону  до совмещения со стороной повернуть на угол , то сторону до совмещения со стороной следует повернуть на угол , равный углу ф, так как углы и  состоят из общего для них угла  и одинаковых углов , лежащих в равных заштрихованных треугольниках против равных сторон.

Итак, если отрезок повернуть вокруг на угол , то отрезок   при этом повернется на тот же угол и в том же направлении, что и отрезок , и, следовательно, точка совпадает с точкой ,  а точка —с точкой , т. е. отрезок  совпадет всеми своими точками с отрезком .

В том случае, когда отрезок параллелен отрезку , перпендикуляры к и  к параллельны и, следовательно, пересекаются в бесконечности. В этом случае следует считать находящимся в бесконечности и плоскую фигуру из положения I в положение II можно перевести поступательным перемещением, что соответствует повороту фигуры вокруг бесконечно удаленной точки.

В
каждый момент движения плоской фигуры
в своей плоскости, если
ине равны нулю одновременно, имеется
единственная точка этой фигуры, ускорение
которой равно нулю. Эту точку называют
мгновенным центром ускорений.
Обозначим ее через
.
Пусть(рис. 39). Мгновенный центр ускорений
лежит на линии, проведенной под угломк ускорению точки, тангенс которого
вычисляем по формуле:

.

П

Рис. 39

ри этом уголнадо отложить от ускоренияв направлении дуговой стрелки углового
ускорения,
т.е. в рассматриваемом случае по часовой
стрелке. Только в точках этой прямой
ускорениеи ускорение от вращениямогут иметь противоположные направления
и одинаковые значения, т.е.:

,
и тогда

.

Но

,
следовательно,

.

Мгновенный
центр ускорений является единственной
точкой плоской фигуры, ускорение которой
в рассматриваемый момент времени равно
нулю. В другой момент времени мгновенный
центр ускорений находится в общем случае
в другой точке плоской фигуры.

Если
мгновенный центр ускорений известен,
то, выбрав его за полюс, для ускорения
точки
плоской фигуры по формуле (93) получаем

,
т.к.
.

Следовательно:

.
(99)

Ускорениенаправлено под угломк отрезку,
соединяющему точкус мгновенным центром ускорений в сторону
дуговой стрелки углового ускорения(рис. 40).

Для
точки
аналогично

(100)

и
ускорение
также направлено под угломк отрезку

И

Рис. 40

з формул (99) и (100) имеем

, (101)

т.е. ускорения
точек плоской фигуры при плоском движении
пропорциональны расстояниям от этих
точек до мгновенного центра ускорений.

Итак,
суммируя результаты, получаем, что
ускорения
точек плоской фигуры при плоском движении
можно определить так же, как и при
вращательном движении плоской фигуры
вокруг мгновенного центра ускорений с
угловой скоростью
и угловым ускорением.

Для вычисления
скоростей точек плоской фигуры при
плоском движении принимают, что плоская
фигура вращается вокруг мгновенного
центра скоростей, а для вычисления
ускорения следует считать, что она
вращается вокруг мгновенного центра
ускорений.

2.5. Решение задач кинематики

Пример 3.

Даны
уравнения движения точки в плоскости

:

,

(,

– в сантиметрах,

– в секундах).

Определить:
уравнение траектории точки; для момента
времени

с найти скорость и ускорение точки, а
также ее касательное и нормальное
ускорения и радиус кривизны в
соответствующей точке траектории.

Решение:

1. Для
определения уравнения траектории точки
исключим из заданных уравнений движения
время
.
Поскольку

входит в аргументы тригонометрических
функций, где один аргумент вдвое больше
другого, используем формулу

:

. (102)

Из уравнений
движения находим выражения соответствующих
функций и подставляем в равенство (102).
Получим

,

,

следовательно,

.

О

Рис. 41

тсюда окончательно находим следующее
уравнение траектории точки (параболы,
рис. 41):

. (103)

2. Скорость точки
найдем по ее проекциям на координатные
оси:

,

,

.

Для
момента времени

с:
,,

. (104)

3. Аналогично найдем
ускорение точки:

,
,

.

Для
момента времени

с:
,
,

. (105)

4. Касательное
ускорение найдем, дифференцируя по
времени равенство:

Получим

,

откуда

. (106)

Числовые
значения всех величин, входящих в правую
часть (106), определены и даются в (104) и
(105). Подставив в (106) эти числа, найдем
сразу, что при

с:

.

5.
Нормальное ускорение точки
.
Подставляя сюда найденные при

с числовые значения

и
,
получим, что

.

