В
ядерном реакторе функционируют свободные
нейтроны широкого диапазона кинетических
энергий – от 10-3
эВ до десятков МэВ. Для удобства их
различий они классифицируются на:
–
быстрые нейтроны
(с кинетическими энергиями выше 0.1 МэВ);
–
промежуточные нейтроны (с
энергиями 0.625эВ <
E <
0.1МэВ);
–
медленные нейтроны (с
энергиями ниже 0.625 эВ).
Необходимость
такой классификации обусловлена тем,
что нейтроны различных кинетических
энергий обладают
различной
склонностью к вступлению в различные
нейтронные реакции с ядрами одних
веществ.
*)
По этой причине, говоря о плотности
нейтронов, следует всегда указывать, о
нейтронах какой энергии идет речь.
Математическая форма записи – n(E) –
полностью отвечает этому: указывается
и величина плотности нейтронов, и
величина их кинетической энергии.
Ибо, поскольку в рассматриваемом
единичном объёме, кроме нейтронов с
энергией Е, обязательно есть ещё нейтроны
самых различных энергий очень широкого
диапазона, суммарная (интегральная)
плотность нейтронов всех возможных
энергий будет:
¥
n
= ò
n(E) .
dE
(2.3.2)
0
Особую
часть медленных нейтронов составляют
тепловые
нейтроны
– то есть нейтроны, находящиеся в
кинетическом равновесии с ядрами среды,
в которой они движутся. Поскольку
энергетическое распределение молекул
(а следовательно, и атомов, и ядер атомов)
в их тепловом движении имеет вид спектра
Л.Больцмана:
N(E)
= Nо
.C
.E
exp(-E / kT),
-
аналогичное
распределение должны иметь
в непоглощающей среде
и тепловые нейтроны: раз они находятся
в кинетическом равновесии с ядрами
атомов среды, то каждой группе ядер,
имеющих определенную энергию Е, должна
соответствовать пропорциональная по
численности группа нейтронов той
же энергии. Поэтому энергетический
спектр тепловых нейтронов – спектр
Максвелла (Maxwell) –
в непоглощающих средах формально
описывается тем же выражением:
n(E)
= no
C
E exp(-E / kT) (2.3.3)
где:
n(E) – плотность тепловых нейтронов,
имеющих энергии в элементарном
интервале dE вблизи значения Е;
no
–
интегральная плотность тепловых
нейтронов всех возможных энергий в
среде с термодинамической температурой
Т;
k
= 8.62 .10-5
эВ/К – постоянная Больцмана;
С
– постоянный сомножитель нормировки.
В
реальной (поглощающей нейтроны) среде
максвелловское распределение тепловых
нейтронов по энергиям, конечно, нарушается.
Однако, компактное математическое
удобство этого выражения настолько
велико, что условились считать, что и в
поглощающей тепловые нейтроны среде
энергетическое распределение тепловых
нейтронов сохраняет
ту же (гауссову) форму, что и в непоглощающей
среде:
n(E)
= no
C
E exp(-E / kTн),
(2.3.4)
с
той лишь разницей, что в показателе
экспоненциала стоит не термодинамическая
температура среды Т, а так называемая
температура нейтронов
Тн.
Максвелловский
спектр тепловых нейтронов (рис.2.9)
характеризуется следующими присущими
ему энергиями тепловых нейтронов:
Рис.
2.9. Энергетический спектр тепловых
нейтронов Максвелла.
а)
Наиболее
вероятной энергией
Енв
=
kTн,
соответствующей максимуму распределения
тепловых нейтронов по энергиям при
данной температуре нейтронов Тн.
Это означает, что тепловых нейтронов с
кинетической энергией Енв
в среде
больше, чем тепловых нейтронов любых
других энергий
(до 36% от общего числа всех тепловых
нейтронов).
б)
Средней
энергией тепловых нейтронов:
¥
Еср
= (1/no)
ò
E n(E) dE (2.3.5)
0
Подстановка
в (2.3.5) выражения (2.3.4) приводит к величине:
Eср
= 4kTн
/
p
»
1.273 kTн
= 1.273 Енв
(2.3.6)
В
частности при температуре нейтронов
Тн
= 293К (или 20оС),
называемой стандартной
температурой,
наиболее вероятная и средняя энергии
тепловых нейтронов соответственно
равны:
Eнв
= 0.0253 эВ Еср
= 0.0322 эВ
Заметим
одно
счастливое
свойство максвелловского спектра:
Отношение
средней и наиболее вероятной энергий
нейтронов
в
спектре Максвелла при постоянной
температуре нейтронов
есть
величина постоянная, равная Еср/Енв
= 4/p
»
1.273.
Cледовательно,
отношение
скоростей нейтронов,
соответствующих средней и наиболее
вероятной энергиям тепловых нейтронов:
____
__
vср/vнв
= Ö4/p
= 2/Öp
»
1.128, (2.3.7)
–
то есть
также
является постоянной величиной.
Запомним это. Понятие средней энергии
тепловых нейтронов понадобилось нам
для того, чтобы поведение и взаимодействия
всей совокупности
различных по энергиям тепловых нейтронов
заменить
эквивалентным их взаимодействием с
ядрами среды так, словно
все они одинаковы по энергиям,
а значит – и по
своим свойствам.
Суммирование кинетической энергии всех
тепловых нейтронов и раздел этой суммы
поровну между всеми тепловыми нейтронами
– см. формулу (2.3.5) – как раз и приводит к
понятию “среднего теплового
нейтрона”, подобно понятию “среднего
нейтрона деления”, с которым мы уже
имели дело, говоря о спектре Уатта.
Итак,
спектр нейтронов, то есть их энергетическое
распределение в среде, является второй
характеристикой нейтронного поля.
К
сожалению, теория реакторов до сих пор
не располагает компактным аналитическим
выражением для спектра всех
нейтронов в реакторе, и поэтому задачу
по выяснению реакторного спектра
приходится решать путём громоздких
вычислений с помощью ЭВМ. Частные же
задачи теории решаются на базе
трёх энергетических спектров:
спектр нейтронов деления (Уатта); спектр
тепловых нейтронов (Максвелла) и спектр
замедляющихся нейтронов (Ферми), с
которым мы познакомимся позже.
2.3.3.
Плотность потока нейтронов.
Третья из основных характеристик
нейтронных полей –
плотность потока нейтронов
(Ф) – является попросту
произведением первых двух:
плотности нейтронов на их скорость:
Ф
= n .
v
(2.3.8)
По
физическому смыслу эта величина –
суммарный секундный путь всех нейтронов
в 1 см3
среды.
Однако размерность плотности потока
– нейтр/см2
с
–
может привести к путанице в попытках
обнаружить физический смысл этой
величины в самой размерности: сразу
воображается некая плоская площадка
размером в 1 см2,
через которую ежесекундно проходит
определённое число нейтронов. Такому
представлению способствует прошлый
опыт изучения сходным образом звучащих
величин иной физической природы:
плотности потока жидкости (из
гидродинамики), плотности магнитного
потока и плотности потока электронов
в проводнике (из электродинамики),
плотности теплового потока на теплоотдающей
поверхности (из теплотехники) и
другими. Аналогия плотности потока
нейтронов с перечисленными величинами
(увы!) несостоятельна, так как все эти
величины характеризуют направленный
перенос энергии, а нейтроны в единичном
объёме среды движутся не направленно,
а
хаотично
по всем возможным направлениям.
На
первый взгляд эта характеристика вообще
кажется
лишней,
т.к. она – простая комбинация двух других
характеристик нейтронных полей –
плотности (n) и скорости (v) нейтронов.