6.
Радиус кривизны траектории
.

Подставляя
сюда числовые значения

и

при

с, найдем, что

см.

Ответ:

,

,

,

,

см.

П

Рис. 42

ример 4.Т
очка
движется по дуге окружности радиусам по закону,
(– в метрах,– в секундах), где(рис. 42).

Определить:
скорость и ускорение точки в момент
времени
с.

Решение:

Определяем скорость
точки:

.

При

с получим

.

Ускорение находим
по его касательной и нормальной
составляющим:

,

,

.

При

с получим

,

,

.

Изобразим
на рис. 42 векторы

и
,
учитывая знаки и считая положительным
направление от
к.

Ответ:

,

.

Пример
5.Механизм
(рис. 43) состоит из стержней 1, 2, 3, 4 и
ползуна
,
соединенных друг с другом и с неподвижными
опорамиишарнирами.

Д

Рис. К2,а.

Рис. 43

ано:
,,,,,,м,м,м,с^-1,
с^-2
(направления
и– против хода часовой стрелки).

Определить:
,,,,.

Решение:

1. Строим положение
механизма в соответствии с заданными
углами и выбранным масштабом длин (рис.
44; на этом рисунке изображаем все векторы
скоростей).

2

Рис. 44

. Определяем.
Точкапринадлежит стержню.
Чтобы найти,
надо знать скорость какой-нибудь другой
точки этого стержня и направление.
По данным задачи, учитывая направление,
можем определить.
Численно:

м/с,

. (107)

Направление
найдем, учтя, что точкапринадлежит одновременно ползуну,
движущемуся вдоль направляющих
поступательно. Теперь, знаяи направление,
воспользуемся теоремой о проекциях
скоростей двух точек тела (стержня)
на прямую, соединяющую эти точки (прямая).
Сначала по этой теореме устанавливаем,
в какую сторону направлен вектор(проекции скоростей должны иметь
одинаковые знаки). Затем, вычисляя эти
проекции, находим

,

м/с. (108)

3.
Определяем
.
Точка

принадлежит стержню
.
Следовательно, по аналогии с предыдущим,
чтобы определить
,
надо сначала найти скорость точки
,
принадлежащей одновременно стержню
.
Для этого, зная

и
,
строим мгновенный центр скоростей (МЦС)
стержня
.
Это точка
,
лежащая на пересечении перпендикуляров
к

и
,
восставленных из точек

и

(к

перпендикулярен стержень 1). По направлению
вектора

определяем направление поворота стержня

вокруг МЦС
.
Вектор

перпендикулярен отрезку
,
соединяющему точки

и
,
и направлен в сторону поворота. Величину

найдем из пропорции:

. (109)

Чтобы
вычислить

и
,
заметим, что

– прямоугольный, так как острые углы в
нем равны 30° и 60°, и что
.
Тогда

является равносторонним и
.
В результате равенство (3) дает

м/с,
. (110)

Так
как точка

принадлежит одновременно стержню
,
вращающемуся вокруг
,
то
.
Тогда, восставляя из точек

и

перпендикуляры к скоростям

и
,
построим МЦС

стержня
.
По направлению вектора

определяем направление поворота стержня

вокруг центра
.
Вектор

направлен в сторону поворота этого
стержня. Из рис. 44 видно, что
,
откуда
.
Составив теперь пропорцию, найдем, что

,

м/с. (110)

4.
Определяем
.
Так как МЦС стержня 2 известен (точка
)
и
м, то

с^–1. (111)

5

Рис. 45

.
Определяем(рис. 45, на котором изображаем все векторы
ускорений). Точкапринадлежит стержню.
Чтобы найти,
надо знать ускорение какой-нибудь другой
точки стержняи траекторию точки.
По данным задачи можем определить,
где численно

м/с²,

м/с². (112)

Вектор
направлен вдоль,
а– перпендикулярно.
Изображаем эти векторы на чертеже (см.
рис. 45). Так как точкаодновременно принадлежит ползуну, то
векторпараллелен направляющим ползуна.
Изображаем векторна чертеже, полагая, что он направлен в
ту же сторону, что и
.

Для
определения
воспользуемся равенством

. (113)

Изображаем
на чертеже векторы
(вдольотк)
и(в любую сторону перпендикулярно).
ЧисленноНайдяс помощью построенного МЦСстержня 3, получим

с^–1,

м/с². (114)

Таким
образом, у величин, входящих в равенство
(113), неизвестны только числовые значения
и.
Их можно найти, спроектировав обе части
равенства (113) на какие-нибудь две оси.