Однако, самое простое рассуждение о
том, что секундное количество актов
любой нейтронной реакции в 1 см3
среды должно быть
прямо
пропорционально
величинам и плотности нейтронов (n), и
скорости их переноса (v), а, следовательно,
– величине
плотности потока нейтронов
(Ф), даёт этой характеристике право на
существование. Действительно, чем больше
плотность нейтронов
n
и чем больше скорость их перемещения
v,
тем больше шансов имеют все эти нейтроны
в 1см3
среды
провзаимодействовать
с ядрами среды в течение 1 с и вызвать
те или иные нейтронные реакции.
В
этих рассуждениях, как видим, не содержится
ни малейшего намёка на привязку к
какому-либо конкретному направлению
движения нейтронов в единичном объёме
среды. Но зададим себе вопрос: а важно
ли вообще направление, по которому
нейтрон перед взаимодействием приближается
к ядру, если разговор в конечном счёте
сводится к ответу на другой вопрос:
произойдет
ядерное взаимодействие или не произойдет?
–
Ведь нас в конце концов интересует
секундное количество конкретных
взаимодействий каждого вида в единичном
объёме среды. И если нам не известно о
какой-либо
анизотропии
свойств ядер по отношению к взаимодействующим
с ними с разных направлений нейтронам,
то проще предположить, что
ядру
безразлично,
ударит ли его нейтрон “в лоб” или
“по затылку”, – результат должен
быть
одинаковым!
А это значит, что для удовлетворения
нашего интереса, касающегося
только
скоростей нейтронных реакций, нам
достаточно
скалярной
характеристики нейтронного поля (каковой
Ф и является).
Но
отметим всё-таки, что представляя ядро
в виде сферы, даже предполагая
изотропность действия ядерных сил в
пределах этой сферы, говоря о
вероятности взаимодействия нейтрона
с ядром, невозможно
обойтись в рассуждениях без величины
поверхности
этой сферы: ведь для нейтронной
реакции
необходимо,
чтобы приближающийся извне нейтрон
пересёк
поверхность этой сферы. И чем больше
величина этой поверхности, тем больше
ограничивающий её объём, тем больше
нейтронов имеют возможность попасть
в этот объём, инициируя ту или иную
нейтронную реакцию.
Поэтому
вероятность взаимодействия ядра с
нейтронами, пересекающими извне
поверхность сферы действия ядерных сил
ядра, должна быть пропорциональна
плотности потока нейтронов вблизи ядра,
подразумевая под последней
отношение
числа падающих за 1 с на поверхность
сферы нейтронов к величине поверхности
этой сферы. Та же размерность – нейтр/см2с;
та же
скалярность
величины (ведь поверхность сферы в целом
не направлена никуда и в то же время
направлена куда угодно).
А
теперь сравним это определение со
строгим определением плотности
потока нейтронов, которое дает Стандарт:
Плотность
потока нейтронов – это отношение числа
нейтронов,
ежесекундно
падающих на поверхность элементарной
сферы, к
величине
диаметрального
сечения этой сферы.
Та
же размерность
–
нейтр./см2с.
Та же скалярность: диаметральных
сечений в любой сфере можно указать
бесчисленное множество, и каждое из
них имеет
своё
направление нормали. И если допустить,
что элементарная сфера имеет размер
сферы действия ядерных сил ядра, то её
поверхность Sсф
= 4pR2,
а величина любого диаметрального сечения
этой сферы SD
= pR2
– величина в 4 раза меньшая, чем поверхность
сферы. То есть в определении, появившемся
из приведенных выше рассуждений,
фигурировала бы вчетверо меньшая
величина, чем в стандартном определении.
Что
касается
элементарности
сферы, отмеченной в стандартном
определении, необходимость её
обусловлена той же причиной, что и в
определении плотности нейтронов:
желанием сделать плотность потока
нейтронов Ф
непрерывной
величиной
с целью использования при исследовании
нейтронных полей компактного аппарата
непрерывных функций.
И
последнее. Говоря о плотности потока
нейтронов Ф, нельзя говорить о ней
вообще;
следует обязательно оговаривать и
указывать, о нейтронах какой
кинетической энергии идет речь. В
противном случае возникает уже не
просто неопределённость, о которой
упоминалось в п.2.3.2, а бессмыслица, суть
которой ясна из простого примера. Если
просто сказать, что Ф = 60 нейтр/см2с,
то это все равно, что
ничего не сказать,
так как такая величина плотности потока
может обеспечиваться:
–
одним нейтроном со скоростью v = 60 см/с;
–
двумя нейтронами со скоростями v = 30
см/с;
–
тремя нейтронами со скоростями v = 20
см/с;
–
четырьмя нейтронами со скоростями v =
15 см/с;
–
пятью нейтронами со скоростями v = 12
см/с;
–
шестью нейтронами со скоростями v = 10
см/с;
–
десятью нейтронами со скоростями v = 6
см/с и т.д.
А
результаты взаимодействия этих комбинаций
нейтронов с ядрами среды во всех этих
случаях будут
различными.
Вот
почему, указывая значение Ф, важно для
определённости всегда указывать энергию
нейтронов: Ф(Е).
2.3.4.
Плотность тока нейтронов.
В отличие от первых трёх характеристик
нейтронного поля, в определениях которых
игнорируется понятие направления
перемещения нейтронов, плотность тока
нейтронов – величина векторная.
Она даёт представление о
генеральном направлении
перемещения больших количеств
хаотично движущихся нейтронов и об
интенсивности
перемещения нейтронов в этом направлении.
Нейтроны
в среде, подобно молекулам воды в горной
реке, перемещаются во всех мыслимых
направлениях. Но как в реке существует
генеральное направление перемещения
воды (по руслу), так подобное направление
существует и для перемещения нейтронов.
В задачах теории реакторов об утечке
нейтронов из активной зоны, об эффективности
работы отражателя и многих других как
раз требуется знание направления и
интенсивности диффузии нейтронов.
Существо
плотности тока нейтронов нетрудно
понять, отталкиваясь от более простого
частного случая
её проекции на координатную ось.
В
точке с координатами (x,y,z), где нам
желательно знать величину и направление
вектора плотности тока нейтронов
I(x,y,z),
мысленно выделим единичную плоскую
площадку, перпендикулярную к оси OX, и
подсчитаем количества нейтронов,
ежесекундно пересекающих эту площадку
под всеми возможными углами слева
направо (в положительном направлении
оси OX) и справа налево (в отрицательном
направлении OX). Пусть в результате
подсчетов оказалось, что первая величина
равна I+x
нейтр/см2с,
а вторая – I-x
нейтр/см2с.
Тогда их разница
Ix
= I+x
– I-x,
являясь
по смыслу нашего рассуждения
скалярной
величиной, уже своим
знаком
должна показать направление
преимущественного перемещения нейтронов:
если Ix
> 0, то это означает, что больше нейтронов
вдоль OX перемещается в
положительном
направлении, а если Ix
< 0, то больше нейтронов перемещается
в
отрицательном
направлении. Сама же эта разностная
величина Ix
определяет интенсивность переноса
нейтронов вдоль оси OX в преимущественном
направлении.
Аналогичные
рассуждения можно проделать и относительно
перемещений той же совокупности
хаотично движущихся нейтронов вдоль
других координатных осей OY и OZ и
получить величины двух других проекций
вектора
I
– Iy
и Iz.
Зная величины проекций вектора на
координатные оси, можно записать
выражение и для самого вектора:
I(x,y,z)
= Ixi
+ Iyj
+ Izk,
(2.3.9)
Как можно найти скорость нейтрона после замедления?
Ученик
(98),
закрыт
5 месяцев назад
3eta dæity
Оракул
(85291)
6 месяцев назад
Температура — эта мера средней скорости частиц. Но нельзя сказать, что частицы при заданной температуре всегда движутся с какой-то одной скоростью. Их скорость можно описать максвелловским распределением. Также и замедлившиеся нейтроны распределяются по скоростям. И уже по закону распределения можно искать среднюю скорость, среднеквадратичную скорость, наиболее вероятную скорость частиц . Из этих величин, как я думаю, тебе нужна именно наиболее вероятная скорость. Она связана с температурой по физически простой формуле:
kT = mv^2 / 2;
v = sqrt(2kT/m).