Чтобы
определить
,
спроектируем обе части равенства (113)
на направление(ось).
Тогда получим

. (115)

Подставив в
равенство (10) числовые значения всех
величин из (112) и (114), найдем, что

м/с². (116)

Так
как получилось
,
то, следовательно, векторнаправлен как показано на рис. 45.

6.
Определяем
.
Чтобы найти
,
сначала определим
.
Для этого обе части равенства (113)
спроектируем на направление,
перпендикулярное

(ось
).
Тогда получим:

. (117)

Подставив
в равенство (12) числовые значения всех
величин из (116) и (112), найдем, что

м/с².
Знак минус указывает, что направление

противоположно показанному на рис. 45.

Теперь
из равенства

получим:

с^–2.

Ответ:
м/с,

м/с,

с^–1,
м/с²,

с^–2.

П

Рис. 46

ример 6.Пластина

(,
рис. 46) вращается вокруг оси, проходящей
через точку

перпендикулярно плоскости пластины,
по закону

(положительное направление отсчета
угла

показано на рис. 46 дуговой стрелкой). По
дуге окружности радиуса

движется точка

по закону

(положительное направление отсчета
– отк).

Дано:

м,
,
(– в радианах,– в метрах,– в секундах).

Определить:
ив момент времени

с.

Решение:

Рассмотрим
движение точки

как сложное, считая ее движение по дуге
окружности относительным, а вращение
пластины – переносным движением. Тогда
абсолютная скорость
и абсолютное ускорениеточки найдутся по формулам:

,

, (118)

где, в свою очередь,

,

.

Определим все,
входящие в равенства (118) величины.

1. Относительное
движение. Это движение происходит по
закону

. (119)

Сначала
установим, где будет находиться точка

на дуге окружности в момент времени
.
Полагая в уравнении (119)

с, получим

.

Тогда

.

Знак
минус свидетельствует о том, что точка

в момент

с находится справа от точки
.
Изображаем ее на рис. 46 в этом положении
(точка)).

Теперь
находим числовые значения
,и:

,

,

,

где
– радиус кривизны относительной
траектории, равный радиусу окружности.
Для момента

с, учитывая, что

м, получим

м/с,

м/с²,

м/с².

Знаки
показывают, что вектор
направлен в сторону положительного
отсчета расстояния,
а вектор— в противоположную сторону; вектор,
направлен к центруокружности. Изображаем все эти векторы
на рис. 46.

2.
Переносное движение. Это движение
(вращение) происходит по закону
.
Найдем сначала угловую скорость
и угловое ускорениепереносного вращения:

,

и при

с

с^–1
,
с^–2. (120)

Знаки
указывают, что в момент

с направления
ипротивоположны направлению положительного
отсчета угла;
отметим это на рис. 46.

Для
определения
инаходим сначала расстояниеточкиот оси вращения.
Из рисунка видно, чтом. Тогда в момент времени

с, учитывая равенства (4), получим

м/с,

м/с²,

м/с². (121)

Изображаем
на рис. 46 векторы

и

с учетом направлений

и

и вектор

(направлен к оси вращения).

3. Кориолисово
ускорение. Модуль кориолисова ускорения
определяем по формуле

,

где
– угол между вектороми осью вращения (вектором).
В нашем случае этот угол равен 90°, так
как ось вращения перпендикулярна
плоскости пластины, в которой расположен
вектор.
Численно в момент времени

с, так как в этот момент

м/с,
с^–1,
получим

м/с². (122)

Направление
найдем по правилу Н.Е. Жуковского: так
как векторлежит в плоскости, перпендикулярной
оси вращения, то повернем его на 90° в
направлении,
т.е. по ходу часовой стрелки. Изображаемна рис. 46. (Иначе направлениеможно найти, учтя, что.)

Таким
образом, значения всех входящих в правые
части равенств (118) векторов найдены и
для определения
иостается только сложить эти векторы.
Произведем это сложение аналитически.

4.
Абсолютная скорость. Проведем координатные
оси
(см. рис. 46) и спроектируем почленно обе
части равенствана эти оси. Получим для момента времени

с:

м/с,

м/с.

После этого находим

м/с.

Учитывая,
что в данном случае угол между
и

равен 45°, значение
можно еще определить по формуле

м/с.

5. Абсолютное
ускорение. По теореме о сложении ускорений

. (123)

Для
определения

спроектируем обе части равенства (7) на
проведенные оси
.
Получим для момента времени

с:

м/с²,

м/с²,

После этого находим

м/с².

Ответ:
м/с,

м/с².