Здесь k – постоянная Больцмана, m – масса одного нейтрона. Температуру Т следует выражать в кельвинах.
Enter the total kinetic energy of the neutron (eV) into the calculator to determine the Neutron velocity.
- All Velocity Calculators
- Electron Velocity Calculator
- Proton Velocity Calculator
- Ion Velocity Calculator
Neutron Velocity Formula
The following equation is used to calculate the Neutron Velocity.
Vn = 1.383 * 10 ^6 * SQRT( E) /100
- Where Vn is the neutron velocity (m/s)
- E is the neutron energy (eV)
What is a Neutron Velocity?
Definition:
A neutron velocity is the measure of speed of a neutron based on it’s mass and kinetic energy.
How to Calculate Neutron Velocity?
Example Problem:
The following example outlines the steps and information needed to calculate Neutron Velocity.
First, determine the neutron energy. In this example, the neutron energy is found to be 500 eV.
Finally, calculate the Neutron Velocity using the formula above:
Vn = 1.383 * 10 ^6 * SQRT( 500) /100
Vn = 1.383 * 10 ^6 * SQRT( 500) /100
Vn = 309,248.201 m/s
Увеличить/уменьшить масштаб
Скопировать текст страницы
(работает в Chrome 42+,
Microsoft Internet Explorer и Mozilla FireFox
c установленным Adobe Flash Player)
Текущие страницы выделены рамкой.
Содержание
Обращаясь к сайту «История Росатома — Электронная библиотека»,
я соглашаюсь с условиями использования представленных там материалов.
Правила сайта (далее – Правила)
- Общие положения
- Настоящие правила определяют порядок и условия использования материалов, размещенных на сайте www.biblioatom.ru (далее именуется Сайт), а также правила использования материалов Сайтом и порядок
взаимодействия с Администрацией Сайта. - Любые материалы, размещенные на Сайте, являются объектами интеллектуальной собственности (объектами авторского права или смежных прав, а также прав на средства индивидуализации). Права Администрации
Сайта на указанные материалы охраняются законодательством о правах на результаты интеллектуальной деятельности. - Использование материалов, размещенных на Сайте, допускается только с письменного согласия Администрации Сайта или иного правообладателя, прямо указанного на конкретном материале, размещенном на
Сайте, или в непосредственной близости от указанного материала. - Права на использование и разрешение использования материалов, размещенных на Сайте, принадлежащих иным правообладателям, нежели Администрация Сайта, допускается с разрешения таких правообладателей
или в соответствии с условиями, установленными такими правообладателями. Никакое из положений настоящих Правил не дает прав третьим лицам на использование материалов правообладателей, прямо указанных на
конкретном материале, размещенном на Сайте, или в непосредственной близости от указанного материала. - Настоящие Правила распространяют свое действие на следующих пользователей: информационные агентства, электронные и печатные средства массовой информации, любые физические и юридические лица, а также
индивидуальные предприниматели (далее — «Пользователи»).
- Настоящие правила определяют порядок и условия использования материалов, размещенных на сайте www.biblioatom.ru (далее именуется Сайт), а также правила использования материалов Сайтом и порядок
- Использование материалов. Виды использования
- Под использованием материалов Сайта понимается воспроизведение, распространение, публичный показ, сообщение в эфир, сообщение по кабелю, перевод, переработка, доведение до всеобщего сведения и иные
способы использования, предусмотренные действующим законодательством Российской Федерации. - Использование материалов Сайта без получения разрешения от Администрации Сайта не допустимо.
- Внесение каких-либо изменений и/или дополнений в материалы Сайта запрещено.
- Использование материалов Сайта осуществляется на основании договоров с Администрацией Сайта, заключенных в письменной форме, или на основании письменного разрешения, выданного Администрацией Сайта.
- Запрещается любое использование (бездоговорное/без разрешения) фото-, графических, видео-, аудио- и иных материалов, размещенных на Сайте, принадлежащих Администрации Сайта и иным правообладателям
(третьим лицам). - Стоимость использования каждого конкретного материала или выдача разрешения на его использование согласуется Пользователем и Администрацией Сайта в каждом конкретном случае.
- В случае необходимости использования материалов Сайта, права на которые принадлежат третьим лицам (иным правообладателям, нежели Администрация Сайта, о чем прямо указано на таких материалах либо в
непосредственной близости от них), Пользователи обязаны обращаться к правообладателям таких материалов для получения разрешения на использование материалов.
- Под использованием материалов Сайта понимается воспроизведение, распространение, публичный показ, сообщение в эфир, сообщение по кабелю, перевод, переработка, доведение до всеобщего сведения и иные
- Обязанности Пользователей при использовании материалов Сайта
- 3.1. При использовании материалов Сайта в любых целях при наличии разрешения Администрации Сайта, ссылка на Сайт обязательна и осуществляется в следующем виде:
- в печатных изданиях или в иных формах на материальных носителях Пользователи обязаны в каждом случае использования материалов указать источник – электронная библиотека «История Росатома»
(www.biblioatom.ru) - в интернете или иных формах использования в электронном виде не на материальных носителях, Пользователи в каждом случае использования материалов обязаны разместить гиперссылку на Сайт —
электронная
библиотека «История Росатома» (www.biblioatom.ru), гиперссылка должна являться активной и прямой, при нажатии на которую Пользователь переходит на конкретную страницу Сайта, с которой заимствован
материал. - Ссылка на источник или гиперссылка, указанные в пп. 3.1.1 и 3.1.2. настоящих Правил, должны быть помещены Пользователем в начале используемого текстового материала, а также непосредственно
под используемым аудио-, видео-, фотоматериалом, графическим материалом Администрации Сайта.
- в печатных изданиях или в иных формах на материальных носителях Пользователи обязаны в каждом случае использования материалов указать источник – электронная библиотека «История Росатома»
- Размеры шрифта ссылки на источник или гиперссылки не должны быть меньше размера шрифта текста, в котором используются материалы Сайта, либо размера шрифта текста Пользователя, сопровождающего аудио-,
видео-, фотоматериалы и графические материалы Сайта, а также цвет ссылки должен быть идентичен цветам ссылок на Сайте и должен быть видимым Пользователю. - Использование материалов с Сайта, полученных из вторичных источников (от иных правообладателей, нежели Администрация Сайта, о чем прямо указано на таких материалах либо в непосредственной близости от
них), возможно только со ссылкой на эти источники и, в случае необходимости, установленной такими источниками (правообладателями), — с их разрешения. - Не допускается переработка оригинального материала (произведения), взятого с Сайта, в том числе сокращение материала, иная его переработка, в том числе приводящая к искажению его смысла.
- 3.1. При использовании материалов Сайта в любых целях при наличии разрешения Администрации Сайта, ссылка на Сайт обязательна и осуществляется в следующем виде:
- Права на материалы третьих лиц, урегулирование претензий
- Материалы, права на которые принадлежат третьим лицам, размещенные на Сайте, размещены либо с разрешения правообладателя, полученного Администрацией Сайта, либо, в случае, если таковое использование
прямо не запрещено правообладателем, в соответствии с Законодательством РФ в информационных целях с обязательным указанием имени автора, материал которого используется, и источника заимствования. - В случае, если в обозначении авторства материалов в соответствии с п. 4.1. настоящих Правил содержится ошибка, или в случае использования материала с предполагаемым или реальным нарушением прав
третьих лиц, или в иных спорных случаях использования объектов интеллектуальной собственности, размещенных на Сайте, в том числе в случае, когда права третьего лица тем или иным образом нарушаются с
использованием Сайта, применяется следующая схема урегулирования претензий третьих лиц к Администрации Сайта:- в адрес Администрации Сайта по электронной почте на адрес info@biblioatom.ru направляется претензия, содержащая информацию об объекте интеллектуальной собственности, права на который
принадлежат
заявителю и который используется незаконно посредством Сайта или с нарушением правил использования, или иным образом права заявителя как обладателя исключительного права на объект интеллектуальной
собственности, размещенный на Сайте, нарушены посредством Сайта, с приложением документов, подтверждающих правомочия заявителя, данные о правообладателе и копия доверенности на действия от лица
правообладателя, если лицо, направляющее претензию, не является руководителем компании правообладателя или непосредственно физическим лицом — правообладателем. В претензии также указывается адрес
страницы
Сайта, которая содержит данные, нарушающие права, и излагается полное описание сути нарушения прав; - Администрация Сайта обязуется рассмотреть надлежаще оформленную претензию в срок не менее 5 (пяти) рабочих дней с даты ее получения по электронной почте. Администрация Сайта обязуется
уведомить
заявителя о результатах рассмотрения его заявления (претензии) посредством отправки письма по электронной почте на адрес, указанный заявителем, а также направить ответ в письменном виде на адрес,
указанный заявителем (в случае неуказания такового адреса отправки, обязательство по предоставлению письменного ответа на претензию с Администрации Сайта снимается). В том числе, Администрация
Сайта
вправе запросить дополнительные документы, свидетельства, данные, подтверждающие законность предъявляемой претензии. В случае признания претензии правомерной, Администрация Сайта примет все
возможные
меры, необходимые для прекращения нарушения прав заявителя и урегулирования претензии; - Администрация Сайта в любом случае предпринимает все возможные меры к скорейшему удовлетворению обоснованных претензий третьих лиц и стремиться к максимально скорому урегулированию всех
спорных
вопросов.
- в адрес Администрации Сайта по электронной почте на адрес info@biblioatom.ru направляется претензия, содержащая информацию об объекте интеллектуальной собственности, права на который
- Материалы, права на которые принадлежат третьим лицам, размещенные на Сайте, размещены либо с разрешения правообладателя, полученного Администрацией Сайта, либо, в случае, если таковое использование
- Прочие условия
- Администрация Сайта оставляет за собой право изменять настоящие Правила в одностороннем порядке в любое время без уведомления Пользователей. Любые изменения будут размещены на Сайте. Изменения
вступают в силу с момента их опубликования на Сайте. - По всем вопросам использования материалов Сайта Пользователи могут обращаться к Администрации Сайта по следующим координатам: info@biblioatom.ru
- Во всем, что не урегулировано настоящими Правилами в отношении вопросов использования материалов на Сайте, стороны руководствуются положениями Законодательства РФ.
- Администрация Сайта оставляет за собой право изменять настоящие Правила в одностороннем порядке в любое время без уведомления Пользователей. Любые изменения будут размещены на Сайте. Изменения
Нейтрон является нейтральной частицей, масса которой равна нулю. Если масса равна нулю то теоретически я думаю, что его скорость может превзойти скорость света. Если я неправ, то прошу объяснить почему? С чего Вы взяли? Нейтрон не имеет заряда (отсюда и название, он нейтрален). А масса у него как раз есть. Это 1,674927351(74)·10 в минус 27 степени кг. Думаю, на этом можно остановиться, ибо ошибка найдена. Для общего развития скажу, что скорость теплового нейтрона при комнатной температуре приблизительно 2200 м/с. До скорости света ой как далеко. модератор выбрал этот ответ лучшим Руслан Кипер 8 лет назад Нейтрон может развить любую скорость возможную для материальных объектов. В настоящий момент этот диапазон скоростей от нуля до скорости близкой (но не превышающей) к скорости света. Покоящиеся нейтроны (ультрахолодные нейтроны) можно даже собрать в сосуд. Релятивистские нейтроны живут несколько дольше за счет замедления времени по теории относительности. Нейтрон имеет массу, немного больше массы протона. Знаете ответ? |